Файл: Прямые реакции и изомерные переходы..pdf

усом rs и диффузностью

as. Они изменяются

таким

образом, что

выполняется условие ( I I .

69). С большей

точностью,

однако, сох­

раняется

не среднеквадратичный

радиус,

а

средний

радиус

рас­

пределения

2

2

тс

ai

(11.72)

Таким образом,

для трех

параметров действительной

части по­

тенциала

мы имеем три условия

( I I . 68), (П. 70), (П. 72),

но

Т а б л и ц а 6

Набор

WO

rs

г/

a l

X1

"Щр,

p)uN,

E

= 1 9 , 9 Мэв

37,80

4,15

1,40

1,25

0,494

1,204

293

40,00

4,01

1,36

1,30

0,517

1,233

229

45,20

4,26

1,27

1,40

0,575

1,162

148

47,24

4,60

1,25

1,45

0,580

1,074

124

49,16

4,45

1,22

1,51

0,593

1,112

123

50,60

4,47

1,20

1,55

0,608

1,111

136

52,10

4,59

1,19

1,60

0,609

1,078

166

53,80

4,72

1,16

1,65

0,626

1,050

208

61,50

4,66

1,07

1,75

0,676

1,062

307

»N(d,

dym,

E

= 11,8 Мэв

61,70

3,06

1,488

0,5

0,700

4,57

1371

60,95

3,58

1,483

0,6

0,724

3,87

1149

63,22

3,99

1,445

0,7

0,755

3,51

925

62,94

4,50

1,446

0,8

0,756

3,08

865

77,25

5,54

1,336

0,9

0,735

2,53

1192

75,90

5,89

1,354

1.0

0,720

2,35

1344

только два из них независимы.

Действительно,

соотношение

(.II. 68) для распределения Вудса—Саксона

дает

связь

.2

Vsrs{^e+^îA)=

Const,

или

!но поскольку

rs = const,

мы сразу

получаем

необходимость

выполнения

условия

а)

тс2

Это и есть

условие сохранения среднего

радиуса

< г , > . По­

стоянство

< f j >

приводит

в

нашем

случае и к

сохранению

< ^ > ,

так как они связаны между собой

малым

слагаемым

при as

< rs:

< ^ > 2 = <гІ>+т^{т;)2

•

( I I J 3 )

4,4 г, + aj = const.

(11.74)

< г) > = А'и г) + 2,5 а).

(11.75)

вые распределения реакций (р, d) сравнивались

с вычислен­

ными по МИВ с помощью программы, составленной

ИЯИ АН

Необходимо

было выяснить

следующее:

а) влияние

опин-орбитального

взаимодействия на результаты

ном и выходном каналах на форму

вычисленных

угловых рас­

пределений и величину спектроскопических множителей;

г) соответствие извлеченных

абсолютных и

относительных

ные

кривые соответствуют вычислениям

с потенциалами без

учета

спин-орбитального (Взаимодействия,

пунктирные — с включе­

ниями показаны вычисленные

угловые распределения

без

спин-

орбиталиного

взаимодействия,

но с

более

глубоким

дейгронным

потенциалом,

если он есть в

таблице.

Из

рисунков видно,

что в

реакции только

в

передней полусфере,

причем

введение спин-ор­

битального

взаимодействия

не

мо­

жет улучшить ситуацию. Здесь мы

•10

снова, так же как и при упругом

рас­

сеянии,

сталкиваемся

с непонятным

фактом

нечувствительности

моделей

к спин-орбитальным

взаимодействи­

ям,

между

тем

как

важная

роль

этих

эффектов

хорошо известна а

ядерной

физике.

ч

Кроме того, расчеты реакций по

МИВ сильно зависят

от

глубины

дейтроиного

потенциала:

кривые,

вычисленные с более глубоким дей-

тронным

потенциалом

дают

лучшее

0,1

согласие

с

экспериментом.

Этот

факт

свидетельствует

о значитель­

го

60

100

НО

ном вкладе внутренней области ядра

в интеграл перекрытия, если для об­

8В„„,град

w

работки

реакции

используется

мо­

Рис. 23. Угловые распределе­

дель

с нулевым

радиусом

взаимо­

действия.

<Ч

ния

дейтронов,

вычисленные

Выше

были

найдены

широкие

для

реакции иЩр,

rf)l3N

с раз­

личными

наборами

потенциа­

области

изменения

параметров

для

лов

из

области

непрерывной

протонов

и

дейтронов,

относящихся

многозначности.

к

непрерывной

многозначности.

Многие

из

них,

например,

глубина

'Спектроскопические

множители

изменяются

приблизительно в

2 раза.

Обратимся теперь

к описанию

абсолютных

сечений. Наибо­

ц'ии

гамильтониана

Н=Н0

+ аУі(Ц)+

2 Vlk,

H0—гамильтониан

i

l>k

где

для независимых частиц в потенциальной

яме,

представляющей

суммарную

одночастияную энергию всех

Однонуклонные

генеалогические

коэффициенты определяются

из

разложения

волновых функций

основных

состояний

ядер

ѴР-оболочки:

где

^^Ѵу

~

волновая функция

ядра А — 1 с энергией Еѵ,

спи­

ном / j и изоспином

Тх;

X — спин

канала;

W [хА~) — волновая функция нуклона

в 1/?-оболочке.

Моменты

связаны следующим

образом:

} 1 + 1 = х) + ? = у .

Спектроскопический

фактор

выражается

через

генеалогические

коэффициенты:

S

—п/Т—М

—

°А~А-1

2

Т'

2