ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 23.07.2024
Просмотров: 140
Скачиваний: 0
іощихся увеличением пройденного пути и давления воздуха, заряд возрастает (рис. 9), при этом начальная скорость заряжания не зависит от дав ления.
Рис. 11. Изменение максимально го заряда образца из плавленного кварца в вакууме в зависимости от скорости его качения:
1 — о ч и щ е н н ы й о б р а з е ц ; 2 — о ч и щ е н н ы й
о б р а з е ц |
п р и |
55°С; |
3 — о б р а з е ц , з а г р я з |
|
н е н н ы й |
в |
р е з у л ь т а т е |
о б е з г а ж н в а н н я |
|
|
п р и б о р а |
п р и |
325°С |
При малых скоростях качения (рис. 10) величина заряда также не зависит от давления. При влажных же или загрязненных поверхностях скорость заряжа ния частиц в пределах указанных скоростей качения снижается (рис. 11).
Вначале, при небольших скоростях, заряд быст ро увеличивается, достигает максимума в некотором промежутке скоростей, а затем резко уменьшается. Снижение заряда при больших скоростях объясняется изменением поверхностных свойств образца, вызван ным процессом качения. Местный нагрев поверхности частицы способствует увеличению его поверхностной проводимости.
Механизм заряжания частиц диэлектрика (при контакте с металлом) в зависимости от скорости ка чения объясняется переходом электронов от металла к диэлектрику. При трибоадгезионной сепарации, соп ровождающейся обычно малыми скоростями качения
36
(2—4 см/с) сепарируемых материалов по лотку, за ряд увеличивается, особенно при вибрации.
Величины зарядов зависят также от чистоты по верхности материала и плотности соприкосновения поверхностей трения между собой. Чем больше по
верхность трения и давление, |
с которым частицы при |
|||||
жимаются |
друг |
к другу |
|
|
|
|
или к плоскости переме |
|
|
1 |
|||
щения, тем больше заря |
|
|
|
|||
ды. Знаки зарядов зави |
|
|
г |
|||
сят не от скорости каче |
|
|
|
|||
ния, а лишь от однород- |
|
|
|
|||
пости и чистоты поверх- s |
|
|
3 |
|||
ности материала. |
'=** |
|
|
|
||
Рис. |
12. Изменение |
величины |
|
|
|
|
заряда кварца при контакте с |
|
|
|
|||
окисленным никелем в зависи |
|
|
|
|||
мости |
от времени |
(скорость |
|
|
|
|
качения |
о=4,8 |
см/с): |
о |
ь |
в W |
|
/ — п л а в л е н н ы й к в а р ц ; 2 — с и н т е т и |
|
|
|
|||
ч е с к и й |
к в а р ц ; |
3 — п р и р о д н ы й м о н о |
время |
заряжания, мин |
||
|
к р и с т а л л к в а р ц а |
|
|
|
||
Изменение величины заряда кварца при контакте |
||||||
с окисленным никелем (и=4,8 |
см/с) |
в зависимости от |
времени качения показано на рис. 12. Вначале заряд быстро увеличивается, а затем величина его стабили зируется [35]. Аналогичное изменение величин за рядов наблюдалось также и другими исследователя ми [54].
При наших экспериментах принимались: скорость перемещения частиц по лотку о=3,5 см/с, длина лотка 400 мм. На этом пути наблюдалось увели чение заряда частиц, а следовательно, и силы адге зии [47].
Приведенный обзор факторов, влияющих на адге зию, не охватывает всех особенностей, характеризую щих поверхностные явления твердых тел, однако выявленные нами [5—11, 47] возможности управле ния некоторыми из них помогли повысить эффек тивность сепарации многих тонкодисперсных мате риалов.
37
II. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ПРОЦЕССА ТРИБОАДГЕЗИОННОЙ СЕПАРАЦИИ
1. ОСНОВНЫЕ ЗАКОНОМЕРНОСТИ ПРОЦЕССА ТРИБОАДГЕЗИОННОЙ СЕПАРАЦИИ
При содержании в исходном материале значитель ного количества тонких частиц обогащение его на барабанных электросепараторах малоэффективно, а иногда и невозможно. В этом случае на процесс раз деления, наряду с прочими факторами, значительно влияет адгезия. При этом частицы мельче 40 мкм, не зависимо от их физических свойств, прочно удержи ваются на поверхности барабана, что ухудшает их сепарацию и делает ее в ряде случаев неэффектив ной.
В то же время в связи с развитием порошковой металлургии и широким использованием узкокласспфицированных продуктов в химической, электротех нической и других отраслях промышленности сепара ция сухими методами тонкоизмельченных материалов (мельче 75 мкм) является весьма актуальной зада чей.
Успешное развитие электронно-ионной технологии все же позволило применить для указанных целей электрические методы сепарации, основанные на раз личии электропроводности и диэлектрической прони цаемости исходных материалов.
Доказана возможность эффективного использова ния зарядов трения и сил молекулярного сцепления для разделения полезных ископаемых и материалов по крупности и вещественному составу, а в ряде случаев и по насыпной массе, что позволило создать принци пиально новый (трибоадгезионный) метод сепарации
[1, 5-11, 47].
Регулируя силы адгезионного взаимодействия, можно в широких пределах изменять сепарационные свойства разделяемых материалов. Решающее значе ние при этом имеет электрическая составляющая си лы адгезии частиц порошков, менять величину кото рой можно усилением степени их электризации. Пос леднее достигается изменением электрофизических
3S
свойств, поверхностного состояния частиц, числа кон тактов, амплитуды вибрации и других факторов.
Способность частиц сепарируемого материала к селективному восприятию электрических зарядов как по величине, так и по знаку является одним из усло вий успешного применения трибоадгезнонной сепара ции для разделения различных полезных ископаемых по вещественному составу и крупности.
Трибоадгезионный метод сепарации первоначаль но трактовался с учетом действия только молекуляр ной составляющей силы адгезии. При дальнейшем развитии теории этого процесса на основе новых ра бот Б. В. Дерягина и его школы [16, 27—32, 52] установлено, что па формирование силы адгезии су щественно влияет и электрическая составляющая.
Молекулярная составляющая силы адгезии (см. формулу (2)] проявляется до непосредственного кон такта частиц и зависит в основном от размеров пос ледних и от площади истинного контакта. По Б. В. Дерягину [16], основная закономерность статиче ского прилипания может быть сформулирована следующим образом. Силы прилипания при прочих равных условиях обратно пропорциональны линейным размерам частиц. Следовательно, если имеются ма лые частицы, находящиеся только под действием сил прилипания и собственной массы (пропорциональной кубу их линейных размеров), то силы адгезионного взаимодействия с уменьшением размера -частиц воз растают.
В процессе прилипания'между поверхностями двух твердых тел возникает точечный контакт. При этом необходимая сила притяжения не относится к какойлибо площади, а устанавливается лишь зависимость этой силы от формы поверхностей вблизи точек кон такта.
Из рассмотренной выше теории адгезии'известно, что две соприкасающиеся частицы притягиваются друг к другу, если сила сцепления FM между ними превышает силу тяжести /ч одной из них, т. е. когда
FK= Adcpa > F7 |
1 |
3 |
(15) |
= — Ttdcpgp, дин, |
где FM— молекулярная составляющая силы адгезии;
„39
А — безразмерный коэффициент, учитывающий фор му поверхности в местах контакта частицы; dcp — средний диаметр частицы; а — поверхностное натяже ние частицы на границе раздела с окружающей сре
дой; g — ускорение силы |
тяжести; |
р — плотность ча |
|
стицы. Из формулы (15) |
следует, что отношение силы |
||
сцепления FM к силе тяжести FT обратно |
пропорцио |
||
нально квадрату диаметра частиц |
(если |
допустить, |
что коэффициент А не зависит от диаметра) и резко возрастает с уменьшением крупности частиц.
Из этого соотношения определяется граничный ди аметр частицы, ниже которого сила сцепления пре
вышает силу тяжести, |
|
|
|
|
dCD< |
і / |
, |
см. |
(16) |
При дальнейшем |
уменьшении |
размера |
частицы |
сила сцепления начинает проявляться более резко и превалирует над остальными силами, действующими на частицу, находящуюся на поверхности барабана сепаратора. В результате этого отдельные тонкоиз мельченные вещества (например, графит, тальк, каолин и др.) приобретают способность, подобно смачи вающим жидкостям, прочно прилипать к твердым по верхностям. Как указывалось, в формировании адге зии существенную роль играют, кроме статических сил, также электрические. Электрическая составляю щая силы адгезии [см. формулу (3)] представляет собой сумму силы взаимодействия, обусловленной двойным электрическим слоем, образующимся в мес те контакта, и силы взаимодействия заряда (равно мерно распределенного по сферической частице) с материалом подложки. Возникновение этого заряда, очевидно, связано с предварительной электризацией частиц. Заряды частиц могут возникать при сопри косновении как разнородных, так и однородных мате риалов за счет эффекта отрыва.
При нарушении адгезионной связи на границе металл — малая шарообразная частица диэлектрика или полупроводника вероятность возникновения газо вого разряда мала, так как с уменьшением размера частиц уменьшается объем между частицей и поверх ностью. Величина первоначального заряда частицы qo
40
и поверхностная плотность ее заряда в этом случае могут быть значительными. Благодаря этому при по падании заряженной частицы на поверхность бараба на сепаратора сила взаимодействия ее заряда и за ряда, индуцированного им, будет достаточна для удержания частицы на поверхности барабана.
Электрические силы, обусловленные зеркальным отображением, значительно больше молекулярных сил
II сил двойного электрического слоя. Ими в основном
иопределяются силы адгезии при трибоадгезиониой сепарации. Взаимодействие заряженных частиц с поверхностью подложки (при наличии определенного зазора между соприкасающимися поверхностями) осо бенно сильно проявляется в начальный момент их
контакта с поверхностью.
Продолжительность действия сил зеркального отображения зависит от поверхностных свойств соп рикасающихся тел, состояния среды (влажность, тем пература), размеров частиц и др. Если поверхность незаземленная или непроводящая и мала вероятность утечки зарядов (например, за счет ионизации возду ха), то силы зеркального отображения могут доволь но долго обусловливать адгезию частиц.
В трибоадгезионных сепараторах поверхности ба рабана и лотка заземляются. Однако, так как они всегда покрыты тончайшим слоем сепарируемого ма териала или пленкой окисленного металла, это зат рудняет утечку трибозарядов частиц. Кроме того, частица находится на барабане непродолжительное время (менее 1 с при диаметре барабана 300 мм и оптимальной частоте вращения его около 1 м/с), поэ тому сила зеркального отображения останется зна чительной, и ее действие сохранится в течение всего периода нахождения частицы на поверхности вра щающегося барабана. В работе [22] определена сила адгезии слоя окиси алюминия и карбида кремния к стальной заземленной подложке без напряжения при подаче его на подложку. Установлено, что в этом слу чае суммарная сила адгезии к заземленной подложке примерно в полтора раза больше, чем к незаземлен ной подложке, находящейся под потенциалом.
Нами экспериментально доказано, что заряжен ная частица, независимо от знака ее заряда, прочно
41
удерживается на поверхности заземленного бараба на. При этом попадая на поверхность барабана час тица индуцирует на ней заряд, равный по величине и противоположный по знаку. Заряд, вызванный двой ным электрическим слоем на внутренней поверхности барабана, стечет в землю. Величины зарядов частиц, по выходу удерживаемой фракции сепарируемого ма териала учитывались нами косвенно.
Показано, что при предварительной зарядке час тиц с помощью вибролотка выход указанной фрак ции в три раза больше выхода частиц, заряженных трением друг о друга или о лоток и в пять—семь раз больше выхода незаряженных частиц, поступающих из бункера непосредственно на барабан. Кроме ука занных выше сил, иа частицу, находящуюся па по верхности барабана, действуют также составляющая силы тяжести п центробежная сила, зависящая от массы частицы, линейной скорости вращения бараба на и его диаметра.
2. СИЛЫ, ДЕЙСТВУЮЩИЕ НА ЧАСТИЦЫ СЕПАРИРУЕМЫХ МАТЕРИАЛОВ
Процесс трибоадгезионной сепарации характери зуется уравнением, представляющим собой сумму сил, действующих на частицу, находящуюся на по верхности вращающегося барабана сепаратора.
SK = FM+ F3+ FT-|- Fц, |
(17) |
где FM—AdCp, Один — молекулярная составляющая си лы адгезии, определяемая в основном средним диа метром частиц.
Молекулярная составляющая силы адгезии прояв ляется до непосредственного контакта частиц, и за висит от площади истинного контакта, материала частиц, физического состояния соприкасающихся по верхностей, влажности окружающей среды и др. Дей ствие молекулярной составляющей силы адгезии рез ко возрастает с уменьшением размеров частиц.
Электрическая составляющая силы адгезии
Кэ = 2no£SK+ - |
2, дин. |
|
Г |
42
При трибоадгезионной сепарации на величину F? влияет степень электризации частиц, вызываемая кон тактной разностью потенциалов и их начальным заря дом (перед попаданием на поверхность барабана). Влиять на величину заряда сепарируемых частиц можно внешними воздействиями — термической или
реагентной обработкой, изменением числа |
контактов |
и амплитуды отрыва частиц от подложки |
лотка пи |
тателя (при перемещении частиц по его поверхности), гранулометрическим составом и др.
При перемещении в сепараторе частицы материа ла трутся друг о друга и электризуются. Поведение заряженных частиц на поверхности барабана опреде ляется характером имеющейся на ней подложки. В отдельных случаях, например при неэлектропровод-
иой подложке, электрические силы Fэ способствуют отрыву частиц от барабана.
Сила тяжести, действующая на частицу, находя щуюся на поверхности барабана, зависит от массы и
плотности частицы и определяется формулой |
|
FT = mg cos а, дин, |
(18) |
где т — масса частицы; g — ускорение силы тяжес ти; а — угол поворота барабана.
Знак и величина нормальной составляющей силы FT зависят от величины угла а: при а < 90° сила тя жести прижимает частицу к барабану, при а>90° отрывает ее от него.
Центробежная сила, действующая на частицу, на ходящуюся на поверхности вращающегося барабана,
выражается формулой |
|
Fц = — — , дин, |
(19) |
Об |
|
где т — 1 jtdcpg'p; ѵ5 — частота вращения барабана;
Dб — диаметр барабана.
С увеличением і>о и Пб центробежная сила суще ственно влияет на частицу. При определенной ско рости важную роль играет также и масса частицы,
способствующая сбрасыванию |
ее с барабана. Масса |
зависит от размера частицы |
(т = /-3) и растет быст |
рее, чем сила адгезии (= г2). |
|
43