Файл: Фудим Е.В. Пневматическая вычислительная техника. Теория устройств и элементов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 232
Скачиваний: 0
А Н А Л О Г И Я П Н Е В М А Т И К И PI ЭЛЕКТРИЧЕСТВА |
31 |
заряд и ток пропорциональны массе т молекулы газа (hec = dGldt = mg dNIdt), а это в свою очередь обус ловливает зависимость от т номиналов всех сопротивле ний, поскольку по определению они являются явными функциями тока (заряда).
Таким образом, при переменном составе газа или при работе одновременно с несколькими потоками разных газов величины тока (заряда) и сопротивлений непостоян ны и применение теории цепей заведомо невозможно.
Устройства, описываемые линейными |
|
|
|||
уравнениями, при т = var представ |
Рг |
|
|||
ляются |
нелинейными |
уравнениями. |
|
||
Имеет это место потому, что собствен- |
р |
|
|||
но вес (масса) газа как физический |
Rzim2i |
Rjtmj) |
|||
параметр не играет никакой опреде |
|
|
|||
ляющей роли в газовых процессах и |
|
|
|||
законах цепей (как масса электрона |
Рис. i . i . К иллюстрации |
||||
в процессах и теории |
электрических |
||||
недостатков весовой (мас |
|||||
цепей): т входит паразитным множи |
совой) системы |
парамет |
|||
ров для пневматических |
|||||
телем в числитель и знаменатель |
цепей. |
|
|||
каждого |
слагаемого |
и может быть |
|
|
сокращено. Покажем это на примере перепада давлений на
|
|
/ г, |
Ар\ |
|
&pi |
|
кгс/см* \ |
||
линейном сопротивлении |
= —г— = |
А, |
.,. |
;— |
: |
||||
r |
|
\ |
и |
|
rmgdNi |
dt |
кгс сек J |
||
А р = 7?! (тпа ) н (щ) |
= |
Api |
•m1g- |
dN2 |
kpi |
• |
dNJdt. |
||
migdNi/dt |
dt |
dN,/dt |
|||||||
|
|
1 6 |
|
|
При работе с несколькими газами в уравнениях появ ляются сопротивления, номиналы которых переменны и определяются неизвестным составом газа, произвольно изменяющимся в функции входных давлений. Так, для цепи по рис. 1.1 выходное давление р в соответствии с первым законом Кирхгофа определяется из уравнения
|
Ri (mi) |
1 Яг (т«) |
Л3 (т3) |
|
Даже в простейшем случае, когда заведомо известно, |
||||
что цепь линейна, р х > |
р, р 2 > |
р и каждая из линий р х |
||
и р 2 |
сообщена с источником со стабильным составом газа |
|||
(при |
этом известны и постоянны т1 и т 2 ) , средняя |
масса |
||
т3 молекулы газа, протекающего через сопротивление R3, |
||||
меняется с рг ж р 2 , и следовательно, i ? ? является |
функ |
|||
цией |
p i и р ? . |
|
|
|
32 |
ОСНОВЫ ТЕОРИИ П Н Е В М А Т И Ч Е С К И Х Ц Е П Е Й |
[ГЛ. I |
Необходимость нахождения средней массы молекулы (состава газа) является серьезным недостатком системы. К недостаткам системы следует отнести также непримени мость известных формул для определения энергии (мощ ности) как произведения перепада давлений на заряд (ток).
Когда в качестве пневматического тока принят объем ный расход газа, ток оказывается явной функцией давления
/. |
dV |
dN |
kQ\ |
Uo6 = |
-jf |
= —fif |
- = - J, и если последнее существенно меняет |
ся (например, в стандартном диапазоне давлений), то все сопротивления переменны. Даже при достаточно малых рабочих диапазонах изменения давления параметры соп ротивлений переменны вследствие колебаний атмосфер ного давления, и в результате пользоваться теорией ли нейных цепей нельзя.
Мы будем пользоваться системой параметров, в кото рой в качестве пневматического тока принят молекуляр ный расход, т. е. количество молекул, проходящих в единицу времени (табл. 1.1). В качестве единицы пнев матического заряда в этой системе принята молекула [150, 151].
В качестве пневматического потенциала, как и в дру гих системах, используется давление, однако оно трак туется как количество энергии в единице объема, или, при постоянной температуре, количество молекул в еди нице объема (плотность).
Такая трактовка давления дается на основании наи более универсальной записи уравнения состояния иде ального газа через постоянную Больцмапа к *); она от ражает независимость давления в камере от природы молекул газа (химического состава и свойств, массы, раз меров):
где кд — наиболее вероятная энергия молекулы; п =
=NIV — количество молекул в единице объема. Давление как сила, действующая па единицу поверх
ности, является одним из проявлений (аналогичным маг нитному воздействию), используемым для современного измерения и в других пневмомеханических устройствах.
*) к « 1,41 - КГ 2 4 |
цгс-ц1гщд. |
§ 1] А Н А Л О Г И Я П Н Е В М А Т И К И И Э Л Е К Т Р И Ч Е С Т В А 33
В этой системе все параметры по определению не за висят ни от состава газа, ни от уровня его давления. От параметров газа и окружающей среды зависят «удельные» характеристики процессов в элементах, как, например, сопротивление электрического проводника — от его удельной проводимости.
Емкостное сопротивление камеры (проводника) и ак тивное пульсирующего сопротивления могут калибровать ся при изготовлении, поскольку они инвариантны к из менениям свойств газа и давления.
Необходимо особо отметить, что измерение молеку лярного расхода по объемному даже проще измерения весового расхода, поскольку переводной коэффициент содержит на один параметр меньше. Весовой расход
определяется |
|
из |
объемного по |
формуле |
|
|
. |
_ |
d V |
(Ризм) „ |
<*НРИЗМ) |
Ризм-тё |
|
1 в е с |
- |
|
21 |
Т и з м _ |
dt |
/с0и з м ' |
а молекулярный — в |
соответствии с |
выражением |
||||
|
|
|
^ МОл |
— |
|
|
Молекулярный расход может быть также измерен пневматическими (§ 20) или специальными, например, оп тическими методами.
Как и в электричестве, вводя основные понятия, необ ходимо выбрать уровень «нулевого потенциала» («нуля», «земли»), относительно которого отсчитываются напря-
. жения, определяется величина заряда и т. д. Им может быть любое давление, естественно, не обязательно атмос ферное давление, как и не обязательно потенциал земной поверхности для электричества. Однако если в электри честве для применяемых диапазонов напряжений вследст вие малости относительного изменения плотности электро нов абсолютное значение потенциала «нуля» не принципи ально и поэтому даже не фигурирует в качестве полезного понятия, то в пневматике при значительных относи тельных изменениях плотности молекул абсолютное зна чение «нуля» имеет важное значение, поскольку оно оп ределяет плотность газа. Ниже для абсолютного давления
«нуля» |
принято обозначение р0. |
Для разных |
схем р0 |
может |
быть различным, например, |
абсолютный |
вакуум, |
2 Е . |
в. Фудим |
|
|
31 |
ОСНОВЫ ТЕОРИИ П Н Е В М А Т И Ч Е С К И Х Ц Е П Е Й |
[ГЛ. I |
атмосферное давление, избыточное давление 0,2 кгс/см2, среднее давление рабочего диапазона и т. д.
В'зависимости от того, что выбрано за «нуль», разли чают абсолютное давление р («нуль» — абсолютный ва куум), избыточное давление р («нуль» — атмосферное давление) и давление р°, отсчитанное от р0, если «нуль» — любое другое давление. Понятно, что в промышленной пневмоавтоматике, рабочий диапазон давлений которой расположен выше атмосферного давления, избыточные давления положительны, и только при нуле внутри ра бочего диапазона можно работать со знакопеременными сигналами. Для принятого'в промышленной пневмоавто матике диапазона избыточного давленият 0,2—1 кгс/см2 «нуль» знакопеременных сигналов —'давление 0,6 кгс/см2.
Потенциал р° определяется из соотношения
р° = р — р0 = р — р0. |
(1.1) |
При положительном р° проводник (камера) содержит больше молекул, чем при р° = 0 (заряжен положитель но), при отрицательном р° камера содержит меньше моле кул, чем при р° = 0 (заряжена отрицательно). При нуле вом потенциале (р° = 0) давление в камере равно р0 и камера не заряжена.
Заряд камеры представляет собой тот избыток (не достаток) молекул № , который отклоняет давление в ней от р0 до текущего давления р. Следовательно, № — это то количество молекул, которое необходимо удалить (ввес ти) в камеру для того, чтобы давление в ней стало рав
ным р0. Если N |
= |
pV/kQ |
— число молекул в камере при |
|||
давлении р, N0 |
= |
p0V/kQ |
— число молекул в камере при |
|||
давлении р0, |
V |
— объем камеры, то |
|
|||
№ |
= |
N-N0 |
|
= ^(p-p0)=t?L. |
(1.2) |
|
Обозначая через |
V0 объем, который заняли |
молекулы |
||||
№ при давлении р0, |
из уравнения состояния |
газа полу |
||||
чим для iV° |
другое |
уравнение: |
|
|||
|
|
|
|
№ |
= p0V°/kQ. |
(1.3) |
Обратив внимание на то, что газ при давлении р0 занял объем V + У0 , заметим, что Vй — это величина
Э Л Е М Е Н Т А Р Н Ы Е ОСНОВЫ Т ЕОРИ И Ц Е П Е Й |
35 |
|
объема, на которую надо изменить V, чтобы довести дав |
||
ление до уровня р0 при постоянной |
температуре |
Э. |
Оба приведенных для № уравнения |
отражают |
различ |
ные возможности накопления заряда — за счет изменения
давления при постоянном объеме и |
за |
счет |
изменения |
|||
объема при постоянном |
давлении. |
|
|
|
||
Током является |
производная |
заряда по |
времени: |
|||
1 = |
do |
dN |
г |
_ . |
|
|
ш=ЧГ> |
Ы = с е к |
• |
|
Напряженностью пневматического поля является си ла, действующая на единицу заряда, или производная давления по расстоянию:
Е |
. |
[Я| = |
- ^ 1 . |
• ах ' |
- |
1 1 |
смл |
Под активным сопротивлением R понимают сопротив ление изменению заряда, т. е. сопротивление току:
R = Ap/i, |
[R] = кгс -сек/см2. |
(1.4) |
Проводимость — величина, обратная сопротивлению:
а — 1IR, [а] = см21 кгс-сек.
Емкость характеризует способность к накоплению заряда:
С = AqlAp = AN/Ар, [С] =см2/кгс. |
(1.5) |
j Индуктивность определяется инертностью — сопро тивлением к ускорению (изменению скорости) зарядов:
т |
г г 1 |
«с/си2 |
, „ |
§ 2. Элементарные основы теории цепей [12, 14, 53, 67, 68, 76, 171 - 174]
| В данном параграфе излагаются методы анализа цепей. Эти методы, разработанные для цепей электрических, полностью применимы и для пневматики, поскольку любые линейные пневматические устройства (с пассив ными элементами без подвижных тел или с подвижными телами, со звеньями с детектирующими свойствами) представимы таким же набором функциональных эле ментов, каким пользуются в теории электрических цепей.
2 *