Файл: Пинаев Г.Ф. Основы теории химико-технологических процессов учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 136
Скачиваний: 0
и, переходя от |
Hf |
к Д Я ( согласно (V.32), |
получаем |
|
|
|
(V.54) |
Чтобы воспользоваться выражением (V.54) для практиче |
|||
ских расчетов, |
требуется знать величины |
zf компонентов и |
|
на их основе A zi |
реакции. Точный расчет для сложных физи |
ко-химических систем обычно невозможно произвести из-за недостаточной изученности уравнений состояния. Расчет по первому приближению состоит в допущении аддитивности объемов смешиваемых газов. Согласно сказанному выше по
поводу уравнений |
(V.48, V.49), в этом |
случае |
парциальные |
|
коэффициенты сжимаемости zf в (V.52, |
V.53) |
можно |
заме |
|
нить на коэффициент сжимаемости zf° |
чистого газа |
А{. |
||
Далее удается еще |
упростить расчет, если воспользоваться |
принципом соответственных состояний по Ван-дер-Ваальсу.
Основные положения теории соответственных состояний базируются на следующих допущениях: если вместо темпера
туры |
Т ввести приведенную температуру |
т, вместо |
давления |
|||||||
р — приведенное давление я, а вместо объема |
Vf |
— |
при |
|||||||
веденный объем V, то получим |
|
|
|
|
|
|||||
|
т |
= Т : 7]кР>; |
я = |
р : р(*р>; |
и = |
V] : Vf?\ |
|
|
(V.55) |
|
где |
7j.KP), |
pj.K p ) , |
V j K p ) |
— |
критическая |
температура, |
давле |
|||
ние и |
объем газа |
А{; |
Vf |
•— объем |
газа |
А( в |
отсутствие |
других газов при заданных температуре Т и давлении р. При
этом условии для |
всех газов можно построить универсальное |
|
уравнение состояния |
|
|
|
ф(т, я, у) = 0. |
(V.56) |
Для газов Не, |
Ne и Нг вместо |
в (V.55) подставляют |
(7}КР> + 8).
Поскольку любые два значения приведенных параметров, например я и т, однозначно определяют третий параметр состояния (здесь г ) , то тем самым однозначно определяется и коэффициент сжимаемости. Следовательно, существует универсальная зависимость
г; = 2 (я, г), |
(V.57) |
которую можно задать в виде таблицы или номограммы. По грешность расчета при использовании (V.57) составляет в среднем около 2%!.
6 Зак . 143 |
81 |
В |
соответствии с |
(V.55) |
преобразуем |
(V.52): |
|
|
||||||
|
|
[ |
д\пп |
Л |
|
К 1 і |
{ д(1/т) |
J,' |
|
|
(Ѵ.58) |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Проинтегрируем |
уравнение |
(Ѵ.58) |
вдоль |
изотермы |
||||||||
х-const |
от давления |
я 0 |
до я, причем |
указанным |
давлениям |
|||||||
соответствуют энтальпии |
Н° |
и H • |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
dz (л, |
т) |
d\n я . |
|
(V.59) |
|
|
|
|
|
|
|
|
д(\/т) |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
В |
уравнении |
(V.59) |
л° |
есть |
приведенное |
давление |
газа |
|||||
в стандартном |
(по давлению) состоянии. |
|
|
|
|
|||||||
Поскольку |
правая |
часть |
уравнения |
(V.59) |
содержит |
толь |
ко приведенные параметры состояния, то и левая часть, обо значенная Х/°> есть универсальная функция приведенных па раметров состояния газа. Соответствующий обобщенный график (номограмма) зависимости Х/° от приведенных пара-
oj |
о,2 о,з ол 0,6 0,91,0 |
гр з <І б е ю |
го |
Рис. V.6. Номограмма для расчета энтальпий реальных газов
(по M . X. Карапетьянцу)
82
метров состояния газов |
изображен |
на рис. V.6. Найдя Х/° |
по рис. V.6 для каждого участвующего в реакции газа, мож |
||
но рассчитать энтальпию |
реакции по следующей формуле: |
|
д я , = |
А я ; - 2 |
vf / 7}Kp>x ;. |
В тех случаях, когда требуется учесть неаддитивность объемов газов при смешении, изложенный метод расчета ока зывается непригодным, и тогда вместо уравнения (Ѵ.56) ис пользуются другие уравнения состояния. В частности, извест но уравнение, предложенное Е. В. Бироном:
|
V = ѵ;/ѵх |
+ |
ѵ;/ѵ2 + |
а 1 2 а д , |
|
где |
V j 0 , У2 ° — молярные |
объемы |
чистых веществ |
А{ и А^, |
|
ûi2 |
— некоторая константа, |
зависящая от выбора |
веществ |
||
А\ |
и Л2 . |
|
|
|
|
Уравнение Бирона лежит в основе теории правильных (ре гулярных) растворов; впоследствии оно было распространено И. Р. Кричевским на многокомпонентные растворы:
^ І ^ л + І |
|
2 VW- |
(v-60) |
||
j=l |
/=1 |
|
k=2,k>l |
|
|
Вместо ajk в (V.60) |
вводим |
ajk, |
|
согласно уравнению |
|
|
« / * = |
- ^ |
- |
- |
(V.61) |
Из (V.49, V.61) получаем уравнение для расчета парци альных коэффициентов сжимаемости произвольного /-го ком понента:
г,= г] + - L 2 |
/ = 1,2 |
s. |
(V.62) |
Как видим, если все коэффициенты а,{к известны при тре буемой температуре и давлении, то расчет г,- может осно вываться на теории соответственных состояний и при условии неаддитивности объемов.
§ V.8. Теплоты растворения веществ
Процессы разбавления растворов, растворения газов, жид костей и твердых веществ в воде и других жидкостях отно сятся к числу весьма распространенных процессов химической
6* |
83 |
технологии и сопровождаются поглощением и выделением теплоты, называемой теплотой растворения или смешения веществ. Обратные процессы (концентрирование растворов, кристаллизация солей и т. д.) также сопровождаются тепло выми эффектами, обратными по закону теплотам растворе ния. Теплоты разбавления или смешения веществ необходимо учитывать не только в перечисленных процессах, но и при осуществлении химических реакций в растворах. Поэтому
вкратце |
рассмотрим |
основные методы расчета |
теплот, |
точ |
||
нее — энтальпий смешения. |
|
|
|
|||
Если |
рассматривать |
процесс |
образования |
раствора |
из |
|
чистых |
компонентов, |
то |
энтальпию |
процесса А Я Е называют |
энтальпией образования раствора и определяют ее согласно уравнению
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
Д Я* = пъ |
H - 2 П І Н І = |
|
- 2 n,Hf |
> |
|
|
(v-63) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
/=[ |
|
|
|
/ = і |
|
|
|
|
где |
Ял |
— суммарная энтальпия |
раствора; Яу — мольная |
эн |
||||||||||||
тальпия |
вещества |
перед |
смешением |
с другими |
компонентами |
|||||||||||
раствора; |
nf, |
n s |
— |
мольные |
количества растворенного |
веще |
||||||||||
ства |
Aj |
и раствора |
соответственно. |
|
|
|
|
|
|
|||||||
Если раствор двухкомпонентный, то растворитель обозна |
||||||||||||||||
чаем |
А\, |
а растворенное вещество А2 |
и упрощаем |
(V.63): |
|
|||||||||||
|
|
|
А Я £ |
= (Пі |
+ п2)Н- |
(п1Н1 |
+ п2Н2). |
|
|
|
||||||
Для стандартизации величины энтальпии образования |
||||||||||||||||
раствора |
применяют следующие способы. |
|
|
|
|
|||||||||||
Во-первых, можно принять, что суммарная энтальпия об |
||||||||||||||||
разования |
раствора |
АЯЕ |
отнесена |
к |
мольному |
количеству |
||||||||||
раствора, т. е. к величине (tii+n2). |
|
Полученную |
величину |
|||||||||||||
ДЯ называют |
интегральной мольной |
энтальпией |
смешения: |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
А Я = |
А Я £ |
: {пх |
+ |
я2 ); |
|
|
(Ѵ.64) |
||||
|
|
|
|
А Я |
= |
Я |
- |
{N1H1 |
+ |
ІѴ2 Я2), |
|
|
(Ѵ.65) |
|||
где Nu |
N2 |
— мольно-долевые концентрации веществ Аг |
и |
А2 |
||||||||||||
соответственно. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Во-вторых, |
суммарную |
энтальпию |
образования |
раствора |
можно отнести к количеству растворенного вещества, т. е. к
величине |
п2. Полученную величину АЯ#, |
называют |
инте |
гральной |
мольной энтальпией растворения |
вещества |
А2: |
|
A HN, = А Нъ : п2; |
|
|
|
АЯдг, = Д Я : Л Г 2 . |
|
(V.66) |
84
В случае |
изменения |
концентрации |
растворенного |
веще |
|
ства от значения N'2 |
до |
N"2 (начальная и конечная |
колцен- |
||
трации) выделяется |
или |
поглощается теплота |
в со |
||
ответствии с |
изменением |
интегральных |
теплот растворения, |
||
согласно |
|
|
|
|
|
|
АН»< |
= ЬН„,. -AHNi-. |
|
(Ѵ.67) |
Втермохимии двухкомпонентных растворов наряду с
мольными долями Ni |
и ІѴ2 компонентов Ах и А2 для выраже |
|||||||
ния |
состава |
раствора |
применяют |
величины |
мольного раз |
|||
бавления п, |
определяемые по формуле |
|
|
|||||
|
|
|
n = N1:Ni |
= {\ |
N2. |
|
|
|
|
Величина |
|
п показывает |
число |
молей А\, |
приходящееся |
||
на |
1 моль А2; |
разбавлению |
раствора соответствует |
увеличе |
||||
ние |
величины |
п. Д л я |
бесконечно |
разбавленных |
растворов |
полагают, что я-»-оо. Бесконечно разбавленными обычно счи
тают растворы с n3s200. С |
учетом |
разбавлений |
уравнение |
|||||||||
(V.67) можно записать следующим образом: |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
АН-", = |
АНп*-АНп>, |
|
|
|
|
||||
где |
АНП' |
и АНп- |
— |
интегральные |
теплоты |
растворения |
Л 2 |
|||||
при мольном разбавлении п" |
и п' соответственно. |
|
|
|||||||||
Переходим к рассмотрению парциальньіх_ энтальпий. |
|
|||||||||||
Парциальными мольными энтальпиями |
Н\ |
и Н2 |
называют |
|||||||||
частные |
производные |
от мольной |
энтальпии |
раствора |
по |
|||||||
числу |
молей ti\ |
и п2 |
компонентов Лі |
|
и А2 |
раствора: |
|
|
||||
|
|
Я , = |
(|Ц |
|
|
; Н І - Ш - ) |
|
. |
(Ѵ.68> |
|||
Применение |
парциальных |
величин удобно тем, что, зная |
||||||||||
их, легко получить энтальпию |
раствора: |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
("і |
+ |
fh)'H= |
ЯІЯІ |
-f- rt2#2 |
|
|
|
||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H |
= Njit |
+ |
|
|
ВД. |
|
(V.69) |
Многие термохимические характеристики растворов удоб но находить графически по диаграмме Розебома (по N— //-диаграмме), где мольная энтальпия раствора (или вообще экстенсивная характеристика раствора) задана как функция мольно-долевых концентраций компонентов раствора. Рас--
85