Файл: Никитенко А.Г. Проектирование оптимальных электромагнитных механизмов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 02.08.2024
Просмотров: 48
Скачиваний: 1
Величина dT/dxp образуется с помощью делителя 2, умножитель 3 воспроизводит значения производной dT/dt. После интегрирования блоком 4 производной по лучаем постоянную времени Т.
В соответствии с уравнением
T i = I* (Iу.з — і — idT/dt) dt
о
моделирование произведения Ті осуществляется инте гратором 6, на входы которого поступают величины /у.3, і и idT/dt с соответствующими знаками. Величины Ттр и tTp в схеме устанавливаются в виде напряжений на
чальных условий на интеграторах 4 |
(Тп>) и 6 (Ттрітр). |
|
В качестве примера приведем результаты опреде |
||
ления зависимостей T —f(y) |
для |
описанного выше |
электромагнита с внешним |
поворотным якорем, ис |
ходные динамические характеристики которого приве
дены на |
рис. 33. Варьируем следующие величины: Р = |
= 4 4 и |
88 Вт; f Tp.= 56,6-10~4; 134-10~4 и 214-ІО-4 с; |
£:іап = 3,3; 5,0 и 10.
Результаты расчета в виде графиков показаны на рис. 35—37.
76
Из приведенных .результа |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
тов видно, что характер изме- °.’6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
нения тока |
|
в обмотке зависит |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
от значений 7тр и соотношения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
между током трогания и уста |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
новившимся (рис. 35). Кривые |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
T—f{q) |
и dT/dq=f(q) |
имеют |
О■ 9 |
8 |
12 |
IS |
20 |
24 |
С'to ' |
||||||||||
характерную |
форму в зависи |
||||||||||||||||||
Рис. 35. Зависимости тока |
|||||||||||||||||||
мости от Гтр И /у .3. |
|
|
|
||||||||||||||||
Так, при малом токе трога |
в |
обмотке |
электромагнита |
||||||||||||||||
от времени, полученные на |
|||||||||||||||||||
ния в начале движения якоря |
модели |
при |
Р = 8 8 |
Вт. |
|
||||||||||||||
наблюдается |
рост |
постоянной |
/ - |
/'тр~214 • 10-4 |
с, |
*зап=3.3; |
|||||||||||||
времени Т. |
Затем скорость ро |
2 |
- |
Гтр= І3 4 -10-4 |
с. |
ft3a„=5, |
|||||||||||||
ста величины Гначинает умень |
3 |
- |
Гтп = 56,6-10-4 |
с, |
к = Ю |
||||||||||||||
шаться, а ;в конце |
хода якоря |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
увеличивается вновь (кривая 5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
на рис. 36). Производная |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
dT/dq вначале резко уменьша |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
ется, |
достигая |
минимального |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
значения при q>=10-2 рад, а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
затем |
возрастает. |
Указанное |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
явление |
не |
|
наблюдается |
при |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
росте тока трогания (/, |
2, |
3 и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
4 на |
рис. |
36). |
Аналогичный |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
эффект получен при изменении |
Рпс. 36. |
Зависимости, |
полу |
||||||||||||||||
/у.э (рис. 37), причем спад |
|||||||||||||||||||
ченные |
на |
модели |
при |
Р = |
|||||||||||||||
dT/dq в начале хода якоря тем |
= 8 8 Вт. |
при Гтр = 134 - 10-4 с, |
|||||||||||||||||
сильнее, чем больше /у.3 при |
/ — Г=/(ф) |
||||||||||||||||||
постоянной |
величине ітр |
(1 и 3 |
=214 • 10-4 |
с, |
|
|
|
|
|
||||||||||
на рис. 37). |
|
|
|
|
|
|
|
= 134 • 10-4 с, |
|||||||||||
|
|
|
|
Т |
и |
rf77d(p=/(<p) при і \ |
|||||||||||||
Вид |
от |
зависимостей |
*зап 5’® 4- |
й7"/йф=/(ф) |
при |
||||||||||||||
dTfdq |
угла |
поворота яко |
Гтр = 134 ■10-4 |
с, |
к. |
3,3; |
5 — |
||||||||||||
ря может |
быть объяснен |
сле |
Г=/(ф) |
при |
<'тр=56,6 • 10—4 с, |
||||||||||||||
fe3aa = 10,0; |
5 —гіГ/гіф=/(ф) |
при |
|||||||||||||||||
дующим образом. При задан |
|||||||||||||||||||
/'тр=56,б- 10-4 |
с, |
*аав=Ю.0. |
|
||||||||||||||||
ном |
законе |
|
изменения |
угло |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
вой |
скорости |
и тягового |
ди |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
намического момента характер изменения тока опреде |
|||||||||||||||||||
ляется |
начальной |
постоянной |
времени |
и соотношением |
установившегося тока и тока трогания. С ростом вели чины t'Tp в начале хода якоря интенсивное увеличение тока при малом изменении тягового момента вызывает уменьшение величины dT/dq. По мере замедления на растания тока и последующем его спаде при большей угловой скорости якоря величина dT/dq растет. Анало-
Рис. 37. Зависимости, полученные на мо дели при Р= 44 Вт.
1 —dr/dip-Hqi) при /'тр~134 • 10-4 |
с, *за„ = |
||
=5,0; |
2— Т=/(<р) при |
/ 'тр = 134 • 10-4 |
с, *ппп- |
=5.0; |
З —dT/dtр=/(ср) |
при f'Tp-56,6 • 10—4 с, |
■10,0. |
тр' |
|
гичная картина наблюдается при изменении установившегося тока.
Из полученного семейства за висимостей Т =/(<р) может быть отобрана одна, реализуемая с по
мощью заданного типа электромагнита. В рассматривае мом примере в качестве такой зависимости выбрана.кри вая 2 на рис. 37.
14. Расчет оптимальных параметров электромагнита, реализующих заданную динамическую характеристику
В соответствии с принятым порядком проектирования при расчете оптимальных параметров необходимо найти основные размеры и обмоточные данные электромаг нита, обладающего полученной на первом этапе зависи мостью постоянной времени от хода якоря. Изложение методики проектирования на данном этапе проведено применительно к рассматриваемому примеру электро магнита с внешним поворотным якорем.
Как известно, определение размеров электромагни та, точно реализующих полученную ранее зависимость T=f(<p), затруднительно. Поэтому будем отыскивать та кие их значения, которые обусловливают минимальное среднеквадратичное отклонение полученных характери стик от заданных. Используя соотношение (25), 'Опреде ляющее постоянную времени электромагнита, выражен ную через его геометрические размеры, составим функ цию ![Л. 59]:
|
|
!7Y(rH, r„, I, с, ft) |
■■z' |
(80) |
|
Z- = S |
[ ' - |
Т3 Ы |
4 ' |
||
;=і |
|
|
|
|
|
где Ті (Гп, гс, I, с, q>i) — значение постоянной времени для угла поворота якоря срі, определенное по (25); Г3(>ф;)—
78
^ііачеііне постоянной времёии при угле ср,■ определенное
по зависимости |
T — j(ср), полученной |
на первом этапе; |
6z — допустимое |
среднеквадратичное |
отклонение; s — |
число фиксированных значений угла q>. |
|
В силу соображений, указанных в гл. 3, необходимо следить за тем, чтобы индукция в наиболее насыщенном элементе не превзошла заданного значения. Поэтому
расчет будем вести при условии |
|
|
|||||
|
В (і'п, |
гс, |
I, с) = В3. |
(81) |
|||
В уравнении |
(23) |
обозначим: |
|
|
|||
|J. 0 |
/ |
2/^'г3 (С— /о) (с + |
ß/-c) |
|
|||
іи-1 |
\ |
|
м н -"^) |
|
|
||
|
1 4г3 + |
|
|
К |
+ г А - г і |
||
¥ \ с |
0,9?с + |
|
+ |
||||
|
+ |
&(' А ■ |
|
■w-, |
|
||
|
2 |
3 |
1 I 2 |
|
|||
|
'V n - |
'с |
+ |
‘lrnfC |
|
|
|
ln |
|
|
|
|
|
= |
Y. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Тогда, используя (81), получаем: |
|
||||||
|
r- + ^№i |
|
B3 |
0. |
|
||
|
|
|
|
|
YB |
|
|
Принимая положительный корень этого квадратного уравнения в качестве значения I, задачу проектирования можно свести к нахождению минимума функции цели
Уг (Гц, Го, с) либо т (гн, гс, с), С(Гн, Гс, с), Р(га, Гс, с)
при ограничении
2(г„, гс, с, cf>)<^ez.
Полагая ez достаточно малым, мы определим разме ры электромагнита, дающие заданное суммарное (для нескольких положений якоря) среднеквадратичное от клонение от значений, полученных с помощью цифровой или аналоговой вычислительных машин.
При решении сформулированной выше задачи на ЦВА'І был применен метод сопряженного градиента
79
с использованием функции штрафа. Значения постоян ных, входящих в (23) и (25), были при этом приняты:
jj,0 = 0,4-л;-10“° Г/м; £3 = 0,5 /гт =
= 10 Вт/(м=-°С); т = 100°С; р = 1,7; Вй= 1,3 Т; р^ = = 2,46ІО"8 Ом-м.
ІРазмеры электромагнита, реализующие зависимость T= f(ср), показанную на рис. 37 (кривая 2), приведены в табл. 8.
|
|
|
|
|
Таблица 8 |
V см |
Ге. см |
С, см |
/ , СМ |
Vг, см3 |
Z |
2,27 |
1.78 |
4,98 |
5,93 |
499 |
з- і о - 4 |
Определение размеров электромагнита, соответствую щих заданным динамическим характеристикам, может быть осуществлено также с помощью АВМ [Л. 60]. Ми нимизируемая функция при этом может быть представ лена в. виде
|
Tj (гц, г„. /, г, yt) |
] |
|
|
і ~ I |
|
Тз (Тг) |
' + |
|
51 |
J’<82+ V |
|
||
+[' |
|
|||
в |
(/•„, rc, I, с) |
|
|
(82) |
|
|
|
|
|
где ев —допустимая |
ошибка при определении В. |
|
||
На рис. 38 и 39 приведены структурные схемы моде |
||||
лей для минимизации функции |
простым градиентным |
методом. Известно [Л. 46], что оптимальные задачи мо гут решаться с помощью АВМ непрерывным и дискрет ным вариантами градиентного метода. При использова нии непрерывного поиска возникает необходимость ана литического определения частных производных оптими зируемой функции по переменным. Сложность выраже ний производных функций Zi заставила в данном случаеотдать предпочтение дискретному варианту. Процедура изменения переменных может быть принята следующей.. Начальные значения размеров определяются по аналогии с существующими конструкциями. Эти размеры задают ся на входы элементов структурной схемы (рис. 38).
80