Файл: Лурье Б.Я. Максимизация глубины обратной связи в усилителях.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 21.06.2024
Просмотров: 105
Скачиваний: 1
|
I |
I |
' |
I |
l_l |
V 1— 1---1 |
I |
I___I---1--- 1___ I---- |
5 |
10 |
20 |
50 |
WOE,»C |
0,5 1 |
2 |
5 JO 20. 50 /00EMB |
|
|
|
|
|
|
Puc. |
2.7 |
|
|
схемы каскада остается такоп же, можно говорить о некотором эквивалентном, смещении вещественного полюса передами каскада. Связанное с этим изменение
фазы гармонического коэффициента |
передачи имеет максимум на частоте, рав |
||||
|
|
|
|
ной |
среднегеометрической между час |
ІТ'ѴІ, |
|
500 кГц. |
j |
тотами, соответствующими смещенному и |
|
|
несмещенному полюсам. Поэтому измене |
||||
град. |
|
|
/ |
||
|
Ів=Ь2нД |
ние |
фазы на рис. 2.7 оказывается на ча |
||
|
R |
||||
\ |
- °° |
|
стоте 2 МГц большим, чем на 0,5 МГц. |
||
лос |
|
|
30 Ь ------ - |
'— |
|
|
|
|
Из іп'ри-ведѳнных 'Графиков вид |
||||
|
4 |
/ |
-------- |
|
|
|
но, что, в 'зависимости от глубины |
|||
|
|
|
62к |
|
|
|
|
|||
20 |
|
\ |
|
|
|
|
|
местной обратной связи, фаза мо |
||
|
|
\ |
\ |
|
|
|
|
жет и |
увеличиваться, іи 'умень |
|
|
|
|
|
|
|
|
шаться |
дтри іперепрузках. В мно |
||
W |
|
|
\ |
|
|
|
|
|||
|
|
|
\ 5 .1 * / |
|
|
|
гокаскадном усилителе эти фазо |
|||
0 |
j1 |
I1 |
|
І |
___ J |
1 |
I |
вые сдвиги каскадов могут поэто |
||
|
_I1_I1 I |
1 |
I |
му складываться или ікомненсиро- |
||||||
|
1 |
2 |
5 /0 |
20 |
50 |
Е ,м В к |
||||
|
|
|
Рис. |
2.8 |
|
|
|
вать друг друга. На рис. 2.11 в |
||
экспериментально |
измеренные |
качестве примера |
изображены |
|||||||
зависимости фазы |
гармонической |
передачи двухкаскадного усилителя іс местной •последовательной обратной связью іпо току во втором каскаде.
Таким образом, можно сделать вывод о том, что фазовые сдви ги в транзисторном усилителе заметны и их следует учитывать
— 52 —
при проектировании усилителя и обеспечении устойчивости в це лом. Из-за них иногда экспериментальные усилители с диаграммой: Найквиста, заходящей узким клювом за линию нулевого фазового запаса устойчивости на 10—30° (только на частотах вблизи' края рабочего диапазона, где усиление по петле и, следователь®)';- огра
ничение при перегрузке и соответствующий фазовый сдвиг суще ственны), оказываются устойчивы в целом. При этом глубина об ратной связи в них оказывается несколько большей, чем макси-
Рис. 2.10 Рис. 2.11
мально допустимая по Боде. Выигрыш, однако, не настолько велик* чтобы имело смысл специально выбирать режимы по постоянному току и глубину местной обратной связи в каскадах для получения благоприятных зависимостей ф(£).
Здесь рассматривались только линейные и вещественные цепи местных обратных связей. Более общие случай рассмотрены в. гл. 5.
— 53 —
2.3. ПРИМЕНИМОСТЬ ЧАСТОТНЫХ КРИТЕРИЕВ АБСОЛЮТНОЙ УСТОЙЧИВОСТИ К СИСТЕМЕ С
МАКСИМИЗИРОВАННОЙ ГЛУБИНОЙ ОБРАТНОЙ СВЯЗИ
А б с о л ю т н а я |
у с т ойчив ос т ь . |
Если |
в замкнутой системе |
|||
рис. |
2.1 функция |
передачи |
безынерционного |
нелинейного |
звена |
|
ѵ(е) |
неизвестна, но известно, |
что опа |
заключена между |
двумя |
прямыми (рис. 2.12):
а < о/е < 1,
то система асимптотически устойчива в целом при выполнении ус ловий, называемых условиями абсолютной устойчивости [2, 3, 47].
Будем интересоваться применимостью критериев абсолютной ус тойчивости к полосным системам с ЛАХ Т0 по Боде. Будем считать, что в общем случае запас устойчивости по фазе на верхних часто тах г/в180° может отличаться от фазового запаса устойчивости на нижних частотах г/н180°, рис. 2.13. Как указывалось ранее, допу
и
Рис. 2.12 |
Рис. |
2.13 |
|
стимая глубина обратной связи экспоненциально |
(даже несколько |
||
более сильно) |
зависит от допустимого фазового |
угла высокочас |
|
тотного среза |
(1—ув}180°, поэтому следует выбирать ув достаточно |
||
малым, г/в=;1/6. |
от 1/6 до 1/2, так как уя праік- |
||
Величина уя может колебаться |
тически не влияет (в обычно используемых системах с большим от носительным диапазоном рабочих частот, более двух-трех октав) на достижимую глубину обратной связи, но уменьшение уя позво ляет уменьшить емкость переходных и блокирующих конденсаторов и тем самым несколько удешевить устройство.
К р у г о в ы е к р и т е р и и абсолютной устойчивости [23, 123] связывают положение годографа Г0(ісо), т. е. диаграммы Найкви
ста, и окружности, симметричной относительно |
вещественной оси |
и пересекающей ее в точках (—1,0); (—1/а, 0). |
Критерии приме |
нимы, если годограф То(ісо) и окружность не пересекаются. Доста точным условием абсолютной устойчивости при отсутствии особен
54 —
ностей Т(р) в правой полуплоскости операторной переменной р является расположение окружности вне диаграммы Найквиста (рис. 2.14а). Необходимым условием устойчивости является распо ложение окружности не внутри диаграммы Найквиста, т. е. систе ма, характеризуемая диаграммой Найквиста рис. 2.146, неустой чива.
При нелинейности типа насыщения а = 0 и круг вырождается в прямую Re7'0 = — 1. Видим, что для того, чтобы удовлетворить до статочному критерию абсолютной устойчивости, пришлось бы.
увеличить |
и у„ до 1/2 |
(при больших 17"о]), что резко уменьшило» |
бы допустимую глубину |
обратной связи. Например, если при х= |
= 10 дБ и і)ъ—1/6 I Го| =33, то при у„= 1/2 | Т0\ < 5 .
Отсюда видно, что круговой критерий слишком груб и для ин
тересующих нас систем непригоден. |
|
|
|
||
К р и т е р и й В. М. По по в а |
абсолютной устойчивости доста- |
||||
точіный {2, 90]. При а —0 |
он состоит |
в |
существова'нии |
вещест |
|
венного /> 0 , такого, что |
Re( 1+ ЩІ) Т (щ) > —1 на всех |
частотах |
|||
(іпри 1=0 этот критерий |
вьііраждается |
в рассмотренный |
выше) ’). |
||
Если система с ЛАХ Тй по Боде |
(рис. 2.15) имеет большой отно |
||||
сительный диапазон частот и rpr'Cl/i'Cl |
и г/в^О и //ы^ 0,5, то она; |
удовлетворяет критерию Попова. Это легко определить сложением,
логарифмических частотных, амплитудных и фазовых |
характерис |
||
тик То (іг)) и множителя (I-H TJ/), |
соответствующего простому веще |
||
ственному нулю. |
худшим результатам: |
|arg(l + |
|
Иная величина / приводит к |
|||
+ ііі/)Го(ііі) I растет при увеличении / вблизи г| = 1, |
при |
уменьше |
|
нии / — вблизи Г) —Т]ц. |
|
|
|
Таким образом, в системе с весьма большой относительной по лосой частот критерий Попова не накладывает по сравнению с кри терием устойчивости для линейного режима .('Найквиста) допшми-
') В общем случае круговые критерии имеют самостоятельное значение,, так как, в отличие от критерия Попова, они применимы и к системам с зави сящей от времени нелинейностью.
— 55
тельных ограничений на ув, т. е. не уменьшает максимально допус тимую глубину обратной связи, но требует реализации низкочас тотного среза передачи по петле обратной связи с малым наклоном, менее 6 дБ/окт (в 'соответствии с і/п^'1/2; практически, как будет показано далее, допустимы значительно меньшие, «/и)-
Рис. 2.15
В системе с большой (но не бесконечной) относительной шири ной полосы рабочих частот должна быть несколько уменьшена фа- -за |arg(l +іг]/) Г0(іт)) | вблизи верхнего и нижнего края рабочего диапазона. Поэтому срезы должны быть выполнены не точно по Боде, а с несколько уменьшенной крутизной среза непосредственно вблизи рабочего диапазона. Приближенно определить‘величину этой коррекции можно методом ломаной по Боде.
В узкополосной системе выполнение критерия Попова сущест венно уменьшает допустимою глубину обратной связи. Действи тельно, в соответствии с принципом постоянства ширины полосы частот при частотной трансформации [21] в полосной системе до пустимая глубина связи зависит и от уа> и от уи, по выбор отлич ного от нуля I может увеличить лишь допустимое і/в и, кроме того, при этом уменьшится допустимое г/,,- Таким образом, в узкополос ной системе критерий Попова -по-сравнению с круговым критерием ■не позволяет существенно увеличить глубину обратной связи и, сле довательно, для практически используемых систем с максимальной глубиной связи неприемлем.
Видно, что проигрыш в допустимой глубине обратной связи в узкополосной системе по сравнению с широкополосной возникает из-за малой частотной селективности дополнительной функции (1 + іѵ)/). Поэтому уточнение этого критерия для частных видов характеристик нелинейного звена [123], сводящееся к замене мно жителя (1 + іт|/) на произвольную нормированную функцию прово димости /?С-двухполюсника, не улучшает критерия Попова в инте ресующем нас смысле, так как из всех таких функций большей селективностью обладает функция (1+іг]/).
— 56 —
Иная формулировка критерия Попова состоит в том, что систе ма устойчива, если можно найти такое I, что прямая, проведенная
через точку —1,0 с угловым коэффициентом I, не пересекает моди фицированную диаграмму
Найквиста |
— |
годограф |
6) |
,1ylmjg |
||
функции |
Re Го + іг| Іт Г с |
|
|
|||
(рис. 2.16). |
|
|
|
к |
|
|
Бели |
интересуются- |
|
||||
|
~ ^ \ Ъ Г 0 |
|||||
лишь |
определением |
воз- |
-1 / V |
|||
моясности периодической |
|
|
||||
генерации, |
из |
критерия |
|
|
||
В. М. Попова |
вытекает |
Г у ь |
|
|||
более |
сильный |
достаточ |
|
|
||
ный 'критерий устойчивос |
|
|
||||
ти і[28, 29, |
31]: периодиче |
' Л |
|
|||
ские автоколебания с час |
|
|||||
2.16 |
|
|||||
тотой |
т)г отсутствуют, |
ес |
|
|||
ли при всех г|г точки |
мо |
|
|
дифицированной диаграммы Найквиста, соответствующие частоте Лг и всем ее гармоникам, лежат правее прямой Попова (рис. 2.166). Этот критерий сильнее общего критерия Попова потому, что для каждой г|г в отдельности можно выбирать произвольный иакл-он прямой Попова.
Критерий устойчивости Попова для узкополосной системы с на сыщением далек от необходимого и достаточного. Это видно как из. анализа такой системы методом гармонической линеаризации, так и из того, что экспериментальные и выпускаемые промышленностью усилители е обратной связью устойчивы в целом при і/в~*/н~ 1/6. Вместе с тем неинвариантность -максимально допустимой глубины обратной связи при частотной трансформации носит принципиаль ный характер. Нет надежды усилить критерии абсолютной устой чивости настолько, чтобы при фиксированных шунтирующих петлю обратной связи емкостях допустимая максимальная глубина обрат ной связи не зависела от относительной ширины полосы рабочих частот (что справедливо для линейного режима). Это будет видно,, например, из результатов исследований некоторых видов колебаний в следующем параграфе.
Необходимые критерии устойчивости [23], построенные анало гично достаточным, круговому и критерию Попова, весьма далеки от достаточных (с точки зрения инженера, максимизирующегоглубину обратной связи в усилителе) и поэтому малопригодны.
Таким образом, критерии абсолютной устойчивости далее для усилителей с частотионезависимой нелинейностью и линейной частью по Боде не во всех случаях пригодны. Они полезны лишьдля решения частных задач. Если лее Г0 (ip) соответствует устойчи вости но Найквисту или в системе используются несколько нели нейных элементов, или част-отнозависимые нелинейные элементы,, частотные критерии абсолютной устойчивости неприменимы.
— 57 —
2.4.ПЕРИОДИЧЕСКИЕ МНОГОЧАСТОТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ
ВПОЛОСНОЙ СИСТЕМЕ
П р и м е н и м о с т ь м е т о д а г а р м о и и ч е с к о го б а л а н- ■с а. Методы гармонической линеаризации, основанные на гипотезе фильтра, имеют два существенных недостатка. Во-первых, они не позволяют определить, устойчива ли система в целом, а позволяют лишь определить наличие или отсутствие периодических колеба ний. Это делает необходимой экспериментальную поверку получен ных теоретически результатов. Во-первых, они хорошо описывают типичные виды колебании, соответствующие малым фазовым запа сам устойчивости только на высоких частотах, но в полосной систе ме не позволяют определить условия возникновения генерации, в которой существенны спектральные составляющие, соответствую щие и высокочастотному, и низкочастотному срезам.
Целесообразно поэтому определить характер и области сущест вования колебаний в усилителе с максимальной глубиной обратной 'Связи, которые не могут быть исследованы методом гармоническо го баланса па основе гипотезы фильтра.
Как показали эксперименты, в процессе разработки усилителей с глубокой обратной связью для систем дальней связи, при малых фазовых запасах устойчивости одновременно на низших и на выс ших частотах, система, спроектированная по Боде, лишь условно устойчива. Она устойчива в малом, но после временной подачи на вход системы большого сигнала жестко возникают автоколебания, которые -сохраняются и при уменьшении входного -сигнала до 0. Частота этой генерации ('при 'существенно 'больших т)г -гене рация существовать не может, так как согласно критерию Попова arg То(іт]г) >я/2).
Рассмотрим систему с полосой рабочих частот [рн, 1], с ЛАХ То по Боде и с нелинейным звеном типа ограничения. Будем искать условия существования периодической генерации с частотой тіг<тін. если ут• 180°= 180°—<р (т]г) >0.
В практических устройствах невозможно обеспечить постоянст во фазовых запасов устойчивости. ЛАХ Т0 по Боде описывается трансцендентными функциями частоты, которые могут быть реали зованы точно лишь при бесконечно большом числе элементов ли нейной цепи. Поэтому реальные характеристики ср отличаются от идеальной, и при плавном изменении запаса устойчивости генера ция возникает «а частоте т]г, которая лежит вблизи локального минимума запаса устойчивости по фазе. Этот минимум может быть расположен как вблизи рабочего диапазона, т}г~т]ш так и на более низких частотах, но во всех случаях при этом |Г0| достаточно ве лико. На тех же частотах, где |7 0| уменьшается до 1, фаза <р уве личивается монотонно с уменьшением частоты при Чебышевской (оптимальной) или близкой к ней аппроксимации ЛАХ Та по Боде.
Поэтому анализ достаточно провести для двух случаев: |
1) т)г«т]ш |
|
и поэтому I Го(ітіг) I 1; 2) гіг-Стін и |
12"оОпг) I « 1. При |
этом пола |
гаем, что на высоких частотах ( p ^ l ) |
y = yB=const. |
|
— 58 — |
|