Файл: Фудим Е.В. Пневматическая вычислительная техника. Теория устройств и элементов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 233
Скачиваний: 0
|
|
|
Э Л Е М Е Н Т А Р Н Ы Е ОСНОВЫ |
Т ЕОРИ И |
Ц Ё П Ё Й |
|
41 |
||||||||
RBU. |
Реальный |
источник давления был бы идеальным |
при |
||||||||||||
•RBH — 0, |
реальный |
источник |
тока — при |
R0H |
=00. |
jjj |
|||||||||
Чтобы оценить отклонение давления на выходе реаль |
|||||||||||||||
ного |
усилителя |
давления, |
вызванное тем, |
что |
RBn |
Ф О, |
|||||||||
рассмотрим цепь |
с |
активной |
нагрузкой |
Ra |
(рис. |
2.1, в). |
|||||||||
Давление |
р' |
на |
выходе |
|
|
|
|
|
^ |
|
|
||||
реального |
источника (или |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
на нагрузке) равно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
р0' |
= |
р° • |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Относительное |
|
откло |
|
а) |
|
|
|
|
|
I |
|||||
|
Рис. 2 . 1 . Схемы |
замещения реальных |
|||||||||||||
нение р' |
от давления р на |
||||||||||||||
источника |
давления |
без |
нагрузки (а) |
||||||||||||
выходе |
идеального |
источ |
и с нагрузкой (в) н источника тока (б). |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
ника, или погрешность от |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
пренебрежения |
внутренним |
|
сопротивлением, составляет |
||||||||||||
|
|
|
|
8 |
= |
п°' — |
|
я„ |
|
|
|
|
|
откуда легко усмотреть, что реальный источник может быть представлен идеальным (и наоборот) с погрешностью ниже | бд о п |) если выполняется условие
&=Л+ЯН |
|
< |
I б д о п I , или Д н |
> Д в н 1 |
~ | б 7 1 . (2.1) |
н " г |
вн |
|
|
I |
ДОП I |
При | бдоп |
| |
1 |
условие имеет |
вид |
|
•#н ! > Д в н / | бдоп |-
Из неравенства (2.1) вытекает, что для снижения ста тической погрешности от нагружения активными сопро тивлениями выходное сопротивление элементов жела тельно уменьшать, а входное сопротивление увеличивать.
Для уменьшения выходного сопротивления применяют
усилители мощности {расхода), имеющие значительные коэффициенты усиления по расходу * ) . В целях упроще ния конструкции усилителей расхода (за счет резкого
*) Коэффициент усиления по расходу — отношение прироста расхода в выходной линии к вызвавшему его приросту давления на входе усилителя.
12 |
основы Т Е О Р И И П Н Е В М А Т И Ч Е С К И Х Ц Е П Е Й |
[ Г Л . Г |
снижения требований к статической погрешности и ста бильности коэффициента усиления по давлению) их вклю чают последовательно с усилителями (источниками) дав ления в качестве выходного каскада; их выход является выходом усилителя (источника), и поэтому их следует рассматривать как часть усилителей (источников) дав ления.
Соотношения сопротивлений элементов влияют также на динамические характеристики. Для улучшения дина
ру з)
Рпс. 2.2. Схемы соединения: а) последовательное; (5) параллельное; о) мосто вое; г) цепочечное (лестничное).
мических свойств необходшн£у.иеньшать выходное сопро тивление источника сигнала и входное «паразитное» соп ротивление нагрузки (его активную, индуктивную и емко
стную составляющие). |
; |
К о н ф и г у р а ц и я |
ц е п и . Соединение элемен |
тов в цепи может быть последовательным, параллельным или последовательно-параллельным (смешанным). Последо вательным называется такое соединение элементов, когда не имеется разветвлений и конец элемента соединен не более чем с одним прочим элементом (рис. 2.2, а). Соеди нение элементов параллельное, если концы всех элементов соединены (рис. 2.2, б). Любое другое соединение является смешанным. Примером такого соединения является мое-
§ 2 ] Э Л Е М Е Н Т А Р Н Ы Е ОСНОВЫ ТЕОРИИ Ц Е П Е Й /j3
товая |
схема |
(рис. |
2.2, в) или |
цепочечная |
(лестничная), |
|||||
составленная |
из |
некоторого |
количества |
однообразно |
||||||
включенных одинаковых элементов (рис. 2.2, г). |
|
|||||||||
Участок цепи из последовательно соединенных эле |
||||||||||
ментов называется |
|
ветвью. |
|
|
|
|
|
|||
Узел — точка пересечения трех или более ветвей. |
||||||||||
Контур |
— любая |
замкнутая |
часть |
цепи, |
содержа |
|||||
щая |
несколько ветвей. Независимым контуром |
называ |
||||||||
ют такой |
контур, |
в |
котором одна |
ветвь |
входит |
только в |
||||
него. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В зависимости от количества линий, через посредство которых цепь взаимодействует с внешними по отношению
к ней |
цепями, различают |
двух-, четырех- |
и |
многополюс |
|
ники. |
|
|
|
|
|
Эта |
классификация, |
предусматривающая |
только |
||
четное количество линий, справедлива и |
для пневмати |
||||
ческих цепей, поскольку допускаемое в них |
изображение |
входных и выходных давлений в виде одной линии яв ляется условным, при котором в целях упрощения опус кается линия уровня отсчета давления *) (линия атмос ферного давления при работе с избыточными давлениями, линия абсолютного вакуума при работе с абсолютными давлениями и т. д.). Активные многополюсники, т. е. многополюсники, содержащие источники энергии, в об щем виде обозначаются прямоугольником с буквой А внутри и соответствующим числом линий, у пассивных — в прямоугольнике буква П.
Простейшими двухполюсниками являются все элемен ты, кроме зависимых источников, которые представляют
собой четырехполюсники. |
|
|
|
С и с т е м н ы е |
ф у н к ц и и |
ц е п е й . |
Пред |
ставляют интерес два вида системных функций — вход ные функции цепи и передаточные функции цепи. Каждая из этих функций может иметь размерность импеданса или проводимости; передаточные функции могут быть
*) Объясняется тем, что в реальных пневматических устрой ствах передачу сигналов часто ведут одной линией. Это делают в слу чаях, когда «нулем» является давление окружающей среды (атмос феры) или некоторое постоянное избыточное давление. Вторую линию при этом заменяют сообщения с атмосферой и пружины, которыми задают избыточное давление «нуля» и вводят, кроме того, дополнительные постоянные давления.
44 ОСНОВЫ ТЕОРИИ П Н Е В М А Т И Ч Е С К И Х Ц Е П Е Й [ Г Л . I
также |
безразмерными. |
Входная |
функция, |
|
или |
функция |
|||||||||||
двухполюсника, |
характеризует |
цепь, когда вход и выход |
|||||||||||||||
измеряются |
на |
одной |
и той же паре линий; |
передаточная |
|||||||||||||
функция |
— когда вход и выход измеряются в двух |
разных |
|||||||||||||||
парах |
линий. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
У |
пассивного четырехполюсника |
(рис. 2.3), если |
вход |
|||||||||||||
приложен к паре линий/ — 1': й и |
= |
I J U - i |
и Z n = |
U J ^ — |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
входные |
функции, |
называемые |
соот- |
|||||||
|
|
|
|
гг |
2 |
|
ветственно |
входной |
проводимостью |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
и входным импедансом; |
C / 2 / ^ i — п е Р е _ |
|||||||||
|
|
|
|
|
П |
|
даточная |
функция |
по |
напряжению; |
|||||||
|
|
|
|
|
*2г |
|
I J I i — |
передаточная |
функция |
по |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
току; U J L —передаточный импеданс; |
||||||||||
Рис. |
2.3. |
Изображение |
|
т |
itt |
|
|
|
|
|
проводимость, |
||||||
пассивного |
чстырехпо- |
|
h' |
U1 — передаточная |
|
||||||||||||
|
люпшка. |
|
|
|
|
2га-полюсная пассивная цепь пол |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ностью описывается системой п урав |
||||||||||
нений. Для четырехполюсника наиболее удобна |
система |
||||||||||||||||
из следующих двух |
уравнений: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
илп |
|
Ь х = Z1XIX |
-f- Z 1 2 / 2 , |
U 2. — %ц!\ + |
Z 2 2 / 2 , |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
-\- a1 2 t/o, |
72 |
= azxUx |
|
|
a 2 2 £ / 2 , |
|
|
|
|||||
|
|
|
I L |
= axlUx |
+ |
|
|
|
|||||||||
где Ztj — импедансы разомкнутой цепи холостого |
хода, |
||||||||||||||||
ац |
— проводимости короткого замыкания, |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
Ui |
|
|
Zo2 |
— |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/> |
|
h |
/,=<>' |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
Ui |
f,=o' |
Z 2 1 |
= |
|
f2=0 ' |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
~~ |
Ii |
h |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
a u |
= |
Ii |
|
V:=o' |
o:22 |
|
/•2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ui |
|
|
U* |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
a 1 2 |
= |
h |
|
V =0 ' |
a 2 1 |
= |
h |
л=о * |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Uy |
|
|
|
||||
Z 1 2 |
= |
Z 2 1 и a 1 2 |
= a 2 1 |
вследствие |
теоремы |
взаимности. |
|
||||||||||
|
Значения Ztj |
определяются при всех |
разомкнутых |
па |
|||||||||||||
рах линий, |
когда |
на |
входе |
идеальный |
источник |
тока |
|||||||||||
(с |
бесконечным |
внутренним |
импедансом). |
Значения |
ац |
определяются при коротком замыкании, когда на входе — идеальный источник напряжения (с нулевым внутренним импедансом).
§ 2] Э Л Е М Е Н Т А Р Н Ы Е ОСНОВЫ Т Е О РИИ Ц Е П Е Й 45
Двухполюсники, имеющие только одну пару линий, характеризуются только входной функцией (импедансом или проводимостью).
У активных четырехполюсников, выход U2 которых обладает детектирующими свойствами, ток / 2 по определе нию не влияет на U2, в связи с чем такие четырехполюс ники полностыоУхарактеризуются только двумя функ
циями — например, входной |
проводимостью а ц = IJV\ |
|
и передаточной функцией К21 |
= |
UJUX. |
2. Основные законы цепей. Режим цепи любой кон фигурации полностью определяется двумя] законами
Кирхгофа, первый из |
которых применяется к узлам, |
|
а второй — к |
контурам. |
|
П е р в ы й |
з а к о н |
К и р х г о ф а формулируется |
следующим образом: алгебраическая сумма токов в лю бом узле *) цепи равна нулю. В этой сумме токи, втекаю щие в узел, должны быть взяты с одним знаком, а токи, вытекающие из узла,— с другим знаком.
Напомним, что здесь, как и повсюду в теории цепей, все относится к идеальным элементам цепи. Поэтому узел здесь понимается как точка без сопротивления. При при менении первого закона Кирхгофа к реальным узлам не обходимо, разумеется, представить реальный узел его схемой замещения; например, при существенной его ем кости присоединить к узлу соответствующую емкость, второй вход которой заземлен, и ввести в сумму токов ток через эту емкость.
Уравнения, составленные на основании первого за кона Кирхгофа, называются узловыми.
Для пневматических цепей первый закон Кирхгофа выводится из условия сохранения количества молекул
газа. Он |
гласит: алгебраическая сумма потоков молекул |
в любом |
узле равна нулю. |
Свойство узла, определяемое первым законом Кирх гофа, позволяет осуществлять алгебраическое суммиро вание токов без суммирующих устройств, только за счет соединения между собой линий, по которым протекают токи.
*) Закон Кирхгофа справедлив и для простых узлов, которые представляют собой точку пересечения двух линий.
46 О С Н О В Ы Т Е О Р И И П Н Е В М А Т И Ч Е С К И Х Ц Е П Е Й [ Г Л . т
В т о р о й |
з а к о н |
К и р х г о ф а |
гласит: |
ал- |
|
гебраическая |
сумма напряокений |
в любом |
контуре |
цепи |
|
равна нулю: |
2Др; = 0, |
|
|
(2.2) |
|
|
|
|
|||
где Apt — напряжение |
(перепад |
давлений) |
на i -м |
эле |
|
менте контура, взятое с соответствующим знаком. |
|
В этом уравнении Дрг , совпадающие с выбранным на правлением обхода элементов контура, берутся с одним знаком, не совпадающие — с другим.
Уравнения, составленные на основании второго за
кона |
Кирхгофа, называют |
контурными. |
|
|
|
|||||||
Для пневматической цепи второй закон Кирхгофа вы |
||||||||||||
водится |
из п р и н ц и п а |
Д а л а м б е р а , |
согласно |
|||||||||
которому сумма |
всех |
сил, действующих |
на |
тело, |
включая |
|||||||
силы |
инерции |
с |
обратным |
знаком, |
равна |
нулю. |
|
|
||||
В |
соответствии |
с |
з а к о н о м О м а |
для |
участка |
цепи |
||||||
суммарное падение напряжения, на последовательной |
це |
|||||||||||
почке |
элементов |
равно |
алгебраической |
сумме |
напряжений |
|||||||
на этих |
элементах, |
или произведению |
суммарного |
им |
||||||||
педанса |
Z s (s) |
на ток |
/ (s): |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
= |
2 З Д |
= Z s ( s ) / ( s ) . |
|
|
|
(2.3) |
Это свойство последовательного соединения элементов позволяет осуществлять суммирование напряжений без специальных устройств, только за счет их последователь ного включения в цепь; это свойство может быть исполь зовано, разумеется, лишь для источников напряжения
идругих элементов, включаемых в цепь двумя линиями.
Взависимости от характеристик использованных эле ментов различают линейные и нелинейные цепи. К первым относятся цепи, состоящие только из элементов с линей ными характеристиками. При наличии элементов с нели нейными характеристиками — цепь нелинейна.
Поскольку в вычислительной технике повсеместно реализуются линейные математические операции, моде лируемые линейными цепями, нас, прежде всего, инте ресуют линейные цепи. Решающее значение имеет, ес тественно, линейность элементов вычислительной техники.
П р и н ц и п |
с у п е р п о з и ц и и , |
или |
п р и н |
|
ц и п н а л о ж е н и я , отражает |
обязательное |
свойство |
||
линейных цепей, |
вытекающее из |
линейности описываю- |