Файл: Свешников А.А. Вероятностные методы в прикладной теории гироскопов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 238
Скачиваний: 1
106 |
|
ОСНОВНЫ Е |
У РА В Н ЕН И Я |
ПРИКЛАДНОЙ ГИРОСКОПИИ |
[ГЛ. 3 |
||||||
/ э и |
J |
— экваториальный |
и |
осевой |
моменты |
инерции |
ротора; |
||||
сг — коэффициент |
упругих |
деформаций |
стержней; |
Ь — коэф |
|||||||
фициент |
демпфирования; |
й — угловая |
скорость |
собственного |
|||||||
вращения ротора; |
о>с — угловая скорость объекта, |
измеряемая |
|||||||||
ВГ. Введем |
обозначения |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
п = |
Ѵ ѵ |
|
|
С - |
6 |
Тс' |
к - |
Н |
(3.148) |
|
|
т г 2 ы - |
|
1~~ V |
|
||||||
Тогда |
уравнение (146) примет |
вид |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
ä -)- 2 C?zâ -f- п2а ==kjto |
(t) sin Qt, |
|
(3.149) |
где п — частота собственных незатухающих вибрационных коле баний ротора; С — относительный коэффициент затухания.
Му)
Рис. 3.5. Принципиальная схе |
|
Рис. |
3.6. |
Углы, определяющие по |
||
ма вибрационного гироскопа. |
|
ложение |
вибрационного |
гироскопа. |
||
Если обозначить через Т постоянную |
времени ВГ |
|
||||
Т = 4 |
- |
|
|
|
(3-150) |
|
то (149) можно переписать в виде |
|
|
|
|
|
|
T2ä -f- 2£7а + |
а = |
kw^ (t) sin Qt, |
(3.151) |
|||
где |
|
|
|
|
|
|
Ä = ä = |
^ |
= |
T |
- |
|
<3-152) |
Из (151) следует, что ВГ можно рассматривать как колеба тельное звено, однако вследствие наличия в правой части произ ведения функции <о (t) на гармоническую функцию обычное по
нятие |
передаточной функции относительно входной величины |
о)r (t) |
в данном случае является неприемлемым. Согласно (151) |
§ 3.3] |
ДИФ Ф ЕРЕНЦИРУЮ Щ ИЕ ГИРОСКОПЫ |
107 |
|
угол |
а поворота ротора вокруг вибрационной оси зависит от угло |
||
вой |
скорости объекта |
«> (£), которую можно рассматривать как |
|
«амплитуду» колебаний |
a(t). Выделение интересующей нас функ |
||
ции |
со (t) возможно с |
помощью применяемых |
в радиотехнике |
устройств.
Одна из схем ВГ стержневого типа, получившая практи ческое применение, основана на использовании свойств вибрирую щих масс-стержней, представляющих собой ветви вибраторакамертона; этот прибор известен под названием гиротрона. Чув
ствительным элементом |
прибора |
является |
|
||||
вибратор |
|
(рис. 3.7), состоящий из стержней |
|
||||
С1 и С2, |
упругого торсиона Т, связывающего |
|
|||||
стержни с основанием Ос вибратора, и |
пла |
|
|||||
стинки 77, |
жестко скрепленной с торсионом. |
|
|||||
Ветви вибратора-камертона приводятся в |
|
||||||
колебательное движение. Если при |
этом |
|
|||||
объект вместе с основанием Ос вибратора |
|
||||||
поворачивается вокруг оси ОС с угловой |
|
||||||
скоростью |
V , то при этом возникают |
кру |
|
||||
тильные |
колебания вибратора, |
а |
следова |
|
|||
тельно, и упругого торсиона Т и пластинки |
|
||||||
77 вокруг |
оси ОС (х); амплитуда этих |
коле |
|
||||
баний пропорциональна |
угловой |
скорости |
|
||||
При |
этом пластинка |
77 |
перемещается |
|
|||
между двумя катушками, связанными с ос |
|
||||||
нованием |
|
Ос, с которых снимается |
выход |
Рис. 3.7. К прин |
|||
ной сигнал, пропорциональный со.. |
Как |
ципу действия гиро |
|||||
легко видеть, вибрирующий камертон |
пред |
трона. |
|||||
ставляет собой систему с переменным |
отно |
|
|||||
сительно |
|
оси ОС (X) моментом инерции. |
|
||||
Уравнение крутильных колебаний |
вибратора вокруг оси ОС |
для идеализированного случая гармонических колебаний объекта можно приближенно записать в виде
/ 0оі -f- bä. -j- ca = /ге7?0Дйа co0 [cos (o>0 -)- cd) t -)- cos (co0 — со) 7], (3.153) |
|
где а — угол поворота вибратора вокруг оси |
ОС; / 0 — среднее |
значение момента инерции вибратора вокруг |
оси ОС; |
/ 0 äs mRl |
(3.154) |
m — масса всей системы; R 0 — среднее расстояние от оси вибра тора до каждого из стержней; Д7? — амплитуда колебаний стерж ней; b — коэффициент демпфирования; с — коэффициент упругих
деформаций торсиона Т; |
— амплитуда изменяющейся по гармо |
||
ническому закону угловой |
скорости |
со. |
объекта |
% |
|
|
(3.155) |
со . = ß ^ C O S |
COit, |
iü ö |
ОСНОВНЫ Е У РА В Н ЕН И Я ПРИКЛАДНОЙ ГИРОСКОПИИ [ГЛ. 3 |
tu — частота изменения угловой скорости объекта; % — частота собственных колебаний стержней вибратора. Введем обозначения
b |
I |
, |
— |
mRa^R^a |
(3.156) |
2 V 1 йс |
« 1 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
Тогда |
|
|
|
|
|
ä -j- 2Qrcâ -f- n12a = k-fi [cos (ш0-(—ш) i -(- cos (u>0 — ш) t\, |
(3.157) |
Где n — частота собственных незатухающих крутильных колеба ний камертона; С— относительный коэффициент затухания. Если ввести постоянную времени Т гиротрона
т=4 |
’ |
|
(ЗЛ58) |
||
то уравнение (157) можно переписать |
в виде |
|
|||
Т2&-f- 2С77х -|- а = |
ка^ (cos Qxt -f- cos Q2t), |
(3.159) |
|||
где |
|
|
|
|
|
__TnR^RiüQ |
J a |
ttiJRqAÜüjo |
(3.160) |
||
n 2 ~ ~ |
J a |
с |
c |
||
|
|||||
= cu0 -(- а), |
= |
o)0 — со. |
(3.161) |
Из (159) следует, что гиротрон можно рассматривать как коле бательное звено. Угол а поворота вибратора вокруг оси 01, (рис. 3.7) зависит от угловой скорости о> [см. (155)] объекта,
которая может быть определена по показаниям гиротрона. В реаль ных условиях ш. (t) является случайной функцией времени и
она может быть также определена по показаниям гиротрона.
§ 3.4. Уравнения движения и передаточные функции интегрирующих гироскопов
1. Поплавковый интегрирующий гироскоп (ПИГ). Интегри рующим гироскопом (ИГ) называется гироскоп, осуществляющий интегрирование входного сигнала.
В зависимости от определяемых параметров объекта ИГ под разделяются на гироскопы, предназначенные для измерения: 1 ) углов поворота объекта, получаемых путем интегрирования его угловых скоростей; 2 ) суммы углов поворота объекта и его угловых скоростей; 3) линейной скорости объекта, получаемой в приборе путем интегрирования линейного ускорения центра тяжести объекта.
Интегрирующий гироскоп, определяющий угол поворота объ екта путем интегрирования компоненты его угловой скорости,
§ 3.4] |
ИНТЕГРИРУЮ Щ ИЕ ГИРОСКОПЫ |
109 |
|
называется гироскопическим интегратором угловой скорости. Наиболее совершенным прибором данного типа является поплав ковый интегрирующий гироскоп (ПИГ).
Упрощенная принципиальная схема ПИГ приведена на рис. 3.8. Ротор гироскопа Г установлен в рамке К, представляющей собой поплавок цилиндрической формы; ось Оу (О rj) вращения поплавка установлена в подшипниках Пш, расположенных в корпусе А прибора, имеющего также цилиндрическую форму. Зазор между поплавком и корпусом, а также все свободное внутри корпуса
Рис. 3.8. Принципиальная схема поплавкового интегрирующего гироскопа.
пространство заполнено жидкостью с большим удельным весом. Указанная система образует жидкостный подвес, обозначенный на рис. 3.8 буквой Д. Показания прибора, пропорциональные углу ß поворота поплавка вокруг оси Ощ(Оу), снимаются с дат чика сигналов ДС; на другой стороне оси установлен датчик моментов ДМ, который прикладывает относительно этой оси
соответствующие |
моменты. Оси Oirf, будем считать |
связанными |
с объектом; оси |
Ox-yjz, совмещенные в начальном |
положении |
(при ß=0) с Oirf,, |
связаны с поплавком и являются осями Резаля. |
Ось О С для принятого на рис. 3.8 расположения оси гироскопа является измерительной, входной осью или осью чувствитель ности, так как в данном случае ПИГ реагирует на полезный сиг нал — составляющую и>с угловой скорости to вращения объекта.
Ось О г] (Оу) является выходной осью, так как угол ß поворота поплавка вокруг нее благодаря наличию интегрирующего дем пфера пропорционален интегралу по времени от угловой скорости со , т. е. углу а поворота объекта вокруг оси ОС.
ИО |
ОСНОВНЫЕ У РАВНЕНИ Я ПРИКЛАДНОЙ ГИРОСКОПИИ [ГЛ. 3 |
Дифференциальное уравнение движения поплавкового гиро узла можно записать следующим образом:
J „. .• (Р — %) -\-Щ = Н (ш. cos ß — и. sin ß) —
|
— |
— Л) ( ; |
2 - * shl 2Р + |
|
C0S 2ß) + |
|
||
|
|
|
|
+ Я д. м Д - М т + М , |
(3 .1 6 2 ) |
|||
где |
/ п г — момент |
инерции |
поплавкового |
гироузла относительно |
||||
оси |
его вращения; JBX —- момент |
инерции |
поплавкового гиро |
|||||
узла относительно |
оси Ох1 (рис. |
3.8); |
/ в — момент |
инерции |
||||
поплавка (без ротора) относительно оси |
|
Oz; |
b — коэффициент |
|||||
демпфирования интегрирующего демпфера; |
ш |
— угловое ускоре |
ние объекта относительно ochO tj; Мл м— момент, прикладывае мый датчиком моментов; Мт— момент сил трения в оси поплавка;
М— другие возмущающие моменты.
Сучетом слагаемых до второго порядка малости вместо (162) имеем
Jп.гР+ Щ+ Н<0$=
— ^ шс — их — ] в) Ш5ШС+ J п. А | + ^ д .м + М , + М . (3 .1 6 3 )
Сохраняя в последнем равенстве только слагаемые первого по рядка малости, получим линеаризованное уравнение движения поплавкового гироузла
•^п.гР + bß = Я ш . -J- J „ ^ Д - М д м Д - М тД - М . |
(3 .1 6 4 ) |
Введем обозначения:
Г = % , * = f , Р = т * |
(ЗЛ65) |
где Т — постоянная времени ПИГ; к и р — передаточные коэф фициенты ПИГ по полезному сигналу и по помехам. Тогда урав нение (164) можно переписать следующим образом:
П Д- ß = Ао>5 + Г ш , Д - р (М д-м Д - М т+ М ). |
(3 .1 6 6 ) |
Пользуясь (166), получим выражение для передаточной функ ции ПИГ по отношению к полезному сигналу
L ^ = ( f l h T f |
(ЗЛ67) |
Поплавковый ИГ является последовательным соединением интегрирующего и апериодического звеньев, так как, согласно
(167),
£ ( « ) = £ ' ( * ) / / ( * ) , |
(3.168) |