суперпозиции чисто синусоидальных |
колебаний |
вида |
|
Кк = Ак sin (2тсѵк/ + 8Ж ), |
(к = 1, . . . |
, г), |
(IX . 176) |
так что |
|
|
|
г |
|
|
|
= |
|
|
(IX. 177) |
К—І
(Сік — постоянные для данной системы координаты). Переменные çK называют нормальными координатами системы, а величины ѵк — соб ственными частотами. Параметр А К можно определить как амплитуду к-го нормального колебания, ЬК — как фазу. Потенциальная и кине тическая энергии системы, представленные как функции нормальных координат, имеют вид сумм квадратов:
(IX. 178)
где коэффициенты ак — величины, связанные со значениями $і к (IX. 175) и выражаемые через частоты нормальных колебаний; коэф
|
|
|
|
|
|
|
фициенты Ък |
связаны |
со значениями производных |
(d^Tldqidq/). |
Формула |
(IX . 176) |
соответствует формуле (11.51) для линейного |
осциллятора; |
выражения ик=~- |
с* и Тк — ~ |
Ск |
представляют со |
ответственно |
потенциальную и |
кинетическую |
энергии |
линейного |
осциллятора. |
Таким |
образом, |
колебания |
системы |
согласно |
(IX. 176) — (IX. 178) описываются как движение совокупности г независимых линейных осцилляторов. Следует помнить, однако, что каждое нормальное колебание в многоатомной молекуле описы вает сложное движение, в котором участвуют несколько атомов.
Квантовомеханическое решение задачи дает для каждого нормаль ного колебания набор уровней энергии, определяемый равенством (VI 1.20). Собственные частоты молекулы могут быть определены экспе риментально из спектров молекулы.
Поскольку энергия системы записывается как сумма энергий
независимых линейных |
осцилляторов: |
|
|
£ к 0 Л = 2 |
К (ик + |
= 0 . 1 , 2 , . . . ) . |
(IX.179) |
к = 1 |
|
|
|
то статистическая сумма для колебательного движения представится в виде произведения статистических сумм отдельных осцилляторов. Использовав формулу (IX. 107), найдем:
(нулевую энергию колебаний здесь не учитываем, включаем ее в нуле вую энергию молекулы s0). Если некоторые нормальные колебания вырождены, в выражении (IX. 180) имеются одинаковые сомножители. Можем записать:
Qm^Yiy-e |
kT ] |
, |
(I |
где gK — вырождение колебания |
с частотой ѵк (2gK |
= г). |
Статистическая сумма квазитвердой |
к |
Статистическую |
молекулы. |
сумму запишем в предположении, что вращение молекулы может быть
описано классическим образом, а колебания |
являются гармонически |
ми. Будем считать для простоты, что Q3JI ~ р0 . |
|
|
3 п — 5. |
Для |
линейной |
молекулы |
fn o C T |
= |
3, |
/ в р = |
2, |
/ к о л = |
Учитывая |
формулы |
(IX.42), (IX.49), |
(IX. 103) и |
(IX. 180), |
находим |
|
Е ° |
|
а/ |
|
п |
|
Зп — 5/ |
|
|
|
Q = e |
kT (2nmkT) |
V |
Г"! |
8 к 2 ' к Т |
П |
I , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H U |
- « |
|
|
|
|
|
|
|
|
1=1 |
|
|
к = 1 |
|
|
|
|
Для нелинейной |
молекулы |
/ в р |
= 3, / к о л |
— Зл — 6. |
Статистическая |
сумма молекулы |
типа |
асимметричного |
волчка |
[формула |
(IX . 170) |
для QB p ] определится |
выражением |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
е0 |
|
зі |
|
п |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h? |
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
i — î |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
_1_ |
|
|
J _ |
|
J _ |
|
|
|
|
|
|
|
к = l |
|
|
Из формулы (IX. 183) можем получить выражение для Q в случае |
молекул типа симметричного или сферического волчка |
(в первом слу |
чае следует положить / 2 |
= / 3 ; во втором случае / 4 = |
І2 |
= /3). |
§ 12. Многоатомные |
молекулы с внутренними |
вращениями |
Будем рассматривать движения, связанные с поворотом групп (волчков) относительно остальной части молекулы (остова) и имею щие характер вращения или ангармонического колебания с большой амплитудой. Характер движения в большой степени определяется зависимостью потенциальной энергии молекулы от угла поворота волчка. Возможен случай, когда при повороте группы относительно остова потенциальная энергия молекулы практически не изменяется, и тогда вращение группы является свободным. Наличие внутреннего вращения сказывается лишь на кинетической энергии молекулы.
Практически свободным является вращение группы — СН 3 относитель но остова СН 3 — С = С— в молекуле диметилацетилена. Изменение потенциальной энергии молекулы при внутреннем вращении опре деляется в данном случае лишь взаимодействием двух групп —СН3 (волчка и группы, входящей в остов). Так как эти группы далеко отстоят друг от друга, взаимодействие между ними слабое и зависи мости потенциальной энергии молекулы от относительного положе
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ния групп |
(угла |
поворота |
волчка) |
не |
наблюдается. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если |
потенциальная |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
энергия |
взаимодействия |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
волчка |
|
с |
остовом |
за |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
висит от угла |
поворота |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
волчка, вращение |
явля |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ется |
|
заторможенным. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рассмотрим |
как |
пример |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
внутреннее |
вращение в |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
молекуле |
этана, |
|
две |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
группы —СН3 |
которой |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
расположены |
|
весьма |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
близко |
|
и |
|
интенсивно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
взаимодействуют |
друг |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с |
другом. |
|
Минимуму |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
потенциальной |
энергии |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
молекулы |
|
|
отвечает |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
транс |
- |
конфигурация, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
максимуму — ^ис-кон- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
фигурация |
|
(рис. |
|
38), |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
так что /прояс-конфи- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
гурация |
|
оказывается |
Рис. |
38. |
Различные |
конфигурации |
молекулы |
более |
устойчивой. |
|
Из |
этана |
(а): /прайс-конфигурация (б); |
цис-кон- |
менение |
потенциальной |
фигурация (в); зависимость внутреннего по |
энергии |
молекулы |
|
эта |
тенциала |
от |
угла |
поворота (г). |
Угол а |
от- |
на |
в зависимости от |
уг |
считывается |
от |
транс-положения |
(для |
кон |
ла |
поворота |
а |
одной |
|
|
|
фигурации б а |
— 0) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
группы —СН3 |
(волчок) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
относительно |
|
другой |
(остов) |
показано |
кривой |
на |
рис. |
38. |
Отсчет |
угла |
|
ведется |
от |
транс-положения. Внутреннее вращение |
группы —СН3 |
в |
моле- |
куле этана, |
таким |
образом, |
тормозится |
потенциалом, |
который |
достигает максимального значения и0 при углах поворота 60, 180 и 300° (і{мс-положение). В молекулах, дгія которых потенциальный барьер и0 высок, будут наблюдаться вращательные качания волчков около положений равновесия и сравнительно редкие перескоки от положения, отвечающего одной потенциальной яме, к положению в
другой |
яме. Если |
волчок |
асимметричный, минимумы и |
максимумы |
на кривой и(а) могут быть |
различной |
глубины |
(высоты); |
расстояния |
по оси |
а между |
точками |
экстремума |
могут |
быть неодинаковыми. |
На рис. 39 для дихлорэтана наиболее глубокий минимум отвечает транс-положению (положение а), два менее глубоких минимума —
так называемым гош-изомерам (б, о ) ; максимумы на кривой соответ ствуют цис-положениям (б, г, е).
Значения |
тормозящего |
потенциала |
и0 |
|
для |
некоторых |
молекул |
и длина |
оси вращения / приведены |
в табл. |
7. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а |
7 |
|
|
|
|
|
Формула |
|
- 1, |
А |
|
|
|
и0, |
ккал/мояь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
СН3 —СН3 |
|
1,54 |
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
СНз—SiHg |
|
1,93 |
|
|
|
|
1,7 |
|
|
|
|
|
S i H 3 - S i H 3 |
|
2,34 |
|
|
|
|
1,0 |
|
|
|
|
|
СНз—С=С—CFS |
|
4,1 |
|
|
|
|
0 |
|
|
Величина |
и0 |
с ростом I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
уменьшается, |
что явля |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ется естественным |
след |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ствием ослабления |
взаи |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
модействия между |
груп |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
пами. Точных |
|
сведений |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
о количественной |
зави |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
симости и{а) не |
имеется. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Наиболее |
простым яв |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ляется случай |
симмет |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ричного |
волчка. Враща |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ющуюся группу |
называ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ют |
симметричным |
волч |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ком, если центр инерции |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
группы |
лежит |
на |
оси |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
вращения, |
а |
эллипсоид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
инерции |
группы |
отно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сительно |
|
центра |
ее |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
инерции |
|
является |
эл |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
липсоидом |
вращения, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ось |
которого |
совпадает |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с осью вращения |
груп |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
пы. Если |
хотя |
бы |
одно |
Рис. 39. Примерный вид потенциальной кри |
из |
указанных |
|
требова |
вой для 1,2-дихлорэтана |
и |
конфигурации мо |
ний |
не |
|
выполняется, |
лекулы, возникающие при внутреннем враще |
группа |
является |
асим |
а — транс-конфигурация, |
нии: |
|
|
|
метричным |
|
волчком. |
в |
и |
д — гоьи-конфигурации; |
|
|
|
б, |
г, е — чмс-конфигурации |
|
|
Для |
|
симметричного |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
волчка обычно используют приближенное |
соотношение |
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
— |
( 1 — cos па) |
, |
|
|
|
(IX. |
184) |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
Ѵ |
|
|
|
|
|
|
|
|
где п — число минимумов на кривой «(а) между а = |
0 и а = |
2т:; |
как |
правило, |
|
п = |
о8 , |
где ов — число |
симметрии |
волчка относительно |