Файл: Механизмы с магнитной связью..pdf

Точки, лежащие на осп ординат, получены по теоретическим расчетам при допущении, что магнитная проницаемость стали равна бесконечности (при индукции весьма близкой к нулю).

с - 8- = 0,235 (расчетный и теоретический) в функции от индукции

(потока). Чем больше насыщение муфты, тем больше отклонение действительного момента от теоретического. Зависимость момента от сдвига полумуфт была проверена многократно и практически

Тп

На рис. 1.19 показаны зависи­ мости [момента от угла сдвига

82

полумуфт для муфты с числом зубцов 2 = 32 при различных то­ ках возбуждения.

Рассмотрим поле при движущихся зубцовых зонах. Схема системы имеет вид, показанный на рис. 1.10. При этом будем счи­ тать, что координатная система неподвижна, а зубцовые системы движутся в направлении положительных значений кординаты х со скоростью V. Так как составляющая индукции Ву будет пред­ ставлена постоянной составляющей и гармониками, то в воздуш­ ном слое толщиной б будет наведено электрическое поле. Напря­ женность этого поля будет иметь лишь одну составляющую, на­ правленную по оси 2. Эта составляющая имеет ряд гармоник. Поле k-& гармоники может быть описано с помощью векторного

Решение уравнения (1.65) может быть дано в виде

. >к (иі- -г-)

где Атк— комплексная амплитуда;

Выделив вещественные части, получим мгновенные значения величин:

c h ^

83

Если перейти далее в систему координат, связанную -с зуб­ цами и движущуюся вместе с ними со скоростью ѵ, то формулы примут вид (со == 0):

Очевидно, в этом случае поле будет потенциальным и формулы, определяющие скалярный магнитный потенциал, будут те же самые, что и в ранее рассмотренной задаче.

Переходя к задаче, представленной на рис. 1.12, но считая, что координаты неподвижны, а зубцовые системы движутся со скоростью V в направлении положительных значений коорди­ наты X , уравнения, описывающие поле, можно представить в сле­ дующем виде:

84

X e

Переходя в систему координат, движущуюся вместе с зуб­ цами, получим те же уравнения, что и выше при наличии сдвига зубцов на А'„. Таким образом, переход из одной системы координат

Рис. 1.20. Зубцовая зона механизма с экра­ ном.при отсутствии сдвига между зубцовыми системами

в другую позволяет свести электродинамическое поле к стацио­ нарному. Воспользуемся этой возможностью и рассмотрим за­ дачу, в которой неподвижный экран толщиной а, расположенный между движущимися частями СММ, состоит из материала с маг­ нитной проницаемостью [х0>и с удельной электропроводностью у (рис. 1.20). В практически выполняемых конструкциях размер б всегда больше толщины экрана а, но для упрощения решения будем считать их равными. Векторный потенциал для k-й гар­ моники в экране удовлетворяет уравнению

85