Файл: Александров В.С. Электронные гальванометры постоянного тока.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 17.07.2024
Просмотров: 138
Скачиваний: 0
щиеся экраны и т. д., которые создают выходной сигнал (ток или напряжение), пропорциональный статическому заряду.
В зависимости от рода измеряемой на выходе величины автоком пенсационные гальванометры делятся на приборы с измерением выходного напряжения (рис. 1-3, а) и приборы с измерением выход ного тока (рис. 1-3, б).
Компенсаторы тока с ручным уравновешиванием осуществляют прямое сравнение измеряемого тока с компенсирующим током, ко торый устанавливается ручной регулировкой. Баланс токов опреде ляется при помощи высокочувствительных электронных гальвано-
а ) Ö)
Рис. 1-3. Схемы автокомпенсацнонных гальванометров с измерением выходного напряжения (а) н выходного тока (б)
метров непосредственной оценки. При неполном балансе токов оста точный ток может быть измерен прибором непосредственной оценки
1-4. Источники и усилители тока и напряжения
При расчете схем электронных гальванометров будут использованы по нятия источников и усилителен тока и напряжения.
Источники тока делятся на идеальные и реальные. Идеальным источни ком тока можно считать такой, через выводы которого протекает ток, не за висящий от величины и характера нагрузки в цепи, подключенной к этим выводам. Напряжение на зажимах идеального источника тока определяется величиной и характером нагрузки. Для активной, емкостной и индуктивной нагрузки получим соответственно
|
|
1 |
с . |
, |
di |
г |
с |
С |
■' |
L |
dt |
При постоянном токе |
|
|
|
|
|
і = /„ = const; |
ыг = |
/ 0г; |
ис — 1^!С\ |
uL = 0. |
|
Независимость тока источника |
от нагрузки фактически означает, что |
его внутренняя проводимость равна нулю. Такой источник в состоянии от давать во внешнюю цепь неограниченную мощность. На электрических схе мах источник тока условно изображают в виде генератора с разрывом цепи при помощи двух стрелок (рис. 1-4, а). При разрыве цепи с идеальным источ ником тока напряжение на его зажимах бесконечно возрастает, поэтому та кой режим является аварийным. Реальный источник тока всегда должен иметь внутреннюю проводимость, которая ограничивает напряжение на его
зажимах (рис. 1-4, б).
Реальные источники тока по принципу действия делятся на радиоактив ные, электростатические, пьезоэлектрические, резистивные.
18
Радиоактивные источники тока представляют собой ионизационную ка меру с долгоживущим радиоактивным изотопом. В качестве излучателей ис пользуются изотопы плутоний-239 (o'-излучение), стронций-90 (ß-излучеине) и другие радиоактивные вещества. Радиоактивные источники тока работают на участке тока насыщения ионизационной камеры. Величина тока пропор циональна интенсивности излучения, напряженности поля и рабочему объему
камеры. Радиоактивные источники тока работают в диапазоне от 10—10 до
ІО-13 А. Изменение тока осуществляется перекрытием пучка излучаемых ча стиц при помощи диафрагмы. Флуктуации тока вызываются неравномер ностью поступления частиц в камеру. Погрешность аттестации радиоактив ных источников тока составляет + 0,5%.
Устройство радиоактивного источника тока упрощенно показано на рис. 1-5. Ом состоит из радиоактивного излучателя 1, металлической диаф рагмы ?, ионизационной камеры 3, коллектора 4 и экрана 5.
Электростатические источники тока основаны на изменении емкости кон денсатора, подключенного к источнику постоянного напряжения: / =
Рис. 1-4. |
Схемы |
источников |
тока: |
Рис. 1-5. Устройство радио- |
||
идеалыюго |
(а), с внутренней |
прово- |
активного |
источника |
тока |
|
димостыо |
(б) и |
усилителя тока (в) |
|
|
|
|
= U (dC/dl). |
Если |
емкость изменяется |
во времени по |
линейному |
закону |
С = С0(, то источник создает постоянный ток / 0 = UC0. В другой разновид ности электростатического источника используется изменение напряжения на конденсаторе постоянной емкости і = С (du/dt). Если напряжение на конденсаторе меняется по линейному закону — и = U„t. то источник соз дает постоянный ток / 0 = U0C. Такие источники тока могут работать в диа
пазоне от 10—10 до ІО-15 А с погрешностью не более 2—5%. Пьезоэлектрические источники тока основаны на использовании явле
ния поляризации пьезоэлементов под действием механических усилий. Так как заряд q на пластинах пьезозлемента прямо пропорционален механиче
скому усилию F, приложенному к пластине (<? = AF), то при линейном |
из |
||
менении |
во времени усилия F = Fat в цепи создается |
постоянный ток / |
0 = |
= dal dt |
= AF0. |
|
|
Реальные источники тока с кристаллами кварца |
работают в диапазоне |
от 10—11 до 10—І6 А с погрешностью не более 1 —5% . Основные характеристики источников тока, разработанных во ВНИИнаучприбор, приведены в табл. 1-2. Внешний вид одного из них показан на рис. 1-6.
Идеальным усилителем тока называется усилитель тока, обладающий следующими свойствами:
1) входная проводимость усилителя бесконечно велика и, следовательно, падение напряжения на входной цепи равно нулю для любого значения вход ного тока;
2)выходная проводимость усилителя бесконечно мала и, следовательно, выходной ток не зависит от проводимости нагрузки;
3)выходной ток прямо пропорционален входному току: г2 — Кі’\- Реальный усилитель тока (рис. 1-4, в) отличается от идеального тем,что
его входная проводимость отлична от нуля, а выходная проводимость не бес конечна велика. Коэффициент передачи по току реального усилителя ос-
2* |
19 |
|
|
|
|
Таблица 1-2 |
|
|
Характеристики |
источников тока |
|
||
|
|
|
Погрешность, |
Внутреннее |
|
Модель |
Пределы изменения тока, |
А |
сопротивление, |
||
|
|||||
|
|
|
|
Ом |
|
ИТ-8 |
ю-12 — ІО-14 |
|
2 — 5 |
ю12 |
|
ИТ-9 |
ІО-13 — ІО-15 |
|
3 |
ІО12 |
|
ИТ-10 |
іо-15 — ІО-17 |
|
10 |
ІО13 |
тается неизменным только в определенных пределах изменения входного тока. Входные зажимы усилителя тока, соответствующие синфазному и про-
Рис. 1-6. Внешний вид источников тока
тивофазному выходным сигналам, на схеме обозначают соответствующими знаками (+ ) или (—).
В отличие от источников тока, идеальный источник напряжения имеет на своих выводах напряжение, не зависящее от величины и характера на грузки в цепи, подключенной к этим выводам. Ток через выводы идеального
источника напряжения |
определяется нагрузкой. |
Для |
активной, емкостной |
|||||
и индуктивной нагрузки |
получим соответственно |
|
|
|
||||
К — US'> |
ir = |
~ du |
. |
1 |
г |
|
г, |
|
C ----- I |
h = |
----- |
J |
udt. |
||||
r |
|
c |
dt |
L |
L |
|
|
|
При постоянном напряжении источника и — U0 |
= |
const, |
||||||
' r = |
u off; |
lc = °: |
»'l = |
u oUl |
• |
|
Независимость напряжения источника от нагрузки фактически означает, что его внутреннее сопротивление равно нулю. Такой источник также в со стоянии отдавать во внешнюю цепь неограниченную мощность. На электри ческих схемах он условно изображается в виде генератора без разрыва цепи с одной стрелкой (рис. 1-7, а). При коротком замыкании цепи с источником напряжения ток бесконечно возрастает, поэтому такой режим недопустим. Реальный источник напряжения должен иметь внутреннее сопротивление,
20
которое ограничивает ток через его выводы (рис. 1-7, б). Реальные источники напряжения по принципу действия делятся на электромашинные, электро
химические, термоэлектрические и другие.
Идеальный усилитель напряжения имеет следующие особенности:
1) бесконечно большое входное сопротивление, благодаря чему ток в его
входной цепи равен нулю; ?) равное нулю выходное сопротивление и поэтому его выходное напря
жение не зависит от нагрузки; 3) выходное напряжение прямо пропорционально входному напряже
нию: ц2 = K HUf
Реальный усилитель напряжения (рис. 1-7, в) отличается от идеального тем, что его входное сопротивление не бесконечно велико, а выходное сопротивление не равно нулю. Коэффици ент передачи по напряжению реаль ного усилителя остается неизменным только в определенных пределах из менения входного напряжения.
Кусилителям тока относятся
магнитные усилители |
и усилители |
|
||
на биполярных |
транзисторах, в ко |
|
||
торых управление производится вход |
Рис. 1-7. Схемы источников напря |
|||
ным током. К усилителям напряже |
||||
ния относятся усилители на элек |
жения идеального (а), с внутренним |
|||
тронных лампах, полевых транзисто |
сопротивлением (б) и усилителя на |
|||
рах, |
диэлектрические |
усилители и |
пряжения (я) |
|
т. д., |
в которых |
управление произ |
построении электронных гальваномет- |
|
водится входным напряжением. При |
||||
ров применяют оба вида усилителей. |
|
1-5. Электронные гальванометры непосредственной оценки с образцовыми резисторами
Простейший электронный гальванометр постоянного тока со стоит из усилителя тока (или преобразователя входной ток — вы ходное напряжение) и прибора магнитоэлектрической системы
(рис. 1-8). Ток / в, протекающий через магнитоэлектрический при бор, определяется выражением
|
|
_Гв__ |
>Т |
|
|
(1-7) |
|
|
Е2+ Е в ' Гі + Гл■Kl- |
|
|
||
|
|
|
|
|
||
|
Если входная |
проводимость усилителя тока достаточно велика |
||||
(Кх > Yx), а выходная проводимость достаточно |
мала |
(П3<^ E J, |
||||
то |
/ в яа ІхК і- |
|
|
|
|
|
|
Коэффициент |
передачи устройства |
определяется |
выражением |
||
|
|
K i = f - = K BXK amK r, |
|
|
|
|
|
|
* X |
|
|
|
|
где |
/<БХ == Y 1/( Y 1 ф- Yx) — коэффициент передачи входной |
цепи; |
||||
К вых = YJ(Y* + |
Y B) — коэффициент |
передачи |
выходной |
цепи; |
||
К і — коэффициент передачи усилителя тока. |
|
|
|
|||
|
Погрешность измерения простейшего гальванометра |
|
= ÖBX+ 0цых+ $і>
21