ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 29.02.2024
Просмотров: 143
Скачиваний: 1
УДК669.017
К ВОПРОСУ ОКЛАССИФИКАЦИИ ДИСЛОКАЦИОННЫХ СТРУКТУР И АНАЛИЗ МНОГОУРОВНЕВОЙ ДИНАМИКИ АНСАМБЛЕЙ ДЕФЕКТОВ
ЕЛ. Попов,В.С.Иванова,В.Ф.Терентьев
Внастоящее время при изучении вопросов прочности и пластичности металлических материалов начали уделять внимание процессам самоорга низации,проявляющимся в спонтанном переходе системы на новый, более дифференцированный и, следовательно, более высокий уровень упоря доченности или организации/т.е.возникновению в макроскопических мас штабах когерентных структур. Эти диссипативные структуры,или неустой чивости,поддерживаются в динамике за счет непрерывного потока энергии или вещества через систему [1].
Развитие неустойчивости происходит при достижении критического сос тояния, характеризующегося особой точкой (точкой бифуркации), при этом характер дальнейшей эволюции определяется особой рольюфлуктуа ций вблизи этой точки [2,3], что связано с неопределенностьюнаправления перехода (существования нескольких устойчивых состояний). По мере усложнения системы число диссипативных структур резко возрастает,при чем сами они становятся все более разнообразными (возникаютвременные, пространственные и пространственно-временные структуры). Иерархиче ская последовательность ихвозникновения (последовательность переходов между ними) определяет характер эволюции,что отражается на макроско пических свойствах системы.Особенности поведенияоколо точки бифурка ции позволяют проводить аналогиюмежду переходом в новое,на более вы соком уровне сложности структурное состояние (или сменой неустойчи востей) и кинетическим переходом [3,4].
Таким образом, процессы самоорганизации можно рассматривать как последовательность кинетических переходов, происходящих при смене соответствующих параметров, что дает возможность строить на их основе кинетические диаграммы состояния. Данные эффекты проявляются в сис темах, находящихся вдали от термодинамического равновесия, а законы их поведения являются общими как для живой, так и неживой природы. При этом случайность, неравновесность, нелинейность и необратимость являются источниками порядка в системе [5, 6]. Изучение существенно неравновесных систем открывает перспективы установления более об щих закономерностей проявления различных явлений,чем те,которые уда лось установить при рассмотрении равновесных обратимых процессов.
В соответствии с современными представлениями деформирование
и |
разрушение материалов |
следует рассматривать как многостадийный |
и |
многоуровневый процесс |
[7] для системы (в виде твердого тела под |
нагрузкой), находящейся вдали от равновесия, с учетом эффектов само организации. С этих позиций пластическая деформация и разрушение являются нелинейными и неравновесными процессами, что требует уче та взаимодействия (связей) между различными уровнями дефектности
153
структуры материала, приводящими к возникновению неустойчивостей, характеризующихся своими специфическими особенностями (масштабом неоднородности, временем релаксации и т.п.). Учет нелинейных связей приводит к распространению в макроскопическом масштабе первоначаль
но локализованных возмущений (флуктуаций),что соответствует образо ванию в материале (при стабилизации тех или иных параметров) диссипа
тивных структур.
Как известно,дцяпроцессапластической деформации характерна стадий ность.Это обусловлено иерархической последовательностью возникновения в материале дисспативных структур по мере усложнения дефектной струк туры [8, 9], каждая из которых эффективно на соответствующем этапе рассеивает подводимую извне энергию.
Таким образом,вовлечение в процесс деформирования дефектов различ ного уровня —точечных (междоузлия,вакансиииих комплексы),линейных (дислокации различных шпов),планарных (дефекты упаковки,малоугло вые границы) и, наконец,объемных (микротрещины,микропоры)находит свое отражение в изменении макроскопических свойств материала. После довательность возникновения структур, образуемых дефектами разного уровня, зависит от предыстории исследуемого материала, от вида началь ной диссипативной структуры, типа кристаллической решетки, способа нагружения, а также от геометрических особенностей (размера зерна, его формы,текстуры и т.п.).
Имеющиеся результаты по эволюции дефектной структуры материала можно обобщить, выявить основные ее этапы с использованием методов
бифуркационного анализа, что позволяет последовательно исследовать иерархию возникновения дислокационных структур, в том числе с пози ций кинетических переходов [4,8-10].
Обзор экспериментальных данных по типам дислокационных структур. К настоящему времени накоплены обширные экспериментальные данные
по эволюции дислокационной структуры в процессе пластической деформа ции металлов [2—7].Эти работы в первую очередь относятся кэлектронно микроскопическому анализу субструктуры, выявлению ее особенностей. При этом стадийность пластической деформации связывают со сменой различных дислокационных структур, что отражается на характеристиках кривых напряжение-деформация,какв случае монотонного,так и в случае циклического нагружения. Основные типы структур оказываются схожими в обоих случаях,однако в последнем из них четко прослеживаются перехо де между теми или иными структурами,поскольку более плавно регулиру
ется их устойчивость путем постепенного, малыми порциями подвода энер гии извне в материал [8,11].
Рассмотрим качественно различные дислокационные структуры на примере чистых ГЦК-металлов. На типичной кривой циклической дефор мации для Си (рис. 1) можно выделить три стадии: I —начальную деформа ционного упрочнения, II - установившегося течения и III —вторую дефор мационного упрочнения. Данное разделение довольно условно (например, стадия IIIвстречается не всегда),но оно достаточно для выявления особен ностей субструктуры.
Дислокации, являясь неравновесными дефектами, носителями избыточ ной энергии при внешнем силовом воздействии, способствуют минимиза-
154
объединение,при этом формируется так называемая веноподобная структу ра,представляющая собой объем материалов,заполненный изогнутыми не регулярными каналамиввидецилиндров (”вен”), свободных от дислока
ций [21].
При переходе в стадиюII этот тип дислокационной структуры занимает около половины всего объема материалов,причем границы между областя ми с высокой плотностью дислокаций (~ 1014 см 2)и свободными кана лами с малой плотностью дислокаций (~ 1012 см-2) становятся все более
четкими.
Вместе с тем на стадии И,помимо данной структуры,появляется следую щий их тип, а именно устойчивые полосы скольжения (УПС) в виде лест ничноподобной структуры, в которых происходит локализация деформа ции (рис. 3) [22, 23]. Их объемная доля по мере увеличения деформации (при постоянном напряжении течения) постепенно увеличивается. Таким образом, на стадии II сосуществуют несколько типов дислокационных структур,подобно областям сосуществования фаз в многофазных систе мах [24,25].
Следовательно, каждой структуре с определенным типом распределения дефектов (в общем случае для любого их типа) соответствует некоторое устойчивое состояние, т.е. кристалл плюс данная дефектная структура. Поэтому чередование в процессе деформирования различных состояний
(структур) можно трактовать как кинетические переходы. Это позволяет проводить аналогию между последовательной сменой различных дефект ных структур с иерархической последовательностью кинетических перехо дов, а также использовать развитый в этой области физики математический
аппарат [9,26].
Как отмечено в работе [27], стадия IIможет быть разделена на две под
стадии, отличающиеся типом дислокационных структур. В области малых деформаций на стадии IIнаблюдается сосуществование клубков с устойчи выми полосами скольжения в виде лестничноподобной структуры (см.
рис. 3),при дальнейшем увеличении деформации формируется так называе мая мозаичная, или лабиринтная, структура [16, 23, 28]. Переход между этими подстадиями характеризуется увеличением вклада в деформацию вторичного скольжения, что и проявляется в образовании двух типов
(ориентаций) дислокационных стенок, определяющих данные типы струк тур.
Таким образом, структура в виде вытянутых дислокационных стенок переходите лабиринтную при их смыкании в направлении, перпендикуляр ном оси свободного канала (рис. 4). Первоначально перемычки доволь но рыхлые, а затем постепенно уплотняются. При дальнейшем увеличении деформации и переходе к области III устойчивые полосы скольжения не прерывно переходят в ячеистуюструктуру [30], при этом определяющую роль в этом процессе играет множественное скольжение (рис. 5). Следует отметить,что ячеистая структура является более однородной по сравнению
спредшествующими типами дислокационных структур.Основными особен ностями стадии IIIявляются:структуры в виде ячеек; локальных областей
соднородной (хаотичной) дислокационной структурой, являющейся заро дышевой для образования вторичных ячеек; в виде вытянутой разориенти-
рованной ячеистой структуры с плотными границами (рис.6). Дальнейшее 156
Рис. 4. Возможные типыпереходов от полосовой структурык другимтипамдисло кационных структур
1 —прямой переход к ячеистой субструктуре.2 —переходклабиринтнойструкту ре, 3 —переход к ячейкам через частичнуюхаотиэациюполосовой структуры,4 — переход к ячейкам через лабиринтнуюструктуру [28]; в работе [29] исследован
обратныйпереходпо типу 1
развитие дислокационной структуры с увеличением деформации аналогич но структуре с монотонным нагружением.
Кроме рассмотренных основных этапов формирования дислокационной субструктуры,наблюдается образование более тонкой структуры,как внут ри полос скольжения, так и ячейках, например образование мелкоячеис той структуры [30]. Важнымобстоятельством является тотфакт,что пара метры тонкой структуры связаны схарактеристиками структуры на более высоком масштабном уровне. Так, в работе £31] изучалась взаимосвязь в распределении макро- и микрополос скольжения. Оказалось, что для некоторых материалов при соответствующих условияххарактер ихраспре деления является подобным (автомодельным), что эффективно было про демонстрировано с использованием математического аппарата теории фракталей [32].
Таким образом, изменение свойств материала в процессе усталости можно связать со следующими основными типами дислокационных струк тур: дислокационные скопления,иликлубки, устойчивые полосы скольже ния (диполярные дислокационные стенки),равноосная ячеистая структура
157
Рис. 7.Скачки на петляхгистерезисапри циклическом деформировании а —1, 1/4 цикла, последующие циклы . (доатунь, 80”С, амплитуда деформа
ции 1,6%скорость деформации 5,2 • 10"* с~‘) (34];б - для монокристалла Си (амп литудасдвиговойдеформации 4 • 10~9) [13]
Рис.8.Эффект Портевена-ЛаШателье при монотонномдеформировании Типпрерывистости: А,В,С[36]
Например, возможны несколько путей перехода от устойчивых полос скольжения с ячеистой структуре (см. рис.4) [28]: прямой переход путем ’’перемыкания” дислокациями свободных каналов; при помощи распада дислокационных стенок с дальнейшим формированием из однородного их распределения ячеистой структуры; при частичном ’’перемыкании”
каналов с образованием мозаичной структуры, которая затем вновь пере ходитобратно в ячейки.
Тип перехода определяется локальными флуктуациями внутренних параметров с выбором наиболее энергетически выгодного распределения
160