Файл: Пинаев Г.Ф. Основы теории химико-технологических процессов учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 148
Скачиваний: 0
вора. Уравнения (VI.43—VI.46) могут быть использованы для экспериментального определения коэффициентов активности.
Вычисление коэффициентов активности в неидеальных сис темах на основании данных о составе растворов имеет важ ное практическое значение, однако в связи с этим следует учитывать, что задание коэффициентов активности через кон центрации компонентов раствора есть задание уравнения сос тояния раствора. К сожалению, в настоящее время универ сальные уравнения состояния для большинства типов реальных растворов неизвестны, что затрудняет расчет коэф фициентов активности. Однако с упрощением модели раство ров удается найти удовлетворительные уравнения для расче та коэффициентов активности компонентов раствора. В частности, для идеальных водных растворов электролитов справедливы теория и предельное уравнение Дебая — Хюккеля:
-\g\±=AZAZxyT, |
|
(VI.47) |
где А — константа (для воды при 25°С Л = 0,512); |
ZA , ZX — |
|
заряды катионов и анионов; / = -^-ЪСІ7?І |
— ионная сила. |
|
Уравнение (VI.47) выполняется лишь |
в области |
бесконеч |
но разбавленных растворов, когда /^0,05 моль/л в случае водных растворов и /^0,005 моль/л в случае растворов со лей в органических жидкостях. В химической технологии обычно имеют дело с более концентрированными растворами, когда предельный закон Дебая — Хюккеля не выполняется.
На рис. VI.3 показана |
зависимость средних |
коэффициентов |
активности различных |
хлоридов металлов |
от ионной силы |
в водных растворах. |
|
|
Дебаю и Хюккелю принадлежит также уравнение, предна значенное для более высоких, чем (VI.47), значений ионной силы:
- l g V j . = |
А У ' г +CI. |
(VI.48) |
|
а + by I |
|
Здесь a, b и с являются |
полуэмпирическими |
константами, |
и уравнение (VI.48) оказывается полуэмпирическим. Таким образом, переход к более концентрированным растворам тре бует знания все большего числа эмпирических констант, оп ределение которых зачастую является более сложным, чем непосредственное измерение коэффициентов активности.
При переходе к весьма концентрированным растворам электролитов в воде роль ее как преобладающего компонента раствора уменьшается, и можно ожидать приближения
114
свойств раствора к свойствам |
идеального ионного раствора |
||
по И. М. Темкину и упрощения уравнений состояния. |
|
||
Численные значения коэффициентов |
активности |
зависят |
|
при прочих равных условиях от |
выбора |
стандартного |
состоя- |
Рис. VI.3. Коэффициенты |
|
активности |
хлоридов |
металлов |
' |
||
|
|
в |
воде |
|
|
|
|
ния. Так, если рассмотреть систему |
Н 2 0 — H 2 S 0 4 и |
за |
стан |
||||
дартное состояние H2SO4 в |
растворах |
принять |
состояние чи |
||||
стой H2SO4, |
то химический |
потенциал |
H2SO4 можно |
выразить |
|||
следующим |
образом: |
|
|
|
|
|
|
|
^2 = h>2 + |
RT\n(y2NJ. |
|
|
|
Если же за стандартное состояние H2SO4 принято ее сос тояние в бесконечно разбавленном растворе, то
(звездочкой помечены характеристики H2SO4 после ее пере хода к другому стандартному состоянию).
8* |
115 |
Из сопоставления двух последних уравнений следует.
y*Jy2 |
e-(!i°»*-!J-»2>/-Rr = const. |
Величина (М-02—М02) =; AG* есть изобарно-изотермический потенциал бесконечного разбавления H2SO4.
§ VI.5. Расчет равновесий при протекании одной реакции
Задача расчета состоит в определении равновесных кон центраций {хр}, если известен состав реакционной массы в начале реакции, т. е. даны величины { х0/} — начальные кон центрации компонентов системы. Полагаем, что протекает реакция (ІѴ.З). Уравнения равновесия заданы (VI.39, VI.40).
Функциональную связь между величинами xof и х-р явля ющимися долевыми концентрациями, устанавливаем с по мощью уравнений:
|
|
|
|
J± |
|
|
_ |
|
% +ѵі\У |
. _ |
, |
„ |
|
|
|
||
|
|
|
|
~ |
|
|
|
S |
|
|
! |
/ |
1> |
••• |
1 |
°1 |
|
|
|
|
|
S Я, |
|
S (<7о, |
+ |
ѵМ |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(VI.49 |
|
где vf — алгебраический |
стехиометрический |
коэффициент |
|||||||||||||||
при |
А- |
в |
(ІѴ.З); %f— |
коэффициент перехода от числа мо |
|||||||||||||
лей |
tij |
к |
использованной |
в |
данном уравнении |
величине |
qf |
||||||||||
количества |
вещества |
|
Af, |
у |
— экстенсивная |
полнота реакции. |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
s |
|
|
|
|
|
Поделив числитель и знаменатель на qw= |
2 |
Яо/ |
и |
в о |
с " |
|||||||||||
пользовавшись уравнением |
(IV.17), |
получаем |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
ХІ |
— |
|
|
s |
|
|
|
|
|
|
(VI.50) |
||
|
|
|
|
|
|
Vfkf |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
1 + |
Щ |
|
|
|
|
|
|
|||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
s |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(VI.51) |
||
|
|
|
|
I |
= |
у |
: 70s = |
у |
: 2 % |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
интенсивная полнота |
реакции. |
|
/=-і |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Если q/=tij, |
т. е. х} |
|
есть мольная |
доля Nf, |
то |
|=?лг и все %f |
|||||||||||
в (VI.53, VI.54) равны единице и могут быть просто вычерк |
|||||||||||||||||
нуты, то в этом случае уравнение |
|
(VI.54) идентично |
(IV.32). |
||||||||||||||
Если |
q—rrij, |
т. е. х- |
есть |
массово-долевая |
концентрация, |
116
оравны Mj — молекулярным массам веществ Л,-. В этом
случае £ q o s = q n , B |
(VI.54) |
вычеркивается знаменатель |
||||||
и (VI.54) |
идентично |
(IV.37). В |
общем |
виде |
вместо |
(VI.50) |
||
для краткости записываем |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
X, |
= / , ( * „ , , £), |
|
|
(VI.52) |
|
где |
h — |
обозначение |
функциональной |
зависимости |
х{ от |
|||
*о/ и |
І |
|
|
|
|
|
|
|
К |
форме (VI.52) удается свести зависимости концентра |
|||||||
ций |
также |
в тех случаях, |
когда |
используются |
условно-доле |
вые концентрации веществ, однако в дальнейшем этот случай не рассматриваем.
Подставляя х{, |
выраженное согласно |
(VI.52), в уравнение |
|||||
закона |
равновесия |
|
(VI.39), получаем |
концентрационное про |
|||
изведение Пх |
|
|
|
|
|
|
|
|
П |
|
[/,- ( V |
І ) Г Ѵ = F({x0l),1)=ПХ, |
(VI.53) |
||
|
/ =i |
|
|
|
|
|
|
где F — обозначение функциональной |
зависимости, заме- |
||||||
няющей |
концентрационное |
произведение |
s |
(VI.53) |
|||
П Л / Из |
|||||||
видно, что, задавая |
|
{x0j}, |
/ = 1 , 2, |
s, т. е. фиксируя |
состав |
исходной реакционной смеси, получаем функцию одной пе ременной:
Р(1)<*ф = Пх. |
(VI.54) |
Условимся, как и ранее, в фигурных скобках помещать объе динения величин.
Решая уравнение (VI.54) относительно g, получаем вели
чину | ( °°\ отвечающую |
достижению |
состояния равновесия, |
||
откуда |
следует |
|
|
|
|
Р®-\х0,} |
= Пх. |
(ѴІ.55) |
|
Зная |
величину £( о о ) |
и |
подставляя |
ее в (VI.50) или в |
самом общем виде в (VI.52), получаем равновесные концент рации *'">:
= |
= /,[{*„,}, £<->]. |
(ѴІ.56) |
||
Возможность практического |
получения |
решения (VI.56) |
||
зависит от разрешимости уравнения (VI.54) |
относительно |
g. |
||
Очевидно,'выражение |
F(£){x0l-} |
согласно (VI.53), представ |
||
ляет собой произведение дробно-рациональных функций |
if,-}, |
|||
возведенных в степень |
— положительную или отрицательную. |
1J7
Если числитель или знаменатель в F (g), полученном согласно (VI.53), после перемножения всех скобок содержит хотя бы один член с показателем степени при g выше 4, то алгебраическое решение уравнения (VI.54) становится не возможным. Однако для практических целей можно ограни читься приближенным его решением.
Методы приближенного решения аналогичных уравнений подразделяются на аналитические и графические. Не рас сматривая всех возможных методов аналитического решения уравнения (VI.54), можем указать на итерационный метод Ньютона.
Продифференцируем функцию F (g) по g и получим новую функцию F' (g). Тогда справедливо
|
|
|
dF(l) |
= F(t)dl |
|
|
|
(VI.57) |
|||
Отбросив правую часть (VI.54) и |
предположив, |
что рас |
|||||||||
сматриваемая |
функция |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
F(l) |
= |
Y |
|
|
|
(VI.58) |
|
с учетом замены |
(VI.58), |
из |
(VI.57) |
получим |
|
||||||
|
|
|
dY |
= |
Y'{l)dl. |
|
|
|
(VI. 59) |
||
Далее |
задаем |
пробное значение |
|
g( 1 ) |
и |
вычисляем |
значение |
||||
уо> =F(g<» ) и |
У'<'> =-F(g<»). |
Полученную |
|
величину |
У") срав |
||||||
ниваем |
с заданной величиной Пх |
|
и вычисляем ДУ( 1 ) : |
||||||||
|
|
|
А У<» = |
Пх |
- |
У") . |
|
|
(VI.60) |
||
Если I'1 ) мало |
отличается |
от |
g(o°), то |
из |
(VI.59) |
следует |
|||||
|
|
|
А У ( і ) А у ' 0 ) Д | ( і ) , |
|
|
(VI.61) |
|||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Д|(і> |
= |
g<~> - |
£0) . |
|
|
(ѴІ.62) |
||
Из |
(ѴІ.62) |
имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
£(.) = |
gl) + |
Д|(1) . |
|
|
(ѴІ.63) |
|||
Следовательно, можно рассчитать Ag( I > |
из |
(VI.61): |
|
||||||||
|
|
|
А ^ ' ) ~ д yd) |
; y d ) |
|
|
(VI.64) |
и после подстановки в (VI.63) получить искомый результат — значение | ( о о ) . Поскольку равенство (VI.64) является при ближенным, то равенство (VI.63) тоже оказывается прибли-
1)8