Файл: Александров В.С. Электронные гальванометры постоянного тока.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 17.07.2024
Просмотров: 135
Скачиваний: 0
твх = CBJ g BX, где Свх — входная емкость гальванометра, откуда приближенное значение времени нарастания trz a 2,2 твх.
Погрешность измерения, быстродействие и многие другие ха рактеристики электронных гальванометров постоянного тока за висят от дрейфа нулевого уровня и собственных шумов прибора. Дрейф нулевого уровня (смещение нуля) представляет собой само произвольное изменение выходной величины Х 2 при отсутствии
полезного сигнала на входе прибора. Обычно он оценивается экви валентным входным сигналом, необходимым для возвращения вы ходной величины Х 2 к первоначальному уровню. Дрейф нулевого
уровня зависит от времени и температуры. В последнем случае он характеризуется температурным коэффициентом нулевого уровня.
Дрейф нулевого уровня нелинейно зависит от времени и темпе ратуры, однако в определенных температурных и временных пре делах эту зависимость можно считать линейной. При скачкообраз ном изменении температуры окружающей среды дрейф нулевого уровня может быть иным, чем при плавном ее изменении. Так как в обычных условиях окружающая температура меняется со ско ростью менее 1°С за 15 мин, то дрейф можно считать постоянным. Когда температурный дрейф незначителен, то основное влияние оказывает временной дрейф при постоянной температуре окружаю щей среды.
Дрейф нулевого уровня бывает кумулятивный, который изме няет выходную величину в одном направлении, и некумулятивный, при котором среднее значение выходной величины Х 2 за большой
промежуток времени равно нулю. Кумулятивный дрейф характе рен для приборов с усилителями прямого усиления, а некумуля тивный — для приборов с преобразованием.
Собственные шумы гальванометра ограничивают разрешающую способность и точность прибора, так как вариации выходной ве личины Х 2, вызванные изменением сигнала, невозможно отличить
от вариаций, вызванных шумом. Полный размах шума в полосе частот, пропускаемых гальванометром, обычно принимается в ка честве порога чувствительности. При этом абсолютная погрешность измерения не может быть меньше порога чувствительности.
При измерении тока порог чувствительности прежде всего огра ничен тепловыми шумами внутренней проводимости gn источника тока и входной проводимости gBX гальванометра
|
|
Im = }/r 4kTAfg, |
|
|
(1-5) |
|
где к = 1,38- ІО-23 Дж /К — постоянная |
Больцмана; |
Т — абсо |
||||
лютная |
температура, К; g = |
+ gBX — полная |
проводимость |
|||
входной |
цепи, |
См; А/ — полоса |
частот, |
пропускаемых |
гальвано |
|
метром, |
Гц. |
|
|
|
|
|
При этом в качестве полосы частот А/ принимается меньшая из |
||||||
трех величин: |
1) верхней предельной частоты /ЗДБ; |
2) частоты, оп |
13
ределяемой временем нарастания 0,35/^; 3) верхней частоты ре гистрирующего или показывающего устройства на выходе гальва нометра.
Так как на практике входная проводимость гальванометра обычно значительно больше внутренней проводимости источника тока (gBX> §•„), то гальванометр с меньшей входной проводимостью имеет меньший тепловой шум и большую чувствительность,'чем гальванометр с большей входной проводимостью. График тока
шума 7Ш в зависимости от входной проводимости гальванометра показан на рис. 1-2.
Из формулы (1-5) следует, что тепловые шумы могут быть сни
жены |
уменьшением входной |
проводимости, |
температуры или |
по |
|||||||
ши,Л |
|
|
|
|
лосы частот. Однако умень |
||||||
|
|
|
|
шение |
проводимости галь |
||||||
|
|
|
|
|
ванометра приведет к нару |
||||||
|
|
|
|
|
шению режима работы объ |
||||||
|
|
|
|
|
екта |
измерения. |
Снижение |
||||
|
|
|
|
|
температуры |
обычно |
не |
||||
|
|
|
|
|
практично, так как для |
||||||
|
|
|
|
|
уменьшения тока / ш на по |
||||||
|
|
|
|
|
рядок величины необходимо |
||||||
|
|
|
|
|
понизить |
температуру |
до |
||||
|
|
|
|
|
— 270° С. |
Наиболее |
про |
||||
ІО'12 |
10 |
|
10йд. См |
стым |
способом |
повышения |
|||||
|
|
|
|
|
чувствительности |
следует |
|||||
Рис. 1-2. |
|
График тока теплового шума: |
признать |
уменьшение |
по |
||||||
1 |
лосы частот, пропускаемых |
||||||||||
/ — Ц, = |
кГц, tr — 0,35 мс; |
2 — Д/ = |
|||||||||
= 1 Гц, |
^ |
= 0,35 с; 3 — А / = 0 ,0 1 Гц, |
гальванометром. |
Практиче |
|||||||
|
|
|
tr — 35 с |
|
ский |
предел |
уменьшению |
||||
|
|
|
|
|
полосы частот |
накладыва |
ется увеличением времени установления показаний, при котором начинает оказывать влияние дрейф нулевого уровня.
Кроме шумов, на порог чувствительности и погрешность влияют помехи в измерительной цепи. Под помехозащищенностью гальва нометра понимается его способность давать правильный, в преде лах установленной погрешности, выходной сигнал при воздействии во время измерения помехи, эквивалентной увеличению или умень шению измеряемого тока. Наибольший практический интерес пред ставляет помехозащищенность гальванометра от периодических помех, и в частности, от помех, имеющих частоту промышленной сети.
Коэффициент ослабления помехи равен отношению амплитуды
помехи / п. макс к максимальной погрешности |
измерения Д('макс, |
||
вызванной этой помехой: |
|
|
|
R Q |
I П. I |
( 1-6) |
|
I A4 |
|||
|
|
14
Значение коэффициента ослабления зависит от величины помехи. Обычно коэффициент ослабления определяют при значении помехи, приводящей к погрешности, соответствующей максимальному зна чению выходной величины на данном пределе измерения. Напри
мер, |
наноамперметр с коэффициентом ослабления R 0 = |
60 дБ, |
(1000 |
: 1) на пределе 1 нА будет иметь ошибку, равную 1 |
нА (т. е. |
пределу измерения), если к его входу приложен сигнал переменного тока в 1000 нА. Однако этот же гальванометр при сигнале перемен ного тока 100 нА на том же пределе измерения будет иметь погреш ность меньше 1% (а не 10%, как было бы при R0 — const). Иногда в характеристиках гальванометра указывается величина ампли тудного значения переменного тока на входе, который создает вы ходной сигнал, равный погрешности измерения.
Ослабление помех общего вида характеризует способность элек тронных гальванометров с дифференциальным входом или с незаземленным низкопотенциальным входом ослаблять помехи постоян ного или переменного тока, действующие между общей точкой (зем лей или корпусом прибора) и закороченными входными зажимами прибора. Коэффициент ослабления помех общего вида опреде ляется как отношение сигнала общего вида к эквивалентному вход ному сигналу постоянного тока, приводящим к одному и тому же значению выходной величины Х 2:
CMR^=Ilc/I1\ |
, дБ. |
1X2=00 nst |
|
Обычно указывают коэффициенты ослабления помех общего вида на постоянном и переменном токе промышленной частоты
(50 или 60 Гц).
Одной из наиболее важных эксплуатационных характеристик гальванометров является форма представления результатов изме рения. Для аналоговых гальванометров выходная величина Х 2
представляет собой положение стрелки или светового указателя на шкале прибора; для самопишущих приборов и светолучевых осциллографов это кривая на носителе записи.
1-3. Классификация принципов построения электронных гальванометров
Электронные гальванометры могут быть разделены по методу измерения, принципу действия, способу отсчета измеряемой вели чины, назначению, конструктивным особенностям и т. п.
По методу измерения электронные гальванометры делят на три большие группы: приборы непосредственной оценки тока, при боры сравнения токов, комбинированные приборы. В практике измерительной техники наибольшее распространение получили первые из них. В табл. 1-1 приведена классификация электронных гальванометров по методу измерения.
15
Таблица 1-1
Классификация электронных гальванометров постоянного тока
Электронные гальванометры постоянного тока
Гальванометры |
Гальванометры . |
Комбинировангіые |
непосредственной |
сравнення |
гальванометры |
оценки |
|
|
Электрометрические |
Компенсаторы |
с руч |
Дифференциальные |
|||
усилители с магнито |
ным уравновешиванием |
гальванометры |
||||
электрическими изме |
|
|
|
|
|
|
рительными механизма |
|
|
|
|
|
|
ми |
Компенсаторы |
тока с |
Компенсационные ин |
|||
Автокомпенсационные |
||||||
гальванометры с обрат |
автоматическим |
уравно |
тегрирующие цифровые |
|||
ными связями |
вешиванием |
гальвано |
гальванометры |
|||
Интегрирующие |
Цифровые |
Цифровые |
гальвано |
|||
гальванометры |
метры |
поразрядного |
метры двойного инте |
|||
|
уравновешивания |
грирования |
|
|||
|
Цифровые |
гальвано |
|
|
||
|
метры |
развертывающего |
|
|
||
|
преобразования |
|
|
|
||
Приборы непосредственной оценки измеряемого тока |
имеют вы |
сокую чувствительность, хорошее быстродействие, но сравнительно низкую точность. К ним относятся электрометрические усилители с магнитоэлектрическими измерительными приборами, не охва ченные обратными связями. Основные характеристики таких при боров зависят от свойств электрометрических усилителей. Авто компенсационные электронные гальванометры благодаря глубоким обратным связям в значительно меньшей степени зависят от свойств электрометрических усилителей. Они более стабильны в работе и имеют меньшую погрешность.
Интегрирующие электронные гальванометры (интеграторы тока) определяют среднее значение тока за выбранный промежуток вре мени. Они имеют наиболее высокую чувствительность и могут быть использованы для измерения зарядов. Благодаря фильтрующим свойствам интегрирующих систем эти приборы обладают повышен ной помехозащищенностью.
Для повышения точности измерения малых токов используют приборы, которые в процессе измерения осуществляют прямое срав нение измеряемого тока с эталонным. Приборы сравнения имеют более высокую стоимость и применяются при поверке приборов непосредственной оценки и при проведении весьма точных изме рений тока.
К электронным гальванометрам сравнения относят компенса торы тока с ручным, автоматическим или полуавтоматическим урав новешиванием. В таких приборах производится уравновешивание
16
измеряемого тока компенсирующим током, абсолютное значение которого контролируется по одному значению образцовой меры.
Цифровые электронные гальванометры поразрядного уравнове шивания и-развертывающего преобразования также осуществляют сравнение измеряемого тока с изменяющимся значением образцо вого тока. В последнее время появились комбинированные элек тронные гальванометры, в которых удачно сочетаются преимущества приборов непосредственной оценки и приборов сравнения.
К комбинированным гальванометрам относят дифференциальные гальванометры, сочетающие автокомпенсационный гальванометр и компенсатор тока с ручным или автоматическим уравновешива нием. К этой же группе относятся интегрирующие гальвано метры с компенсацией накопленного заряда, цифровые гальвано метры с двойным интегрированием измеряемого и образцового то ков и некоторые другие приборы. В таких приборах достигается высокая чувствительность, присущая приборам непосредственной оценки, и высокая точность, свойственная приборам сравнения.
Приборы сравнения и комбинированные пр-иборы в практике измерения малых токов еще не получили широкого распростране ния. Объясняется это тем, ч т о б настоящее время еще не разработано стабильных и точных регулируемых источников тока. К тому же резко повышаются требования к индикатору нулевого уровня.
По принципу действия электронные гальванометры делятся на приборы оценки тока по напряжению на образцовом резисторе или конденсаторе и по магнитному потоку в образцовой катушке индук тивности. При этом измерение напряжения может производиться приборами непосредственной оценки или приборами сравнения.
Электронные гальванометры непосредственной оценки без об ратной связи по существу являются усилителями тока (или напря жения). Для повышения точности и быстродействия в них вводят обратные связи. Таким образом, автокомпенсационные гальвано метры можно рассматривать как статические компенсаторы тока с неполной компенсацией. В таких приборах применяют три вида обратной связи: 1) параллельную (с компенсацией тока); 2) после довательную (с компенсацией напряжения) и 3) комбинированную (с компенсацией тока и напряжения).
Приборы с параллельной и комбинированной обратной связью применяют в основном для измерения тока. Приборы с последова тельной обратной связью применяют для измерения напряжения, и они могут рассматриваться, как электрометрические милливольт метры.
Интегрирующие гальванометры могут использоваться для из мерения заряда компенсационным методом. При дискретной ком пенсации заряда возможно преобразование измеряемого тока в ча стоту выходных импульсов и представление результата измерения в цифровой форме. Для измерения статических зарядов при помощи электронных гальванометров используют специальные входные устройства — ловушки зарядов, индукционные'ЦатчитШ^'вргащаю--
2 Заказ №2511