Файл: Свешников А.А. Вероятностные методы в прикладной теории гироскопов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 270
Скачиваний: 1
194 |
ГУ, ОПИСЫВАЕМЫЕ ЛИНЕЙНЫ М И УРАВНЕНИЯМИ |
[ГЛ. 4 |
§4.3. Линейное уравнение второго порядка
спостоянными коэффициентами
1.Примеры ГУ, описываемых уравнениями данного типа.
Перейдем к рассмотрению линейного дифференциального урая нения второго порядка с постоянными коэффициентами, т. е. урав нения вида
ä -f- ajâ -f- a2a = X (t), |
(4.124) |
где ax и a2 — постоянные, а X (t) — случайная функция времени. Уравнения такого типа характеризуют различные ГУ, для кото
рых постоянные ах и а2, а также и случайная |
функция X (t) |
||
имеют различные значения. |
служить уравнения |
||
Примерами уравнения типа (124) могут |
|||
(3. 89), определяющие |
угловые отклонения |
а и |
ß гиромаятника |
с демпфированием |
|
|
|
ä -f- 2xa -[- (х2 -f- к2) a = |
-i- (х2 -f- к2) (тф — zÖ) + |
(т)с — zÖ), (4.125) |
|
Р + 2xß + (х2 + * 2) Р = |
у (Ч</ - z'Ö), |
|
(4.126) |
где случайные функции, стоящие в правых частях равенства, являются линейными комбинациями производных от случайных функций, характеризующих орбитальное движение и качку корабля.
Аналогичный вид имеет и уравнение для физического маят ника, показания которого используются для коррекции ГУ. В соответствии с (3.49) для углового отклонения х физического маятника имеем
X + 2^пХ + п2Х = K w (t), |
(4.127) |
где компонента ускорения w (t) в том случае, когда плоскость, качания маятника параллельна плоскости симметрии объекта, на котором установлен маятник (например, диаметральной пло скости корабля), определяется формулой [см. (3.56) ]
W (t) = Іо — у? + ztj>, |
(4.128) |
а в том случае, когда плоскость качания перпендикулярна пло скости симметрии (например, лежит в плоскости шпангоута ко рабля), определяется формулой [см. (3.55)]
w (£) = % + щ — zÖ. |
(4.129) |
Уравнение (3.109), определяющее отклонение (3инерциальной вертикали при наличии демпфирования, принадлежит к тому же типу, так как имеет вид
(4.130)
Р + - ^ + *8Р = ! ^ + й-лЗг(<).
§ 4.3] |
УРАВНЕНИЕ 2-ГО ПОРЯДКА |
195 |
Аналогичным уравнением является и уравнение (3.112) для инерциальной вертикали при наличии внешней информации, поступающей с ошибками:
|
+ |
+ |
(4Л31> |
где |
bS (t) — ошибка счисления |
пути движущегося |
объекта, |
а |
Ъѵ (t) — ошибка определения |
абсолютной скорости |
объекта. |
Обе эти ошибки являются случайными функциями времени, однако зависимости характеристик этих функций от времени, как правило, имеют существенные отличия. Например, если скорость
объекта определяется |
с помощью допплеровской системы, то |
Ъѵ (t) можно считать |
стационарной функцией времени. Если |
в этом случае путь объекта вычисляется путем интегрирования компонент скорости, то bS (t) уже не будет стационарной функ цией.
К этому же типу относятся и уравнения (3.122) |
и (3.132) |
|
для гиротахометра, имеющие вид |
|
|
ß + 2Щ + п2ß = |
+ Рі (Мг + М) |
(4.132) |
и |
ГѲ — pn^, |
(4.133) |
Гр + 2С Гр + ß == &ос + |
которые отличаются друг от друга только обозначениями и пра
выми частями |
равенств. |
|
|
|
|
|
К уравнению второго порядка с постоянными коэффициентами |
||||||
сводится и уравнение гиротахоакселерометра (3.143) |
||||||
Я2а + |
all (ci^2 + |
c2^l) ®+ с-^ЛЩа. = Нсг1 |
+ # 2ф (4.134) |
|||
и уравнение (3.149) |
для |
вибрационного гироскопа |
|
|||
|
Ä-)- 2Сиа м2а = |
kjW', (t) sin Qt. |
(4.135) |
|||
Последнее уравнение, не отличаясь по типу от уравнения (124), |
||||||
имеет ту особенность, |
что случайная функция |
о> {{) входит в пра |
||||
вую часть равенства |
с коэффициентом sin |
изменяющимся во |
||||
времени с заданной частотой £2 . |
|
|
|
|||
Наконец, к рассматриваемому типу относится и уравнение, |
||||||
определяющее |
интеркардинальную |
погрешность |
однороторного |
гирокомпаса, которое для случая бортовой качки имеет вид [см.
систему (3.293)] (при |
7 = ^ = 0 ) |
|
|
* 4- 2№х + |
**« = - |
Ѳ2 (t) sin 2К. |
(4.136) |
Частным случаем линейного уравнения второго порядка яв ляется уравнение, не содержащее первой производной от зависимой переменной, т. е. уравнение вида
й + я2а = х (*), |
(4.137) |
196 ГУ, ОПИСЫВАЕМЫЕ ЛИНЕЙНЫ М И УРАВНЕНИЯМИ [ГЛ. 4
решение которого обладает рядом свойств, отличных от свойств
решения уравнения |
(124). |
характеризует поведение |
ряда ГУ. |
Уравнение типа |
(137) |
||
К этому типу принадлежит |
уравнение (3.81) для гиромаятника |
||
без демпфирования |
й ~Г к'2а — qkMi + |
(4.138) |
|
|
где Му и М 2 — возмущающие моменты по наружной и соответ ственно внутренней осям карданова подвеса.
Аналогичными являются уравнения (3.95) для отклонений инерциальной вертикали с периодом М. Шулера (без демпфиро вания)
й + |
v2a — qM„, |
(4.139) |
ß + |
^ = qMv |
(4.140) |
Отличительной особенностью уравнения (130) и последних трех уравнений является наличие в правых частях равенств производ ных от возмущающих моментов, которые для принимаемых обычно выражений моментов сил сухого трения являются недифференци руемыми (разрывными) функциями и, следовательно, появление в правых частях уравнений производных от этих функций требует специального исследования.
Наконец, к рассматриваемому типу относятся уравнения, определяющие ошибку инерциальной вертикали вследствие раз личных инструментальных ошибок системы. Для ошибок, вызы ваемых отклонениями кинетического момента Н гироскопа и коэф фициента у от расчетных их значений Н0 и у0 (условие невозмущаемости [i0/H0=l/R), уравнение (3.105) дает
|
Р+ |
|
й)* |
|
(4-141) |
где Н = Н 0-\-ЬН и p = f*o+V- |
|
|
|
акселерометра |
|
Для ошибок, вызываемых смещением нуля |
|||||
ЬаѴі и дрейфом первого интегратора е, |
в соответствии с уравнением |
||||
(3.107) имеем |
|
|
|
|
|
|
P + v2ß = ^ ( 4 , |
+ |
s)- |
|
(4-142) |
Дрейф гироскопа в этом случае дает ошибку, определяемую |
|||||
уравнением (3.108), т. е. |
|
|
|
|
|
|
Р + ѵ2р = йд(г), |
|
|
(4.143) |
|
где угловая скорость дрейфа гироскопа |
<і>д (t) |
является случайной |
|||
функцией |
времени. |
|
|
числа |
ГУ сводится |
Итак, |
исследование точности большого |
к анализу вероятностных свойств решения неоднородного линей ного уравнения второго порядка с постоянными коэффициентами,
§ 4.3] |
УРАВНЕНИЕ 2-ГО ПОРЯДКА |
197 |
содержащего в правой части равенства случайную функцию (или случайную величину), т. е. полного уравнения данного типа — уравнения (124) или уравнения, не содержащего первой производ ной от зависимой переменной — уравнения типа (137).
2. Вывод общих формул. Вернемся к рассмотрению уравне ния (124). Используя общую формулу (1.76) для решения линей ного дифференциального уравнения с учетом (1.77) и (1.82), вы разим явно решение уравнения (124) через правую часть этого уравнения X (t) в виде
2 |
* |
|
а W — 2 |
С -а . (t) + [ I (т) X ( t — т) d x , |
(4.144) |
J=1 |
о |
|
где а . (t) — независимые интегралы однородного уравнения, со ответствующего уравнению (124), а С . — постоянные, определяе
мые начальными условиями. В рассматриваемом случае уравнения с постоянными коэффициентами интегралы а.. (t) имеют вид eh'*,
где X. — корни характеристического уравнения
X2 -j- ахХ-f- а2 = 0, |
(4.145) |
т. е. |
|
= |
(4Л46) |
Уравнение (124) в соответствии с физической сущностью раз бираемой задачи соответствует устойчивой динамической системе и,
следовательно, аг > О, аг > 0. Кроме того, в уравнениях ГУ
1
обычно а2 ^ > - ^ а 1 и> следовательно, радикал в (146) имеет мнимое значение. Поэтому, введя обозначения
и = - у ѵо= | / Г« 2 — \ а\, |
(4.147) |
корни характеристического уравнения можно представить в виде
Xj = —р + гЛ \ = Р — *ѵо> |
(4.148) |
где р и ѵ0 — положительные вещественные величины. Подставляя (148) в выражения для независимых интегралов
O.J (£)=ехр (Х^і) и учитывая общую формулу |
(1.78) для импульс |
ной переходной функции I (т), получим |
|
Z(T) = l e-^ sinv0t. |
(4.149) |
Подставляя (t) и I (х) в (144) и вводя вместо Сг и С2 новые постоянные интегрирования А и В, получим следующую формулу