Файл: Справочное руководство по проектированию разработки и эксплуатации нефтяных месторождений. Проектирование разработки.pdf

ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 29.02.2024

Просмотров: 402

Скачиваний: 1

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

(значения этой экспериментально получаемой функции подробно

обсуждается

в гл. XVI, где рассматриваются различные условия фильтрации);

 

ш = т 0 ехр ^|

[(Рвк

Ртв) (Р Ро) — (аг, вк

тв) (Т — ^о)]^ »

т 0 — пористость,

приведенная

к начальным пластовым условиям при р0 и Т0\

0* — напряжение в коллекторе;

 

 

Jqj = Я/ grad Tj\

 

 

 

х*, Q*, as — коэффициенты,

учитывающие теплоту фазовых и

химических

превращений и сжатия (расширения) фазы.

Если в (XV.47) не учитывается третий член, стоящий подзнаком дивергенции, и третий и четвертый комплексы, стоящие в правой части, то получается урав­ нение энергии, близкое к уравнению Э. Б. Чекалюка [45], но которое дополни­ тельно учитывает энергию фазовых и химических превращений [37], [41]. Из приведенной системы, как частный изотермический случай получается известная система уравнений М. Маскета для фильтрации трехфазного потока (нефть,

вода, газ).

Система (XV.46)—(XV.48) с учетом экспериментально получаемых функций состояния является замкнутой. Она позволяет решать многие практически важ­ ные вопросы и задачи при проектировании месторождений в условиях неизотер­ мического заводнения и применения различных теплофизических методов воздей­ ствия на пласт.

ГЛАВА XVI

МЕТОДЫ РАСЧЕТА ПРОЦЕССОВ НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОЙ ФИЛЬТРАЦИИ ПРИ ПРОЕКТИРОВАНИИ РАЗРАБОТКИ НЕФТЯНЫХ МЕСТОРОЖДЕНИЙ

В предыдущей главе даны обобщенные уравнения неразрывности и энергии для многофазных упругих потоков нефти, воды и газа, фильтрующихся в дефор­ мируемых продуктивных коллекторах в процессе разработки месторождений.

Приведенные системы позволяют, в зависимости от применяемой технологии разработки и методов воздействия на нефтяные пласты, получать различные рас­ четные соотношения для описания многих частных процессов и операций, встре­ чающихся в нефтепромысловой практике. В настоящей главе изложены числен­ ные методы расчета процесса неизотермической фильтрации.

§ 1. РАСЧЕТ НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОГО ВЫТЕСНЕНИЯ НЕФТИ ВОДОЙ В МНОГОСЛОЙНОМ ПЛАСТЕ ПРИ РАДИАЛЬНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ

Рассматривается радиальный неоднородный слоистый пласт, насыщенный нефтью, обладающей вязко-пластичными свойствами (начальным градиентом дав­

ления сдвига).

Пусть в центре пласта при заданном перепаде давления на контурах осуще­ ствляется нагнетание холодной или горячей воды с температурой, отличной от начальной пластовой. Пропластки считаются гидравлически изолированными (перетоки жидкости отсутствуют), но термически контактаруемыци. Действие силы тяжести и капиллярные явления не учитываются.

Требуется на каждый момент времени рассчитать последовательно по каждому слою: положение фронта вытеснения нефти водой; насыщенность коллектора во­ дой и нефтью; долю воды в потоке; температуру, перетоки тепла из одного слоя в другой; потери тепла в кровлю и подошву; скорости вытеснения по каждому

329


пропластку. Требуется также определить показатели вытеснения: текущую до­ бычу нефти, воды и нефтеотдачу.

Для

расчета процесса применяется метод ячеек, предложенный М. Г Али-

шаевым,

Е.

В.

Теслюком и

др.

 

 

RKразбивается на

В соответствии с этим методом пласт в области rc ^

кольцевые зоны

г*_! <

г ^ rx\

i —

1, 2,

..., п\ г0 = гс;

гп = Rk-

Кольцевая

область

одного

из

слоев

многослойного

пласта с номером /,

у = 1, 2,

...,

N (N — число слоев) именуется ячейкой (*', у). Ячейка с номером

(О, у) отсутствует, эти индексы присваиваются входным величинам на забое скважины.

Температура и насыщенность в пределах каждой ячейки осредняются — ТijySij. Между ячейками существуют перетоки тепла qij. Изменение температуры в каждой ячейке происходит за счет переноса тепла конвекцией в данной ячейке

икондуктивного теплообмена с соседними ячейками из-за разности температур.

Оп р е д е л е н и е т е м п е р а т у р ы . Разностное уравнение баланса тепла имеет вид

+[(С /в + С /Н)ЧТЧ -

- ( c X + c HrH)i_ i, i Ti_ U j]Qjhj Д< =

 

 

 

Г

Тi+i : — Тif

ТЧ - т 1-1, /1

 

=

2n\*hj М

-------

-ги 1-

АГ; 1 J

+

+

 

 

 

 

(XVI. 1)

Уравнение для определения средней температуры ячейки имеет вид

=

Bi

Ti+1- T j

ri

гi+i — ri-l

 

 

 

a

 

Q &t

Сн .

 

 

« И - '? - . )

с * ’

T i - T U l\

+

ЯШ— ЯК/ ду

(XVI.2)

Г[ — Г1_2 /

 

hCQ

 

D4Я* At

со ? - '? - , ) '

с в/в + с н/н = Сн ( 1+ /в) ; АС = С „-С „.

Здесь Т+ — температура на следующем временном слое (для первой ячейки г0 =

= г1 = 0; /* =

1; для последней ячейки при i = п

Тп+1 =

Тп

или же прини­

мается Bi = 0).

 

 

 

 

 

 

Я* =

[XBs -f- Ял (1 — $)]ш Ч~

0

^0»

 

 

 

с* =

[CBS +

с„ (1 - s)] m +

Сп (1 -

т);

 

 

 

hj — толщина слоя; ATij— прирост температуры

в ячейке за

время А/; Св,

Сн — объемная

теплоемкость соответственно воды и нефти;

/J, f* — доля воды

инефти в потоке; Qy — общий объем жидкости, закачанный в единицу времени; С*, К — объемная теплоемкость и теплопроводность пласта, насыщенного водой

инефтью.

В уравнении (XVI. 1) в левой части значение Tij берется в момент времени t + А/, в правой части — в предыдущий момент t. Данная разностная схема имеет первый порядок точности по времени.

Перетоки тепла в смежных пропластках рассчитываются согласно системе

уравнений:

 

hjQj+i 4- 2 (hj + hj_i) qj + /t/_i i = 6Я* (Ty_i — Tу).

(XV1.3)

330


Учтено, что граничные значения температур

слоев Т\х и Т'к выражаются

через средние

значения Tj и

потоки тепла

в форме

г п = Т/ +

6 ^ (2<?п + ^к);

т к = Tj —

6x7

+ 2<?к^-

Теплообмен пластовой системы с кровлей и подошвой определяется в каж­ дый момент времени по приближенной формуле, учитывающей распространение возмущенного температурного профиля в кровле и подошве по параболическому закону,

т = т к.п ( 1~ т ) 2

<x v l-4>

где ГК| п (t) = Тк п (t) — Т0; Т0 — начальная температура пласта; Тк п — со­

ответственно текущая температура на кровле и подошве пласта; / (/) — толщина зоны (горных пород) с измененной температурой.

Поток тепла в кровлю и подошву

 

 

 

дТ

2=о

_ 9>

к’ п

 

Гк,п(0

(XVI.5)

<7к, п (0 — — ^ к* п

 

 

 

/ (0

*

 

 

 

 

 

Z=- Н

 

 

 

 

 

 

Параметр

/ (/) можно определить

по уравнению

 

Г ^ 1 + 2/2 аТ“

-

2Хк-п / — '

 

12

а

° 'к \

(XVI.6)

 

д

дТ'“

к

dt

dt

 

 

( 6Т|< +

 

г

а /

аг ) *

 

которое

интегрируется

разностным методом

 

 

Д/2 =

12ЬК. н М — DI2 Д/,

 

 

 

 

 

 

 

 

С

 

 

 

 

 

 

 

 

 

где

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

D =

2

[Д7\-

 

2\

Г

 

г{

Т[+\ — Т\

 

С (гii —

 

 

 

 

 

 

 

 

 

т \

Д/

гi~i ) | r .

 

i

rt+i — ri-1

 

 

 

 

 

 

 

L

 

 

H

 

 

 

 

ri_\

Тi — Т|’—1

 

 

 

 

 

 

 

При Ti =

0 комплекс D неопределен. Поэтому должно быть предусмотрено,

чтобы новое значение / рассчитывалось только

после изменения температуры

в ячейке более чем на 1°С.

 

 

воспользоваться алгоритмом

При

упрощенном

подходе можно

£ 2П= Ч, п + - ^

А' -

D«An А<.

 

 

 

(XVI.7)

При этом в качестве начального значения /к, п берется ^к, п

т. е. половина

толщины верхнего (нижнего) слоя. Потери тепла в кровлю и подошву можно определить по формулам

гр’

_

 

т ' _

2X 7^

1 к

— 2Х„ <?/v+1’

' " —

q -

/п

Г -

q

(XVI.8)

-

 

V+l —

331


Для определения перетоков тепла р/, / = 1, 2, jV + 1, можно применить метод прогонки.

Если поток тепла представляется в виде рекуррентного соотношения

Qj+i = AjQj + Bj,

 

 

(XV1.9)

TO

Лдг/бА.»

 

TN

 

 

 

(XVI. 10)

<7'v+1 “ 2fcw/6X* + /„/2*. ^ +

/iiV/3X* + IJ2X ’

 

Рекуррентное соотношение для

прогоночных коэффициентов

>1л' = - -

1

5лг =

6Х. (Гу-1 -

T'/)/hi-1- (А//А/-1) Д/

14ЗАщ/к/Лдг'Х

2 +

(2 + i4y) Л//Л/-1

Для значений

TJ и qx имеем

 

 

(XVI.11)

 

 

 

 

 

 

 

(XVI.12)

Я1= —

By -f- 6X^T[/hi___

 

(XVI.13)

2 4* Ai -j- ЗЯ»*/ц/ЯЛ1

 

Формулы (XVI.9)—(XVI. 13) прогоночные, по ним определяют перетоки теп­ ла. При необходимости эти формулы можно упростить. Отметим, что здесь Г'. —

разность средней температуры слоя и начальной температуры горной породы

(Г0).

Если в качестве расчетных применяют более простые формулы (XVI.8), то вместо (XVI. 11) принимают

Ау — 0, BN — 2%Тдг//к.

(XVI.14)

О п р е д е л е н и е н а с ы щ е н н о с т и . Учитывая, что нефть обладает начальным градиентом давления сдвига, принимают следующие законы филь­ трации (XV.22):

wv = — k , F"~Vp; цв (Т)

G„(k,T)

I Vp| ) ] №

при | Vp I > G„ (k, Т)

суммарная скорость w =,wB-f- wH' Если | yp | > GH(7\ k)

 

* Г -!

+

1

GH(T,k)

Vp.

(XVI.15)

 

 

L^b (T) ^

(i„ (T)

 

 

I Vp|

 

 

Если

dp

< Gu (7\ k),

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

в

 

dp

 

 

 

 

 

 

\w\ = k pB(T)

 

dr ’

 

 

 

 

 

 

m

= * (

F„

,

F„ \ £P__

k^

o

H(k. T),

(XVI.16)

Рв (Г)■+

|Хц (71) /

dr

 

/ =

 

 

1

 

.

 

_ Г I

I

FnGH(k, 71)

i

1

F,,fiD(7,)//rBfxn (Г) '

 

/b ~L

+

ц„(Г)|ю |

Г

332