Файл: Цейтлин Г.М. Аэродинамика и динамика полета самолета с ТРД учебник.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 154
Скачиваний: 17
§1.10. Распространение слабых (звуковых) возмущений
ввоздушном потоке
В§ 1.6 говорилось, что небольшие изменения давления и плот ности распространяются в воздушной среде симметрично во все стороны в виде сферических звуковых волн.
Источником слабых возмущений может быть небольшое тело (строго говоря — материальная точка), движущееся в воздухе. Если такое тело вызвало изменения давления и плотности в неко торой точке О воздушного пространства (рис. 1.12), то от этой точки, как от центра, будет развиваться сферическая волна. Сам
источник, продолжая двигаться |
в воздухе вдоль оси х |
со |
скоро |
|||
стью V, тоже будет перемещаться относительно точки О. За неко |
||||||
торое время t источник возмущений проходит |
путь Vt, |
а |
фронт |
|||
звуковой |
волны — путь |
at. Положение фронта |
звуковой |
волны от |
||
носительно источника |
будет |
определяться |
соотношением |
вели |
||
чин а и |
V. |
|
|
|
|
|
Если |
источник движется с дозвуковой скоростью (V<a, |
М < 1 ) , |
он отстает от вызываемых им волн. Волны уходят от источника во все стороны, в том числе и вперед. Поэтому, например, мы слышим звук самолета, летящего с дозвуковой скоростью, задолго до того, как он пройдет над нами.
При звуковой скорости {V = a, М = 1 ) источник возмущений пе ремещается вместе с фронтами возбуждаемых им волн. Обогнать источник волны не могут. Поток делится на возмущенную и невоз мущенную части. Границей возмущений в данном случае является плоская звуковая волна, проходящая через источник возмущений перпендикулярно к направлению его движения. Шум самолета, ле тящего со скоростью звука, мы слышим в тот момент, когда он про
ходит над нами. |
|
Двигаясь со сверхзвуковой скоростью (V>a, |
М > 1 ) , источник |
возмущений обгоняет звуковые волны, и они |
распространяются |
только позади него, внутри так называемого конуса слабых возму щений. Границей возмущений в данном случае является кониче* екая поверхность, огибающая фронты всех сферических волн. Эту
2?
поверхность называют конической звуковой волной, а половинный угол [j. при вершине конуса — углом слабых возмущений.
Как видно из треугольника АОВ (рис. 1.12):
s l n ^ |
at |
а |
1 |
/ 1 |
0 _s |
= - W = |
- y = "Ж- |
|
(1-27) |
||
При неограниченном |
увеличении |
числа М угол (j. непрерывно |
|||
уменьшается, стремясь к нулю. С уменьшением числа |
М |
угол р. |
|||
увеличивается и при М = 1 достигает |
90° — коническая |
звуковая |
|||
волна разворачивается в плоскость. |
|
|
|
Наблюдатель, находящийся на земле, слышит звук летящего со сверхзвуковой скоростью самолета, когда тот уже пролетел над ним и визируется под углом \\ к горизонту.
§1.11. Ударная волна
Вотличие от звуковых волн, возникающих при слабых (теорети чески — бесконечно слабых) изменениях давления и плотности, ударные волны образуются в тех случаях, когда в какой-нибудь части воздушного пространства давление и плотность повышаются на конечные величины.
Вобщем курсе физики волновые явления обычно рассматрива ются как процессы распространения в среде колебаний каких-либо параметров, характеризующих состояние этой среды. Естественно, что такой подход применим и к исследованию ударных волн. Так, если в какой-нибудь точке О произойдет однократное уплотнение воздуха (рис. 1.13), то в силу упругости воздушной среды во все стороны от этой точки (в частности, вдоль оси Ох) будут распро страняться колебания плотности, т. е. первоначально побежит вол на, состоящая из «гребня», на котором плотность повышена, и «впа дины», в которой воздух расширен (верхний график).
Поскольку сжатие воздуха сопровождается повышением темпе ратуры, то слой, через который в данное мгновение проходит «гре бень» волны, будет нагрет относительно остальной воздушной мас сы; скорости хаотического движения молекул здесь повышаются, импульсы от молекулы к молекуле передаются быстрее, соответст венно увеличивается и скорость распространения возмущений плотности. Другими словами, «гребень» волны перемещается бы стрее, чем остальные ее участки. В результате передний скат вол ны быстро деформируется и через некоторое малое время преоб разуется в отвесный фронт (нижний график). Наоборот, слой, че рез который проходит «впадина», охлаждается и скорость его дви жения падает. Поэтому «впадина» постепенно отстает от фронта волны и сглаживается.
В аэродинамических явлениях ударные волны образуются не за счет однократных или периодически повторяющихся повышений давления и плотности воздуха. При полете самолета около лобо вых участков поверхности его частей происходит непрерывное тор можение воздушного потока и здесь непрерывно поддерживаются
28
повышенные (относительно невозмущенного потока) значения ука занных параметров. От этих участков поверхности распространя ются не дискретные ударные волны, а непрерывная последователь ность таких волн.
Пусть фронт ударной волны, перемещаясь со скоростью W спра ва налево (рис. 1.14), в некоторое мгновение занимает положение/, а через малое время dt— положение //. Выберем на поверхности/ небольшую площадку S и рассмотрим процессы, происходящие в соответствующем этой площадке объеме dv = SWdt во время про хождения волны. Здесь и далее все параметры потока непосредст венно перед фронтом волны будем отмечать индексом «1», а непо средственно за ним — индексом «2».
up
х
Рис. 1.13. Формирование удар- |
Рис. |
1.14. К определению скоро- |
||
ной волны (схема) |
сти |
распространения |
ударной |
|
|
|
волны |
|
|
До прохода волны в выделенном объеме находилась масса |
воз |
|||
духа pirfu. Справа на нее действует |
сила |
p$S, а слева — сила |
p\S. |
Под действием разности этих сил за время dt указанная масса по
лучает импульс (р2—p\)Sdt—ApSdt |
и приобретает некоторую ско |
||||||
рость U в направлении движения |
волны (влево) . По |
уравнению |
|||||
импульсов |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ApSdt |
= PldvU. |
|
(1.28-1) |
||
|
При скорости U за время dt через правую |
площадку S |
в объ |
||||
ем dv входит воздушная масса |
dm — ^SUdt. |
Эту же массу |
можно |
||||
определить исходя из того, что в заданном объеме dv |
плотность |
||||||
воздуха повысилась на |
величину Др=рг—pi: dtn — Apdv. Приравняв |
||||||
два |
выражения массы dm, получим |
|
|
|
|||
|
|
P2SUdt |
= |
APdv. |
|
(1.28-2) |
|
|
После подстановки |
dv^SWdt |
и очевидных |
сокращений |
уравне |
||
ния |
(1.28-1) и (1.28-2) |
приводятся |
к такому видуг |
|
|
||
|
|
PU = A9W. J |
|
|
< L 2 8 > |
29
Решая систему уравнений (1.28), находим скорость |
W движе |
||
ния фронта ударной волны и скорость U движения всей уплотнен |
|||
ной воздушной массы вслед за |
волной: |
|
|
w = V i f f ' |
(1-29> |
||
и = |
у |
ш . |
(1.зо) |
|
r |
Р1Р2 |
' |
Сформулируем основные особенности ударных волн в сравне нии с волнами звуковыми.
1.На фронте ударной волны параметры состояния воздуха претерпевают разрыв, т. е. получают конечные, в ряде случаев весьма большие приращения.
2.Под действием конечного перепада давлений на фронте удар
ной волны вся воздушная |
масса приобретает некоторую скорость U |
и движется вслед за этим |
фронтом (так, например, ураганный ве |
тер, возникающий за фронтом взрывной волны, является одним из поражающих факторов ядерного оружия). Как видно из форму лы !(1.30), скорость U тем больше, чем мощнее волна, т. е. чем сильнее изменяются давление и плотность на ее фронте, и тем меньше, чем больше средняя геометрическая плотностей воздуха
(КрхРг) перед фронтом волны и за ним.
3. Скорость W движения фронта ударной волны (1.29) больше
скорости звука а = ~ \ f и тем больше, чем мощнее волна. Дей ствительно, за счет резкого сжатия на фронте ударной волны воз дух нагревается и, следовательно, становится более упругим; по
этому отношение |
больше |
производной ~ = kRT в идеальном |
адиабатном процессе. |
Кроме |
того, |
4. С течением времени ударная волна быстро ослабевает. По тери энергии на фронте звуковой волны пренебрежимо малы. Ее ослабление, о котором можно судить по уменьшению громкости звука, происходит в основном за счет рассредоточения энергии, по лученной при начальном импульсе, по все большей поверхности фронта, т. е. обратно пропорционально квадрату расстояния от источника. На фронте ударной волны, кроме того, происходит непре рывное вовлечение все новых воздушных масс в движение со ско ростью U. При этом энергия сил давления непрерывно преобра зуется в кинетическую и, следовательно, перепад давлений Др на фронте ударной волны быстро уменьшается. В результате, напри мер, уже на сравнительно небольшом расстоянии от эпицентра взрыва мы практически не ощущаем перепада давлений, а лишь слышим звук этого взрыва. Ударная волна постепенно «вырож дается» в звуковую. Последнюю можно рассматривать как пре дельно слабую ударную волну. Имея в виду, что по мере ослабле ния волны отношение стремится к производной - ~ , а давле-
30