Файл: Болотин Ф.Ф. Динамика корабельных ДВС учеб. пособие.pdf

шатуна

приводится в

равном

соотношении к оси

поршневого пальца в боко­

вом

цилиндре с прицепным

на

шатуном mt,j (в точку

рис.

1Л.)

и к

оси прицеп­

ного

пальца

на кривошипной

головке

главного шатуна

Рис. 2.2. Приведение масс

т ^ г (в

точку С

на рис. 1Л), главного шатуна V -образного

т.е. принимают

приве­

двигателя

массы

денные

массы

прицепного шатуна равными половине

шатуна:

ГПщ]-

m ЫТ'" ш/г

(2.12)

Приведенную массу прицепного шатуна ш шг,условно при­

бавляют

к массе

главного

шатуна т ш , а приведенные

массы

последнего п ц

и т^я , сконцентрированные в точках В иА

лам:

-ч

m uj = m ul-i:+

а

m uir-[r,-

h,

■

(2.13)

т шк= т 1Uц

ц

главного

шатуна

5

лежит

на его осиАВ. Приведен­

Рис. 2.3. Приведение масс

ные массы

главного

шатуна

>nmj игпшдопределяют

по

главного шатуна звездо­

формулам

(2.10)

с учетом

образного двигателя

ной шейки валатшш лежит на

ее оси,

г.е. в точке

А при­

ведения вращающихся

масс

КИШ. Следовательно, можно

считать эту массугищц,услов­

но сконцентрированной в

точке А

без какого-либо

приведения. Остается опре­

делить величину приведен­

ной в точку А

массы

не­

уравновешенной

относитель­

но оси вращения части двух

щек т шй . Если

центр

тяже­

сти этой действительной

массы части щек щ ш

нахо­

Рис. 2 Л . Приведение

массы

дится на расстоянии г0 от

оси вращения,

то из усло­

колена

вала (заштрихована

уравновешенная часть

массы

вия равенства

образуемых

колена)

центробежных сил инерции

Величина

т шУ'оw

2= m шкR oj1.

приведенной массы щек принимается равной

La

кгс-с^/см.

(2.14)

Гп

г>

р

Следовательно, приведенная вращающаяся масса

колена вала

m KR . сконцентрированная в точке А , определяется как

сум­

ма массы шатунной шейки вала т шш

и приведенной массы

щек

:

кгс-сг/см.

(2.15)

т кк= т шш+тщр

Рассмотренная методика определения приведенных масс

КШМ применяется лишь в расчетах,

к которым предъявляются

повышенные требования в отношении

их точности

(например,

т У

nr,

9i

кгс-сг/см,

(2.16)

Fn

95i

m

_ Ш е :

.ftW

кгс-са/см,

(2.17)

где

gj и

Fn

g R - приведенные веса поступательно

и враща-

тельно движущихся деталей КШМ,

отнесенные

к I

смг площади

поршня Fn

, кгс/смг (см.

Введение

табл. I, 2).

и m R практиче­

ски

относительных величин масс

удобно,

так как

определяемые по ним силы инерции ПДЫ

Pj=—mj R ca/(coscx+/\.cOS£oO=

кгс, (2.18)

где

= -m j RcA^cosa-mjPc*//Uo$2<x=I*I+I>-E

Р л = - т ^ а з гсо5а

кгс

; 1

(2.19)

p i5l=-nijRou27Lcos2a

КГС-J

ков,

- гармонические составляющие СИ ПДМ I и 2-го поряд­

которые обычно называются просто силами

инерции ПДМ

I и 2-го порядков.

Поскольку выражения для ускорения поршня и сил инерции

ПДМ

отличаются только

величиной

массы

гп^

и противопо­

ложными знаками, то

графики P,=f (сО, PjT=-f(a) 4 Pjs=f(^)

Т а б л и ц а

2

на рис. 2.5 выглядят точно так же,

как графики jn=f(«),

jm=-F№ и

лишь

а

на

рис. 1.2 с той

разницей, что они по­

вернуты относительно

оси абсцисс на 180° и

имеют различный масш­

таб ординат. Наиболь­

шая

отрицательная

сила

Pj

имеет место

при

<х = 0 и положении

поршня в в.ы.т. и на­

правлена она противо­

положно максимальному

положительному

ускоре­

нию поршня, т.е. в сто­

рону от оси коленчато­

го вала (см. рис. 1.2).

Наибольшая положитель­

ная

сила Р 3

, направ­

ленная к оси коленча­

того вала,

при

имеет место в н.м.т.,

Рис. 2.5. График

P^-FC^O

а при Л>-^

- дважды

в районе н.м.т.

со­

а) при

; б) при Л^-^-

Гармонические

ставляющие P3l

и PjU