Файл: Доценко С.В. Теоретические основы измерения физических полей океана.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 15.07.2024
Просмотров: 165
Скачиваний: 0
части — V i sin Qt. Так как |
[13] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
exp |
[у ( ^ ) |
cos Qt] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где Jh (x)— |
функции |
Бесселя, то функция движения принимает вид |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
со |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С (а; |
ш)==2тг |
2 |
y * y * ( - ^ - ) S ( a v 0 |
+ « ) + |
A«). |
|
(2.20) |
|||||||
|
|
|
|
|
ft = : |
— С О |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Как и в предыдущем пункте, можно считать, что зондирование |
||||||||||||||
при |
наличии |
качки |
осуществляется |
по |
вертикальной |
прямой, |
|||||||||
а качка корабля приводит только |
к |
периодическому |
изменению |
||||||||||||
скорости прибора на этой |
прямой. В этом случае векторы |
скорости |
|||||||||||||
v 0 и Vi коллниеарны |
друг |
другу |
и вектору i 0 |
, и функция |
|
движения |
|||||||||
упрощается |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
со |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С (а; |
М ) = |
2* |
2 |
/ v J - ^ ) s ( « . * o |
+ |
« + |
^ ) . |
|
(2.21) |
|||||
|
|
|
|
|
.Ь = —оо |
Х |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Горизонтальное буксирование прибора по прямой с постоянной |
||||||||||||||
скоростью отличается от вертикального зондирования |
только на |
||||||||||||||
правлением |
скорости движения . |
Н а п р а в л я я |
|
координатный вектор |
|||||||||||
io вдоль скорости буксирования, получим, что |
функция |
|
движения |
||||||||||||
при этом дается |
формулой |
(2.17), причем v 0 |
здесь — скорость бук |
||||||||||||
сирования. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Функция движения при буксировании с учетом продольных ко |
|||||||||||||||
лебаний прибора на траектории |
(которые могут быть |
вызваны как |
|||||||||||||
неравномерностью хода судна, так и периодическими |
колебаниями |
||||||||||||||
самого прибора), как нетрудно видеть, дается |
формулой |
(2.21), где |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2 я |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Do — скорость буксирования, — |
|
период колебаний |
прибора, ui — |
||||||||||||
амплитуда отклонения скорости прибора от равномерной. |
|
||||||||||||||
Если векторы v 0 |
и vi не совпадают |
(например, при |
буксирова |
||||||||||||
нии |
ныряющего |
прибора), |
следует |
пользоваться |
общей |
|
формулой |
(2.20). Сравнивая движение прибора при зондировании и буксиро вании, видим, что математическое описание этих движений анало гично. Это дает возможность изучить измерение детерминирован ных составляющих полей только при вертикальном зондировании н учитывать его особенности, в случае надобности, при построении буксируемых приборов.
Представленные случаи движения не исчерпывают всего много образия движений, которые могут совершать приборы при измере нии. Однако они являются наиболее типичными. Другие типы дви жений обычно представляют собой паразитную составляющую дви жения, и в к л а д их мал в сравнении с вышеприведенными. Поэтому в дальнейшем они не рассматриваются .
ГЛАВА III
И З М Е Р Е Н ИЕ ФИЗИЧЕСКИХ ПОЛЕЙ ОКЕАНА ПРИ ВЕРТИКАЛЬНОМ З О Н Д И Р О В А Н И И
§ 1. Вертикальное распределение физических полей океана и особенности его измерения
Физические свойства морской воды зависят от температуры, дав ления и концентрации растворенных в ней солей [17, 26, 75, 83]. Температура и концентрация солей подвергаются изменению глав ным образом у поверхности, где океан взаимодействует с атмосфе
рой. Испарение воды с поверхности океана, радиационный |
обмен |
с атмосферой и механизмы, приводящие к перемешиванию |
поверх |
ностных слоев воды со слоями, находящимися в толще океана, яв ляются фундаментальными процессами, которые в значительной степени определяются физическими свойствами морской воды. По
скольку правильное описание физических свойств морской |
воды |
(а, следовательно, и процессов, происходящих в океане) не |
может |
быть дано в отрыве от природных |
условий, очевидна необходимость |
|
инструментального определения |
этих свойств |
непосредственно |
в океане. |
|
|
Влияние сил тяжести и плавучести приводит к погружению бо лее плотных масс воды и подъему — менее плотных. Поэтому в пре делах к а ж д о г о вертикального столба воды устанавливается более пли менее стабильный вертикальный градиент плотности. Внизу этого столба вода обычно холоднее поверхностного слоя и имеет соленость, несколько превышающую поверхностную. Нагревание верхних слоев воды повышает их температуру и способствует более интенсивному испарению, а, следовательно, и повышению солено сти. Выпадение осадков и таяние льдов распресняют поверхностный слой и изменяют его температуру. Увеличение температуры и уве личение солености оказывают противоположное влияние на плот ность воды. Поэтому" градиенты температуры и солености, имею щие, казалось бы, порознь неустойчивую конфигурацию, в действи тельности могут привести к устойчивой плотностной стратификации океана. Н а рис. 10 представлены вертикальные разрезы полей соле ности, температуры, плотности и прозрачности морской воды, заим -
40
ствованные из [26, 46, 75]. Картина вертикального распределения этих полей в других районах Мирового океана в общих чертах со
храняет такой ж е |
вид, отличаясь количеством, глубиной и |
абсолют |
||
ными значениями |
максимумов |
и величиной максимальных |
градиен |
|
тов. |
Как видно на рисунках, |
области значительного |
изменения |
|
полей |
сосредоточены в верхнем слое океана. При этом |
соленость |
заметно изменяется до глубины 1000 м (значительно до 200—500 м), температура — до 1500 м (значительно до 500 м ) , плотность•—до 1000 м (значительно до 500 м ) , оставаясь ниже этих глубин прак
тически |
постоянными [26]. То ж е относится и к ряду других полей |
океана |
(прозрачность, скорость звука и д р . ) . |
Рис. 10. Вертикальное распределение физических полей в океанах.
а — южнополярная область Атлантического океана (соленость, температура, плотность); б — Аравийское море (соленость, температура, прозрачность); в — Черное море (соленость, температура) .
Ц е л ь ю исследования при вертикальном зондировании является измерение картины вертикального распределения физического поля, подобной указанной на рис. 10. Поскольку эта картина изменяется во времени вследствие различных физических процессов в океане (течения, волны), необходимо получение «мгновенного» распреде ления поля, т. е. зондирование должно производиться за возможно более короткий промежуток времени. Д л я того чтобы были зареги
стрированы все особенности профиля поля, необходимо его непре |
||
рывное измерение или ж е дискретные |
измерения |
через такие интер |
валы глубины, которые обеспечивают |
заданную |
точность. При рав |
номерном движении |
прибора точность |
измерения |
распределения |
|||
поля определяется инерционностью |
прибора, |
объемом |
простран |
|||
ственного осреднения |
его датчика |
и |
скоростью |
зондирования. |
||
Н а рис. 11 видно, каким образом эти |
факторы |
влияют |
на |
соответст |
вие измеренного вертикального профиля поля истинному. Отметим возникающие при этом искажения .
1. И з м е р е н н а я глубина слоев с большим градиентом поля не со ответствует действительной: она больше истинной при опускании
41
зонда н меньше — при |
его |
подъеме. Р а з н и ц а |
между |
действительной |
||
и измеренной глубиной |
определяется |
инерционностью |
прибора и |
|||
скоростью зондирования, |
имеет величину |
порядка |
VQT |
И падает |
||
с уменьшением этого |
произведения. |
Свойство пространственного |
||||
осреднения здесь не имеет |
значения. |
|
|
|
|
2. Измеренное распределение поля сглажено в сравнении с дей ствительным. При этом его градиенты, зарегистрированные прибо ром, могут оказаться меньшими действительных и утрачивается ин формация о тонкой структуре поля. Эти искажения т а к ж е уменьша ются с уменьшением voT, но минимальная их величина определяется объемом пространственного осреднения датчика прибора.
Рис. |
11. |
Отличие |
картины верти |
||||
кального |
распределения |
поля |
тем |
||||
пературы от истиной при изме |
|||||||
рении |
термозондом с |
7" = 5 |
с при |
||||
|
|
va=2 |
м/с. |
|
|
|
|
/ — истинное |
распределение |
темпера |
|||||
туры; |
2 — распределение, |
|
полученное |
||||
при опускании |
прибора; |
3 — распреде |
|||||
ление, |
полученное при |
подъеме |
при |
||||
|
|
|
бора. |
|
|
|
|
Найдем зависимость величины искажений от постоянной |
времени |
||||||
прибора Т, размера его датчика а и скорости зондирования |
VQ, что |
||||||
даст возможность определить точность |
измерения |
распределения |
данным прибором и проектировать приборы для измерения верти кального распределения полей с заданной точностью.
Поскольку в слоях воды с максимальными градиентами полей (а исследование именно этих слоев при вертикальном зондировании представляет наибольший интерес) неоднородность полей по глу бине значительно превышает неоднородность в горизонтальных на правлениях, поля можно считать плоско-слоистыми, т. е. завися щими только от глубины, но не зависящими от горизонтальных координат. Так как при измерении необходимо получение «мгновен ной» картины поля, то снятие этой картины д о л ж н о производиться в минимально возможный промежуток времени, в течение которого распределение поля практически не изменится. Следовательно, при
зондировании поле можно считать одномерным |
статическим Л' (h), |
||||||
где h — глубина исследуемой |
точки океана. И з |
уравнения (2.4) |
по |
||||
лучим, |
что сигнал на |
выходе |
прибора |
в этом |
случае |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3-1) |
где г (t) |
— изменяющаяся во времени |
глубина |
центра датчика |
при |
|||
бора, а одномерная аппаратная функция |
|
|
|
||||
|
tfi(p; |
i)=\н{?> |
Р 2 , ' р з ; ^)dp2dp3 |
(3.2) |
42