Файл: Васильев В.К. Термодинамические основы исследовательского проектирования судовых энергетических установок.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 183
Скачиваний: 0
я в л я е т с я е с т е с т в е н н ы м с л е д с т в и е м м и н и м у м а ф у н к ц и и п р и с о с т о я н и и
р а в н о в е с и я .
Рассмотрим реакцию типа (78), в которой в превращениях при нимают участие бесконечно малые количества всех реагентов газовой смеси. В такой реакции бесконечно малые количества газов А с исчезают и образуются вновь бесконечно малые количества газов В,. Исчезающие малые количества молей газов A t пропорциональны соответствующим коэффициентам л(- уравнения (78), а части молей образующихся при этом газов Bj будут пропорциональны соответ ствующим числам m.j. Тогда концентрации (Л,-] и [В; ] в смеси под вергнутся изменениям:
—гпх\ —ея2; • • •; —ел, и е т х; е т 2; . . .; ems,
где е — бесконечно малая константа пропорциональности.
Если допустить, что в результате такой реакции свободная энер гия F системы получит бесконечно малое приращение, которое мы сочтем полным дифференциалом бF, выраженным через частные про изводные и дифференциалы переменных независимых, то, приравняв этот дифференциал нулю, получим искомое условие минимума сво
бодной |
энергии системы. Это условие |
может быть выражено так: |
||||||||||
|
|
sс |
dF |
|
|
dF |
|
dF |
|
|
|
|
|
|
|
д [Л^ e H l |
|
д [Л2] |
erta |
д [ At ] |
т |
1 |
' ' - |
|
|
|
dF |
. |
dF |
|
, |
dF |
|
. |
, |
dF |
, |
, |
~ J [ A A |
m r + Т |
Щ |
е т ^ |
¥ |
Щ |
+ |
• • • + T f B ^ em/ + • ■■+ |
|||||
|
|
|
|
. |
|
dF |
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
+ |
|
W 8ms==°- |
|
|
|
|
||
Входящие в это уравнение производные могут быть получены |
||||||||||||
из (87). Сделав указанную подстановку, получим |
|
|
||||||||||
— |
S |
Щ[cViT + |
— T(cvi In Г — |
R In [At\ + |
at) -)- RT\ + |
|
||||||
+ t |
Щ [c'vjT + |
W’, - T (cy, In 7 - |
R In [B,-] + |
a]) + RT} = 0. |
(88) |
/=i
Базируясь на свойстве свободной энергии F системы, выраженном уравнением (54), которое для обратимого изотермического процесса реакции можно сформулировать как равенство свободной энергии в конце реакции 7 2 (за вычетом свободной энергии в начале F x) отрицательной работе, совершенной системой в течение процесса химических превращений:
e 2- F i = - l ,
можно вычислить отрицательную работу системы.
Мы предположили, что реагенты A t перед началом реакции вво дятся в объем реагирующей газовой смеси и занимают каждый весь
107
объем смеси при своем парциальном давлении pt. Работа ввода в реак цию этих компонентов газовой смеси будет, очевидно,
|
Pi ( 0 - V ) = - PiV, |
|
|
где Pi — постоянное парциальное давление г'-й |
компоненты А У — |
||
одинаковый для всех компонентов объем сосуда. |
|||
Предполагая, |
что все газы |
подчиняются |
уравнению состояния |
идеальных газов |
р(-У = n,RT, |
получаем |
|
Lx= — RT 21 Щ.
j=i
Совершенно так же можно найти работу вывода из общего объема У продуктов реакции Bf.
S
L2 = R r S trij. /=i
Тогда общая работа, совершенная системой в процессе реакции, составит
|
|
|
|
L = R T { t i mi - % i «/)• |
|
|
(89) |
||||||
Уравнение (88) можно написать в такой форме: |
|
|
|
||||||||||
RT ( i |
mj - £ J |
1 |
= £ |
nt {cViT + |
Wt - |
T (cVi In T - |
|
||||||
|
\j=l |
i=1 |
i=I |
|
|
|
|
|
|
||||
- |
R In [A;] + |
a,.)) — £ |
Щ |
+ Wj — T (cv, In T - |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
/=i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
R In [B,] + |
a,)}. |
|
|
(90) |
|||
Разделив это выражение на RT и потенцируя его, имеем: |
|
||||||||||||
[л, Гм |
л |
Г |
- |
_ |
i |
[ |
I |
, |
|
- 1 , *<(н+' и '"'>) |
|
||
[fill 1 [S2] |
2■•■[В, |
|
|
|
|
|
|
Г |
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
г |
|
S |
\ |
|
У |
n.W . - У |
m.W''. |
|
||
|
X т |
s |
|
|
/=i |
v » , |
|
i |
i 11 |
^ |
- - |
(91) |
|
|
i=i |
|
V! Ч __p |
|
|
RT |
|
Правая часть этого уравнения является функцией только темпе ратуры и представляет собой функцию К (Т) уравнения (79).
Из (79) |
и (91), |
сравнивая эти два уравнения, получаем:’ |
||||
|
|
1 |
S |
f |
г |
|
|
|
Е |
(R + 4/-a/)m/_ S (R+cvi-ai) ni |
|||
|
К ( Т ) — |
e R |
■/=1 |
|
l= l |
X |
|
R |
|
|
|
niwi~Yi |
miwi |
X |
T |
|
|
|
/=i |
(92) |
108
Развернём й упростим полученную зависимость. В химических реакциях происходят не только массообмен и молекулярные изме нения, но и теплообмен с окружающей средой. Этот теплообмен является следствием энергетических трансформаций в процессах хи мической реакции. Поскольку мы рассматриваем химические реак ции, происходящие при постоянной температуре (изотермические), а массы и теплоемкости реагирующих газов и продуктов реакции известны, то поддержание’в процессе реакции определенного тепло вого состояния реагентов не балансируется с трансформацией энергии химического средства. Для достижения такого баланса при ходится или отводить от реагирующей системы тепловую энергию (экзотермические реакции), или подводить ее (эндотермические реак ции).
§ 14. ТЕПЛОВОЙ ЭФФЕКТ ХИМИЧЕСКИХ РЕАКЦИЙ
Законы выделения или поглощения теплоты в процессах хими ческих реакций рассматриваются в разделе физической химии, называемом «термохимией». Эта отрасль физической химии изучает лишь теоретические изотермические схемы химических реакций в предположении, что вся теплота отводится "от реагирующей сис темы или подводится к ней (соответственно при экзотермических или эндотермических реакциях) в процессе самих реакций, причем в таком количестве, что реакция протекает при постоянной температуре — изотермически. Дальше будет показано, что такая схематизация не препятствует распространению результатов исследований и на реальные процессы, в которых изотермичность отсутствует.
Тепловым эффектом химической реакции Q кДж/кг (ккал/кг, кДж/м3, ккал/м3) называется теплообмен с окружающей средой реагирующей системы. Этот теплообмен подчиняется первому закону термодинамики, поскольку он связан с работой А, производимой реагирующей системой, и с изменением AU ее внутренней энергии:
—AU = Q + А.
Здесь, однако, понятие внешней работы А несколько отличается от физических процессов, где работа системы является''™шь работой сжатия или расширения, которая связана с изменением объема реа гирующей системы. Обозначим эту работу через А р. В химических системах, кроме А р, возможна внешняя работа и помимо процессов
изменения |
объема. |
Полезная работа химической системы, которую |
|
в |
процессе |
реакции |
обозначим через Лп, может быть произведена |
и |
при постоянном |
объеме (например, работа электрического тока |
в цепи гальванического элемента). Таким образом, в химической системе вообще
А — Ар + А п.
Понятие внутренней энергии в системе тоже надо расширить по сравнению с физической системой, где под внутренней энергией подразумевается кинетическая энергия молекулярного движения
109
в системе (поступательного и вращательного), а также колебаний внутримолекулярного характера и потенциальная энергия сил взаи модействия молекул. Химическая система помимо указанных видов энергии обладает еще химической энергией внутримолекулярных связей' и внутриатомной энергией оптических уровней, поскольку химические реакции часто сопровождаются световым эффектом, т. е. выделением энергии внутриатомного происхождения.
Таким образом, для процессов изотермических химических реак ций первый закон термодинамики примет вид
- Д U = Q + An + A p.
Количество теплоты Q (тепловой эффект реакции) по приведенной зависимости при неизменных AU и Ар может быть различно из-за различных значений А п: чем больше Ап, тем меньше при данных ус ловиях будет Q. Цель, с которой здесь рассматриваются химические реакции, заключается в том, чтобы получить максимальное значение Q = <ЗмаксОчевидно, это будет при А п = 0. Тогда предыдущая зависимость примет вид
— = Фмакс + А р . (93)
В термохимии изучаются только два вида изотермических реак ций: с процессами при постоянном объеме и при постоянном давлении.
В первом случае А р = |
0, и формула (93) дает |
|
Qv = |
- Д 1 / = Ul — и г- |
(94) |
во втором |
|
|
QP = t / 1- t / 2 + p ( K 1- K 2) = |
|
|
= ( U i + . p V 1) - ( U i + pVJ . |
(95) |
|
Функция U + pV = |
/ и называется энтальпией. |
Тогда |
|
Q p = I 1 - 1 2 - |
(96) |
В обоих процессах, как показывают формулы (94) и (96), тепловой эффект реакции определяется изменением функций U и / состояния реагирующих агентов. Как известно из термодинамики, эти функции не зависят от течения процесса, а зависят только от состояния в его начальной и конечной точках.
Полученный результат привел к выводу закона Гесса. Он был открыт и экспериментально проверен русским ученым акад. Г. И. Гес сом в 1840 г. Для термохимии закон Гесса является одним из основ ных. Он позволяет теоретически обоснованно находить тепловые эффекты химических реакций Qv и Qp лишь по начальным и конечным значениям функций U n i при любой форме перехода от начальной точки 1 реакции к ее конечной точке 2. Можно, следовательно, тепло вые эффекты сложных химических реакций, которыми, например, являются реакции горения, получить с помощью замены их более простыми реакциями, с учетом минимального и конечного состояний реагентов. Закон Гесса позволяет переходить от начальной стадии реакции горения, характеризуемой состоянием реагентов в виде
ПО