ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 159
Скачиваний: 0
Рассмотрим частный случай. Пусть 7\ = Агу + Вх. В этом случае:
Tt = Ea\dy\ |
(А,у + Вх) dy = Еа (-!• А*/3 |
+ - і - Я ^ 2 |
+ МіУ + Л^); |
|||||||
Формулы |
(3.67) |
дадут: |
Фі = СІУ3 |
+ |
С2і/3. |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
да |
|
|
|
|
|
|
|
|
о"** |
= |
"§г |
(ФІ - |
= ЄСІУ + 2С2 |
- |
£ а |
+ |
5X ); |
||
|
|
|
|
а д а |
= |
0. |
|
|
|
|
Для определения |
постоянных Cj |
и С 2 |
имеем |
уравнения: |
||||||
|
|
|
J" 0 , ^ = 0; J a « y d f = 0. |
|
|
|||||
которые дают: |
<П |
|
(f) |
|
|
|
|
|
||
^, |
EaAt |
|
|
ЕаВх |
|
|
||||
и, следовательно, |
г |
|
|
|
||||||
|
ахх |
— 0, |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
т. е. в этом случае полоса совершенно свободна от напряжений. Для деформаций формулы (3.78) дают:
ехх = 4 ФіУ |
+ |
2С2 ) = ~ |
(ЕаАіУ |
+ ЕаВ,) |
= а (АіУ |
+ 5Х ) = аТ; |
|||||
|
ею |
= |
Tf, |
|
|
dv |
. ди |
= |
р. |
|
|
|
аТ; |
7 „ = - ^ + ж |
0; |
|
|||||||
и = dxT - j - |
/х (у) + |
2 а * (Лхг/ + |
5Х ) + f х (у); |
|
|||||||
|
У |
= |
а(і-Л1 г/2 |
+ |
5 1 г/)+/ 2 (л:), |
|
|||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h (У) = |
-Ay |
|
+ |
D1; |
f2 (де) = |
Ак - |
-J- а Л ^ 2 + |
£>2. |
Отбрасывая члены, не влияющие на относительные деформации, получим:
и= ах (Аху + Bi) ;
v= a ( у Лхг/ + Вхг/) - у аЛх*2
Таким образом, в этом случае полоса, оставаясь свободной от напряжений, оказывается искривленной. Ее ось, когда переме щения и их производные малы (п. 1, гл. 3), обращается в пара болу, а поперечные сечения остаются плоскими.
Глава 4
Т Е М П Е Р А Т У Р Н Ы Е Д Е Ф О Р М А Ц И И И Н А П Р Я Ж Е Н И Я В У П Р У Г О - П Л А С Т И Ч Е С К О Й О Б Л А С Т И
18. ИЗОТЕРМИЧЕСКИЕ УПРУГО-ПЛАСТИЧЕСКИЕ ДЕФОРМАЦИИ
Области упругих и упруго-пластических деформаций
Рассмотрим сначала упруго-пластические деформации одно родного начально изотропного тела, вызываемые в его точках внешними силами, при нормальных температурных условиях. В простейших случаях (растяжение, сжатие, сдвиг) верхней гра ницей области чисто упругих деформаций (нижней границей области упруго-пластических деформаций) для материалов, диа граммы az, ег и т, у которых имеют площадку текучести, является начальная точка площадки текучести. Для материалов, диаграммы az, е. и т, у которых не имеют площадки текучести, за нижнюю границу области упруго-пластических деформаций условно при нимают ту точку диаграммы ог, ег, где пластическая часть отно сительного удлинения имеет заданное значение. Обычно за эту границу принимают ту точку диаграммы, где остаточное относи тельное удлинение достигает значения es0 = 0,2%. Величина es0 называется техническим допуском на пластическую деформацию на условной границе текучести, и этот допуск удовлетворяет основ ным требованиям современной техники. Однако за последние годы появился ряд работ по экспериментальному исследованию границ текучести при весьма малых допусках, например 0,01%. Этот допуск меньше полуширины петли гистерезиса стали и его при менение может привести к недоразумениям [117]. Опыт показы
вает, что |
[117] в случае плоского напряженного |
состояния |
|
начальная |
граница текучести изотропного материала вполне удов |
||
летворительно описывается эллипсом Мизеса. Если ог |
и 0 2 |
— |
|
главные напряжения при плоском напряженном состоянии, as |
— |
предел текучести для такого материала при простом растяжении
или |
сжатии, то уравнением указанной границы текучести будет |
||
|
oi — am |
+ о\ = о\, |
(4.1) |
так |
что в области, где |
|
|
|
al-am |
+ a^al |
(4.2) |
условно, в пределах принятого допуска, будут иметь место чисто упругие деформации, а в области, где
о\ — 010-2+ а22 ^ol |
(4.3) |
будут иметь место упруго-пластические деформации.
В случае объемного напряженного состояния, характеризуе
мого главными |
напряжениями |
>> а |
2 |
> |
ст , |
3 |
3 |
поверхность |
|||
текучести |
изотропного |
материала, |
обобщая |
результаты опытов |
|||||||
по линейному и плоскому напряженным состояниям, |
принимают |
||||||||||
эллипсоид |
Мизеса: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
или |
о\ + о\ + |
аз — |
0102 — |
020з — |
0301 = |
|
о], |
(4.4) |
|||
|
|
|
|
|
|
0i)2 = |
20?, |
(4.5) |
|||
|
(01 - |
0 2 ) 2 + |
(02 - |
0 3 ) 2 + |
(0з - |
|
Левые части уравнений (4.1) и (4.4) равны квадрату интенсив ности напряжений о,- [44, 117] и с точностью до постоянного мно жителя представляют второй инвариант девиатора напряжений Зч [49]. Отсюда следует, что граница текучести изотропного мате риала не зависит от среднего нормального напряжения 0 и от третьего инварианта девиатора напряжений /3. Первый из этих факторов, т. е. несущественность влияния среднего нормального напряжения на границу текучести изотропного материала, был подтвержден опытами Бриджмена [12]. При малых пластических деформациях приближенно можно принять, что третий инвариант
девиатора напряжений /3 не оказывает влияния на границу те кучести начально изотропного материала [117]. При этом, если во всех точках некоторой области тела имеет место неравенство
(01 - 0 2 ) 2 + (о2 - 0з)2 + (03 - 0i)2 < 2а2 , |
(4.6) |
то во всей этой области деформации будут упругими и останутся справедливыми все основные уравнения теории упругости. Если же в точках некоторой другой области-тела имеет место соотно шение
(01 - |
02) + (02 - 0з)2 + |
(03 - |
0i)2 |
^ 202 |
(4.7) |
в процессе нагружения, когда dat |
> 0 , |
то в этих |
точках дефор |
||
мации будут упруго-пластическими. При dat |
<С 0 |
будет проис |
|||
ходить разгрузка |
по закону Гука. |
|
|
|
|
Если материал в упруго-пластической области обладает не значительным упрочнением и это упрочнение в процессе пласти ческих деформаций можно не учитывать, принимая схему идеаль ной текучести Прандтля, то получим условие текучести Мизеса *
(0! - 0 2 ) 2 + (02 - 0з)2 + (03 - 0i)2 = 202. |
(4.8) |
* Наравне с условием текучести Мизеса широкое применение находит усло вие текучести Треска [44, 49, 129].
Независимо от наличия или отсутствия упрочнения в упругопластической области останутся справедливыми уравнения рав новесия, уравнения совместности деформаций и граничные усло вия, если часть границы указанной области совпадает с соответ ствующей частью граничной поверхности тела, а на остальной части ее границы должны быть выполнены условия непрерывности напряжений и деформаций на поверхности раздела упругой и упруго-пластической областей. Для получения полной системы уравнений для упруго-пластической области необходимо уста новить закон связи между напряжениями и деформациями в этой области.
Связь между напряжениями и деформациями в упруго-пластической области
Необходимо различать случаи простого и сложного нагружения [44]. Нагружение называется простым, если все составля ющие тензора напряжений в процессе нагружения возрастают пропорционально одному и тому же параметру, например вре мени. При простом нагр ужении остается справедливой как теория малых упруго-пластических деформаций [44], так и теория те чения [49, 129]. При сложном нагружении, когда в пространстве напряжений путь нагружения резко изменяет направление, теория малых упруго-пластических деформаций не дает удовле творительных результатов.
Теория малых упруго-пластических деформаций. При простом нагружении начально изотропного материала справедливы сле дующие положения.
1. Среднее относительное удлинение, равное относительному изменению объема, пропорционально среднему нормальному на
пряжению |
|
|
е = Ко, |
|
(4.9) |
|
|
|
|
|
|
||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в = | < * + «• + |
«•>:) |
(4.10) |
|
К |
|
|
о = |
-з-(огі + о2 + с,) J |
Е — модуль |
|
—2р~~ |
модуль |
объемной |
деформации; |
|||
упругости; |
e l t |
е2, es — главные деформации. Как |
показывает |
|||
опыт, при |
пластических |
деформациях коэффициент Пуассона |
||||
(.і = |
0,5 и в соответствии с (4.9) имеем е |
— 0, т. е. изменение объема |
имеет место только в области |
упругих деформаций, а в пластиче |
|||
ской |
области *, где (і |
0,5, |
оно практически |
отсутствует. |
* |
В пластической области для стали ц достигает значения 0,5 при относитель |
|||
ном удлинении ег = 0,8-5-0,9% [117]. |
|
|||
5 |
Г. Б. Талыпов |
|
|
65 |
2. Направляющие тензоры напряжений и деформаций совпа дают, т. е. девиаторы напряжений и деформаций [44, 46, 49] подобны и коаксиальны
(De), |
(4.11) |
где интенсивность касательных напряжении
+ 6(4, + (4.12) интенсивность деформаций сдвига
(4.13)
Равенство (4.11) перепишем в виде
. (Da) = |
^-(De). |
(4.14) |
Последнее равенство в проекциях на оси координат даст:
|
|
|
Чі |
|
|
"ху |
-г хуі |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2т,- |
|
|
|
|
(4.15) |
|
Jyy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- ^ |
= ^ - ( е г г |
— в); |
їгх=ГГгУгх- |
|
||
|
|
|
лі |
|
|
Уі |
|
|
Отсюда, |
введя обозначение |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
4 = |
20^-, |
|
|
(4.16) |
|
получим |
соотношения |
Генки |
[49] для несжимаемого |
материала |
||||
(е = 0): |
|
|
_.. |
_ |
_ * |
|
||
|
^ХХ |
|
||||||
|
\*&ХJ |
®УУ ®zz)> |
Уху |
Q ^ху> |
|
|||
|
|
|
xx |
|
|
|
|
|
|
ЄУУ — |
6G (2<УУУ |
^ а |
°**)> |
Чу* — |
G Хуг'' |
(4.17) |
|
|
Єгг = |
^ - ( 2 а г |
|
|
|
|
|
где г|э — подлежащая определению скалярная функция инва риантов тензоров напряжений и деформаций. Так как сумма левых трех уравнений (4.15) или (4.17) дает тождество, то для определения шести неизвестных составляющих тензора напря жений (или деформаций) вместе с (4.9) имеем всего пять урав нений. Недостающее уравнение определяется законом активной