Файл: Литвин Ф.Л. Проектирование механизмов и деталей приборов.pdf

совершает вращательное движение). Измерение физической ве­ личины х завершается в таком положении подвижного звена, когда момент Мс оказывается равным движущему моменту М д в (рас­ сматривается статическое равновесие). Подвижное звено прекра­ щает при этом свое движение, и стрелка устанавливается на опре­ деленном делении шкалы прибора, градуированной в единицах

Рис. 2.9

(до упора) при любом значении х измеряемой величины; изме­ рить введенную в прибор величину х оказалось бы невозможным.

Обычно противодействующий момент Мс создается пружиной, и он связан с перемещением а подвижного звена линейной зави­

Это означает,„что если даже измеряемой величине х придано фикси­ рованное значение, движение подвижного звена (изменение а) сопровождается изменением величины Млв. Так, например, в маг­ нитоэлектрических измерительных приборах движущий момент создается взаимодействием тока, протекающего по рамке подвиж­ ного звена, с магнитным потоком неподвижного постоянного маг­ нита. Величина движущего момента зависит от величины силы тока (он определяется значением измеряемой величины л;) и от угла а, определяющего положение рамки по отношению к полюсам

графиков определяют положения а{ подвижного звена, в которых Мдв (х{, а) = Мс (а) (і = 1 , 2 , . . . , п).

Эти графики построены в предположении, что потери на трение в измерительном приборе равны нулю.

На рис. 2.9, б, в изображены графики моментов для измери­ тельного прибора с учетом потерь на трение при следующих пред­

верки того, насколько читателем усвоен материал данного параграфа, пред­

Из формулы (2.51) следует, что эффективный коэффициент трения покоя /о меньше наибольшего коэффициента трения по­ коя /„. Однако из этого нельзя делать вывод, что приложение вибрационной нагрузки Ф! способствует уменьшению сил трения покоя и коэффициента /„. Суть в том, что движение тела проис­ ходит в результате совместного действия сил P m i n и Ф 0 , поэтому тело приходит в движение из состояния покоя при значении

' min г mm •

Рассмотрим теперь случай I I , когда вибрационная нагрузка Ф п и сила Р взаимно перпендикулярны и параллельны плоскости Я . Движение тела из состояния покоя начнется при сочетании сил

В отличие от случая I направление скорости тела в случае I I не совпадает с направлением силы Р , но составляет с Р в начале

и тело под воздействием вибраций не будет отрываться от пло­

правая часть выражений (2.51), (2.53) и (2.56) будет иметь отри­ цательное или мнимое значение. В таких случаях нужно прини­ мать, что эффективный коэффициент трения покоя равен нулю.

силы Ф 0 даже при отсутствии Р).

Наличие вибраций сказывается на условиях самоторможения передач и резьбовых соединений. В случаях I и I I резьбовые соединения могут отвинчиваться под действием одной лишь виб­ рационной нагрузки Ф, п даже при отсутствии силы Р. В слу­ чае I I I отвинчивание может происходить при ничтожной по ве­ личине силе Лшп - Это вынуждает принимать дополнительные меры, устраняющие развинчивание резьбовых соединений, по­ терю способности к самоторможению клиновых соединений и червячных передач, требует проведения испытаний соединений и

стояния покоя. Характер движения тела массой т под действием приложенных сил не был рассмотрен. Дл я решения этой задачи нужно составить дифференциальные уравнения движения тела, интегрирование которых позволит выяснить характер движения тела под действием приложенных сил.

2.8.С П О С О Б Ы УМЕНЬШЕНИЯ ТРЕНИЯ

ДВ И Ж Е Н И Я

Н. Е. Жуковский указал два способа уменьшения трения дви­ жения. Первый из них основывается на том, что в опорах движу­ щегося тела возникают силы трения, равные по величине, но противоположные по направлению. Это достигается тем, что скорости движения тела по отношению к опорам равны по вели­ чине, но противоположны по направлению. Второй способ осно­ вывается на уменьшении силы трения при перемещении тела в на­ правлении, перпендикулярном основному движению.

Рассмотрим первый способ уменьшения трения движения. Пусть в горизонтальной плоскости натянуты п параллельных