Файл: Прямые реакции и изомерные переходы..pdf

шой энергии протнов 33,6 Мэв [78]).

Следовательно, можно

счи­

тать

примесь 2s — lrf-конфигураций

в основном состоянии

1 о В'

очень

малой.

Номер

нанала

&цм> град.

Рис.

15. Энергетические спектры (а) и угловые распределе­

о о о

ния

(б) дейтронов из реакций 3 Be(o,d)8 Be:

—экспериментальные значения;

- * 2 = 3 9 ,

4=1625;

4 = 3 9 ,

4 = 6 ;

расчет со спин-орбитальным взаимодействием,

4 = 4 3 , 4=1619 .

Сильно возбуждаемые

уровни 9 В при энергиях

возбуждения-

О и 2,35 Мэв имеют

форму

угловых распределений,

характерную'

для реакций подхвата с /

= 1

(рис. 16 Ь).

При

энергии протонов

18,9 Мэв реакция изучалась Рейнольд-

сом и

Стендингом

[96]. Угловые распределения дейтронов,, соот-

ветствующне основному состоянию

9 В, сняты в

диапазоне 10—

90°, а состоянию 2,4 Мэв — в интервале

12—50°. Абсолютные

сечения не замерялись. Отношение

сечений

при

24° составляет

мах оо/оі =

1,6.

"В

(р,

d) 1 0 В . Энергетический

спектр дейтронов из этой реак­

ции показан на рис. 16 6. Сильно

возбуждаемые

уровни

принадле­

жат состояниям 1 0 В при 0,; 0,72; 1,74;

2,15

Мэв.

Примесь 18,6% 1 0 В в мишени

обусловила

наличие

в спектре

дейтронных

групп, соответствующих

возбуждению основного и

2,35 Мэв состояний 9 В

из реакции

1 0 В

(р,

d)

9 В .

Возбуждаемые

уровни

1 0 В

являются

состояниями

с

положительной

четностью.

тонов 33,6

Мэв

[78].

Таким

образом,

примесь 2s—Id-конфигура­

ции

не

обнаружена

в волновой

функции

основного состояния

ядра

" В .

18,9 Мэв

Эта

реакция

при

энергии

протонов

изучалась Рей-

нольсом

и

Стендингом [96].

Они

сняли

угловое

распределение

составлял

10—50°.

Сечение

в

максимуме

для

do

равнялось

17 мбарн/стер

и

для

d\—2,5 мбарн/стер.

Наши угловые

распре­

деления

в

этом

интервале

углов

аналогичны

данным

[79,

96]:

для

do—

13 мбарн/стер

и для

d\ —2 мбарн/стер.

1 3 С {Р,

d)l 2 C. В энергетическом

спектре дейтронов

(рис.

17 а)

наблюдаются

только

два

состояния

1 2 С: основное

и

первое

воз­

бужденное

при

энергии

4,43

Мэв.

Для

этих

двух

состояний

мы

сняли угловые распределения в очень широком

интервале

11—•

170°

(рис.

17 6). Реакция

(р,

d)

на

основное

состояние | 2 С

имеет

угловую

зависимость

с

четкими,

правильными

осцилляциями.

Угловая

зависимость

реакции

(р,

d)

на

первое

возбужденное

Р и с .

16.

Энергетические

спектры

(а,б)

и

угловые

распределения

(в,г)

дейтро­

нов из

реакций

i°B(/>,d)s B

и

»В(р,аГ)«>В:

0 0 0

—экспериментальные

значения;

— ^ = 1 2 , ^ = 1 2 6 (в) и без спин-орбитального взаимодействия,

Хр=М,

X%=S3S (г);

расчет

со

спин-орбитальным

взаимодействием

А'2

= 12,

-Х^=126.

7-192

97

состояние ! 2 С

более плавная. Оба

распределения

соответствуют

подхвату нейтронов с /„ = і.

Реакция

изучалась

Беннетом

[37]

при

энергии

протонов.

17 Мэв.

Угловые

распределения

сняты

им

для

двух

состояний

1 2 С : 0 и

4,43

Мэв

в интервале углов

10—60°

и

аналогичны на­

шим. При 21° сечение

в максимуме

для гі0

Беннет

определил в

5 мбарн/стер,

по нашим

измерениям

оно составляет

14

мбарн/стер.

40

60

дО

100

(40

Номер

канала

Рис .

17. Энергетические спектры (а)

и угловые распределения (б)

дейтронов-

из реакции 1 3 С (p,d)1 2 C:

0 0 0 —экспериментальные

значения;

—расчет без спин-орбитального

взаимодействия,

Х\=\\1Ъ,

Х2р=

100;

с глубоким дейтронным потенциалом

Л ^ = 4 7 6 ,

А'2

=

100;

расчет со спин-орбитальным

взаимодействием,

Х^—ІЬЗ,

Х21=982.

1 4 N (р,

d) 1 3 N .

В

спектре

дейтронов

из

этой

реакции

(рис.

18 а)

четко

выделяется только

одна группа,

соответствую­

щая основному состоянию 1 3 N .

быстро спадает до 100°. В задней

полусфере сечение

начинает

расти

с сохранением

осцилляции.

Форма

распределений

харак­

терна

для передачи

в

реакции

1 р

нейтрона

(рис.

18 6).

Реакция

1 4 N

(р,

d)

1 3 N на

основное

состояние

I 3 N изучалась

Стендингом

при

энергии протонов

18,7

Мэв

[104].

Угловые распре-

Рис. 18. Энергетические спектры (а)

и

угловые распределения (ff)

дей­

тронов из реакции

1 4 N (p,d)

1 3 N-'

° 0 0 —экспериментальные

значения;

- Л £ = 1 2 3 ,

^2=836;

Я ^ = 1 2 3 ,

A^=925

(расчет с

глубоким

дейтронным

потенциалом).

деления сняты им через

5° в интервале

10—65°, а

также

при 82

зависимости дейтронов из этой реакции в передней

полусфере.

Сечение

в максимуме

так же, как и в нашем случае,

составляет

5 мбарн/стер.

Беннет

[37] повторил

исследование при

энергии

протонов

18,5

Мэв.

Вместе с угловыми

распределениями

дейтро­

нов,

соответствующими

основному

состоянию 1 3 N

(интервал 10—

60°),

он

приводит

распределения

дейтронов

для

состояний

2,3 Мэв

и 3,6

Мэв

(интервалы 15—40° и

15—55°

соответственно).

Сечения

этих

реакций

составляют

0,2

мбарн/стер

для

первого

и ~ 1

мбарн/стер для

второго. Трудности выделения

этих

состоя-