Файл: Юсупбеков Н.Р. Автоматизация технологических процессов производства растительных масел.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 25.06.2024
Просмотров: 110
Скачиваний: 0
лительное (или безынерционное) звено характеризуется алгебраическим уравнением статики:
|
у =Кх, |
|
(30) |
•где у — выходная |
величина звена; |
|
|
К — коэффициент усиления звена; |
|
||
л: — входная величина звена. |
|
|
|
Амплитудно-фазовая характеристика звена равна: |
|||
W (jv) |
*ВЬ1Х’ 0'ш) _ У 0'а) = д- |
(31) |
|
|
-*вх. ( / “ ) |
( / “ ) |
|
Усилительное звено не вносит |
фазовых |
сдвигов в |
передаваемый сигнал и равномерно пропускает сигналы всех частот. Годограф амплитудно-фазовой характе ристики на комплексной плоскости изображается точкой на действительной оси, отстоящей от начала координат на расстоянии К. Амплитудно-частотная характеристи ка звена А (и>) — прямая, отстоящая от оси частот на величину А (ш) = К. Фазово-частотная характеристика ср (<d) = 0 указывает на отсутствие фазовых сдвигов (опережений или отставаний) в звене при любом зна чении частоты входного сигнала. На практике при значениях частоты, стремящихся к бесконечности, коэф фициент усиления любого реального усилительного звена падает до нуля.
Апериодическое звено называют иногда инерцион ным звеном. К апериодическим относят звенья, для которых уравнение, связывающее выходную и входную величины, представляет собой дифференциальное урав
нение |
первого порядка: |
|
|
|
|
|
Т % + У=КХ’ |
(32) |
|
где |
Т — постоянная времени |
звена; |
||
|
К — коэффициент усиления |
звена. |
||
Решение уравнения (32) при нулевых начальных |
||||
условиях |
дает выражение: |
|
|
|
|
|
у = К х \\ — е |
г |
(33) |
где |
t |
— текущее время. |
|
|
42
Передаточная функция апериодического звена перво го порядка имеет вид:
W{P) = ~ Y p |
(34) |
Переходную функцию можно получить из выраже ния (34) в виде:
h ( t ) = L ~ ' [ у - ^ - . 1 ] = л: (1 - е У)1 (0, (35)
где 1 (t ) — единичное ступенчатое возмущающее воз действие.
Амплитудно-фазовая характеристика рассматривае мого звена равна:
W (J") - ТТ7Л- |
<36> |
Найденные из выражения (36) значения действитель ной и мнимой составляющих имеют вид:
Re (ш) =• | |_ ^27^ I
(37)
Jm (ш) |
|
Л>Г |
|
1 |
+ |
||
|
Амплитудно-частотная характеристика инерционного звена выражается как
А (ш) = уЛRe2 (ш) + Im2 (ш) = 1 |
(38) |
■Фазово-частотная характеристика этого звена равна:
|
= |
arc tg |
- — a r c t g v T |
(39) |
при |
О) -*■О |
(«>) —>• 0; |
Jm (ш) —»0; Re (») —*■0 |
|
|
А (о>) —*- /С; |
|||
при |
—*■со |
|
|
|
|
A (to) -*■0; <р(ю) -»■ — |
Jm (ш) -* 0; |
(ш) -*• 0 |
Амплитудно-фазовая характеристика звена, изоб раженная на комплексной плоскости, представляет собой полуокружность, диаметр которой равен коэф фициенту усиления звена.
43
На рис. 2 изображены характеристики апериоди ческого звена первого порядка.
Кривая разгона инерционного звена, представляющая экспоненту, обладает тем свойством, что величина постоянной времени Т может быть найдена как отре зок между проекцией касательной на линию устано-
Рис. 2. Характеристика апериодического звена:
а — кривая разгона; б — амплитудно-фазовая характеристика; у «> новое устано вившееся значение выходной величины.
вившегося значения выходной величины у„ и точкой пересечения касательной с линией уоо. Касательные, проведенные к любой точке кривой разгона звена, отсекают от линии установившегося значения выходной величины равные отрезки Т. В момент времени t — T выходная величина изменяется на 63%:
|
при |
t = Т, у = 0,63 у,*, |
Если |
t —* со, то |
выходная величина стремится |
у - * х , т. |
е. выходная величина под действием входно |
го сигнала в течение бесконечно долгого времени стремится сравняться с входной величиной. На прак тике длительность переходного процесса определяют
по формуле:
зт,
так как практически за время, равное трем постоянным времени, кривая разгона звена сливается с прямой
44
нового |
установившегося |
значения |
выходной |
величи |
ны ум. |
установившегося |
режима |
Т = со, и |
из (33) |
Для |
||||
следует: |
|
|
|
|
у = Кх
Это значит, что после окончания переходного про цесса апериодическое звено действует как усилитель ное.
Звено, в котором выходная величина не зависит от входной, но скорость изменения выходной величины пропорциональна сигналу на входе звена, называется интегрирующим. Оно описывается уравнением вида:
% = « * . |
(40) |
где К — скорость разгона звена, равная отношению коэффициента усиления звена к его постоянной вре мени.
Интегрирование (40) дает уравнение переходного про- ^ цесса:
t |
|
y = K <\xdt . |
(41) |
b |
|
Из (41) следует, что выходная величина пропорцио нальна интегралу от входной величины.
Передаточная функция интегрирующего звена равна:
ИГ (/>) = £ . |
(42) |
Амплитудно-фазовая характеристика рассматривае |
|
мого типового звена имеет вид: |
. « |
|
|
W(Jm) = ~ = О-е |
—JJ |
(43) |
Из выражения (43) получаются уравнения амплитудночастотной и фазово-частотной характеристик
А (“ ) = £ ,,и ■¥ И = — т |
(44) |
Из уравнений (44) вытекает, что при частоте, стре мящейся к бесконечности, амплитудно-частотная харак теристика стремится к нулю и, наоборот, при ш-* 0
45
характеристика Л (ш )—» <х>. Сдвиг же фаз, создаваемый интегрирующим звеном, постоянен и не зависит от частоты.
На комплексной плоскости амплитудно-фазовая характеристика интегрирующего звена изображается вектором, совпадающим с отрицательной мнимой полу осью комплексной плоскости, и изменяется от беско нечности (при о) = 0) до нуля (при о) = оо). Характе ристики интегрирующего звена приведены на рис. 3.
Рис. 3. Характеристики интегрирующего звена:
а *— кривая разгона; б — амплитудно-фазовая характеристика.
Звено, в котором выходная величина пропор циональна скорости изменения входной величины, называется дифференцирующим. Свойства этого звена описываются уравнением:
y = k § |
(45) |
Звену соответствует передаточная функция
W(P) = kP |
(46) |
46
и амплитудно-фазовая характеристика:
W (у'ш) = k (jw) ~ Ы е 2 ‘ |
(47) |
Как видим, амплитудно-частотная характеристика
А ( ш ) = к ( со) |
(48) |
изменяется пропорционально частоте, а фазово-частот ная характеристика
<р Н = + Т |
(49> |
не зависит от частоты изменения входного сигнала. Дифференцирующее звено создает на своем выходе
опережение входной величины на угол равный + -j-.
Характеристики идеального дифференцирующего звена показаны на рис. 4.
Рис. 4. Характеристики идеального дифференцирующего звена:
а — кривая разгона; б — амплитудно-фазовая характеристика.
Для данного звена характерно, что при скачкооб разном изменении входной величины сигнал на выходе мгновенно возрастает до бесконечности и тут же уменьшается до нуля. В реальных звеньях подобное осуществить невозможно.
Общее уравнение динамики реальных дифференци рующих звеньев записывается в виде:
Т % + У = к %
47
Передаточная функция и амплитудно-фазовая характе ристика реальных дифференцирующих звеньев соот ветственно имеют вид:
|
|
W(P) |
= |
kP |
|
(51) |
|
|
|
1 -г T i i ' |
|
||||
|
|
|
|
|
|
||
|
j<ok |
|
к<а |
i(-jarctJ?“s ) |
|
||
W ( » |
|
e |
(52) |
||||
l-l-u»/' |
( i f- |
(,)2/2 |
|||||
Из последних |
уравнений |
следует, что реальное |
|||||
дифференцирующее |
звено — последовательное |
соеди |
нение идеального дифференцирующего и апериодиче ского звеньев.
Уравнения для амплитудно-частотной А («) и фазо во-частотной <р(ш) характеристик реального дифферен цирующего звена выглядят так:
f.£го
^ |
= у/ |
1р 0,27-2 ’ |
(53) |
|
ср (w) = j |
arc tgwТ. |
(54) |
Колебательное звено. Связь между выходной и входной величинами колебательного звена определя ется дифференциальным уравнением второго порядка:
|
а*у |
— dy . |
, |
(55) |
|
|
dt2 ~ |
at |
У |
^ х > |
|
где |
Г, — постоянная |
времени |
колебательного звена; |
||
|
Тг — постоянная времени затухания переходного |
||||
|
процесса. |
|
|
|
|
|
Постоянные времени 7", и То связаны между собой |
||||
посредством относительного |
коэффициента |
затухания: |
|||
|
Т2 = 21Ти |
|
(56) |
В соответствии с (55) передаточная функция звена записывается следующим образом:
W (Р) = —------ ------- |
(57) |
v 1 |
Т{ Р* ± ТгР + |
1 |
Амплитудно-фазовая характеристика звена опреде ляется по формуле:
48