Файл: Вьено, Ж. -Ш. Оптическая голография. Развитие и применение.pdf

60 Глава 3

регистрировать интерференционные полосы, если эти пластинки чувствительны к рентгеновским лучам.

Мы не собирались давать здесь исчерпывающие рекомендации, однако уместно напомнить случай R = х, который сводится к тому Л что источник (или его изображение) находится в плоскости объекта. Оказывается, что эта схема, устраняющая сферическую аберрацию, представляет собой схему голографии Фурье, по крайней мере для малых углов. Мы возвратимся к ней позднее. Д л я больших угловмикроскописты научились обходить границы применимости фурьетехнпки. Независимо от этого другие численные примеры позво­ ляют мечтать о развитии голографической микроскопии любой це­

ния восстановления будут 200 мм во втором случае и 120 км в первом!

Замечание

Влияние дисторсии мы до сих пор не рассматривали. Оно вы­ ражается не в ограничении разрешения, а в смещении, величину которого можно рассчитать для только что рассмотренных числен­ ных примеров. Соотношение (3.5) или выражение, приведенное в табл. 3.2 для l/g < 1, дает в случаях ^ и g2 следующие значения dy:

Из этих расчетов, проведенных для границ полей зрения протя­ женностью à1R = 600А и à2R = 100Ä, видно, что поле зрения рас­ тягивается за счет дисторсии более чем в два раза.

Влияние фотослоя

Обычно предполагают, что коэффициент прозрачности t по ам­ плитуде проявленной фотопластинки пропорционален освещенности фотослоя Е. Если характеристическая кривая t = f(E) прямоли­ нейна, то

ской плотности D (определяемой как десятичный логарифм от вели-- чины, обратной коэффициенту пропускания фотоотпечатка по

,І/І0 определяет коэффициент пропускания по энергии Т. Полагая,

Влияние нелинейности фотоотклика

а) Если освещенность голограммы мало отличается от среднего

.значения Е0, соответствующего точке перегиба It кривой t = f(E) (фиг. 30), эту кривую можно аппроксимировать прямой / =

'Наклон t,

О

= іо~\- t\{E — Ео)- Говорят, что регистрация линейна. Это удов­ летворяет теоретическим условиям гл. 1. Интенсивность освещен­ ности восстановленного изображения пропорциональна интенсив­ ности света, излучаемого объектом. Изображение точно воспроиз­ водит объект.

Расчет показывает (см. приложение 2), что для негативной эмуль­ сии (коэффициент.контрастности гамма положителен) точка пере­ гиба I, кривой t = f(E) расположена на участке недодержки кри­ вой оптических плотностей (фиг. 31). Это объясняет светлый тон «хороших голограмм».

тают, то отклонение от линейного закона становится более заметным. Более кратко его называют отклонением от линейности. В этом

(член 4 равен нулю в точке It, так как вторая производная в точке перегиба кривой равна нулю).

Замечание

Коэффициенты tu /2 , непосредственно связаны с соответ­ ствующими производными в точке /, (см. приложение). Число членов, нужное для аппроксимации кривой t = / ( £ ) , тем больше, чем сильнее возрастает АЕ. С другой стороны, мы знаем, что осве­ щенность Е выражается соотношением

Е = £ 0 ( 1 + coses),

где Ф •— разность фаз между пучком-объектом и опорным пучком. Тогда, подставляя это выражение для Е в формулу (3.26), получим

ность t в виде суммы основного члена (cos Ф) И гармонических сос­ тавляющих (cos 2ф, cos Зф, . . . ) :

Чему соответствуют гармонические члены?

Воспроизведя исходное доказательство (гл. 2), можно показать, например, что член cos 2ф соответствует такому распределению проз­