Файл: Троицкий О.А. Радиация и прочность твердых тел.pdf

краевые дислокации должны легко преодолевать «дисло­ кации леса», т. к. пороги на них не влияют на движение дислокаций.

С порогами на винтовых дислокациях дело обстоит сложнее. Они имеют краевую ориентацию и могут сколь­ зить лишь вдоль оси винтовой дислокации, тогда как вин­ товая дислокация может перемещаться в поперечном направлении. В связи с этим винтовая дислокация оказы­ вается заторможенной. Дальнейшее ее продвижение возможно лишь неконсервативным путем за счет термиче­

порог оставляет за собой цепочку вакансий или внедрен­

ходится рой вакансий или внедренных атомов (если, ко­ нечно, температура достаточно низка, чтобы точечные дефекты могли существовать в решетке самостоятельно). Противоположные пороги на дислокациях стремятся со­ единиться друг с другом и исчезнуть. В результате по истечении некоторого времени после окончания пластиче­ ской деформации к а ж д а я дислокация освобождается от большей части приобретенных порогов, а оставшиеся по­ роги, в основном, однотипны и стремятся расположиться на почтительном расстоянии друг от друга, как родствен­ ники, предпочитающие жить отдельно.

При низких температурах, когда мала роль термиче­ ских активаций и дислокации ие имеют возможности скользить консервативным путем в силу наличия порогов, под действием внешних сил происходит выгиб линий дислокаций между соседними порогами. Как у ж е указы­ валось в разделе, посвященном силам, действующим на дислокацию, при этом начинают противоборствовать си­ лы натяжения дислокации с внешним напряжением. При некотором критическом изгибе линии дислокации про­ изойдет отрыв ее от точки закрепления, в качестве кото­ рой выступает порог, и позади порога будет возникать це­ почка вакансий или внедренных атомов при каждом акте перемещения дислокации. Это видно из схемы, приведен-

внедренных атомов требуются более высокие скалываю ­ щие напряжения, чем для образования вакансий. Таким

между дислокационными сегментами делается слишком велико и невозможно взаимодействие между сегментами, каждый из них начинает вести себя самостоятельно как источник дислокаций. Любое движение дислокации, выво­ дящее ее из своей плоскости скольжения, приводит к об­

Позади движущихся дислокаций с порогами часто возникают небольшие призматические петли дислокаций. Механизм их возникновения связан либо с объединением цепочек вакансий за порогами, либо с образованием так называемых дислокационных диполей по схеме, показан­ ной на рис. 22.

Пересекая «дислокации леса», скользящая дислока­ ция взаимодействует с полями упругих напряжений препятствий, притягиваясь или отталкиваясь от них в

на малом расстоянии расположиться параллельно друг другу, чтобы понизилась энергия взаимодействия. После пересечения дислокаций требуется опять приложить неко­ торое усилие д л я того, чтобы дислокации разошлись.

§8. Размножение дислокаций

Втщательно отожженных кристаллах плотность дис­ локаций не превышает 10 4 — 10 6 [ам - 2 ] . Плотность дисло­ каций стремительно возрастает после приложения к кристаллу нагрузки и начала его пластического дефор­ мирования. Поскольку до начала пластической дефор­ мации было примерно 104 —106 [слг~2 ] дислокаций, а после деформации может появиться 10й —\01 2 [см~2 ] дислокаций, то напрашивается вывод, что во время деформации про­ исходит размножение дислокаций.

Различают гомогенное, гетерогенное размножение дислокаций, а т а к ж е размножение с помощью специаль­ ных источников и в процессе многократного поперечного скольжения . Первый из названных случаев, пожалуй, са­ мый редкий. Под гомогенным зарождением дислокаций понимается возникновение их в областях решетки, сво­ бодных от каких-либо дефектов. Д л я этого требуются чрезвычайно большие напряжения и именно экстремаль-