Файл: Свешников А.А. Вероятностные методы в прикладной теории гироскопов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 294
Скачиваний: 1
§ 4.5І |
СИСТЕМА С ПОСТОЯННЫМИ КОЭФФИЦИЕНТАМИ |
245 |
раскрыв которую получим а\~ lP jH , т. е. частоту прецессии. |
Та |
ким образом, и при рассмотрении поведения ГМ под воздействием случайных возмущений удается как бы разделить прецессионные и нутационные колебания, поскольку реакция ГУ состоит из двух слагаемых, первое из которых определяется частотой прецес
сионных, |
а второе — частотой нутационных |
колебаний. В фор |
|||||
муле (373) |
(при большом t) основное значение играют слагаемые, |
||||||
пропорциональные t, т. е. |
\ |
|
|
Учитывая |
формулы |
||
—2 [с^х)— с{31]£. |
|||||||
(366), (368), (369) |
и (370), |
имеем |
|
|
|
|
|
г.<1 >. ■<ф» |
|
|
кН2 |
|
|
|
X |
|
h . |
Л н * + |
(1ІП + І г. з) I PГ - i l 2P2JT, э/„ , |
||||
|
|
||||||
|
X {ф?[ я и„ К ) + |
(“>+ |
t S |
" ) |
w " - |
|
|
|
|
SmyК ) + |
-JfT (“I + |
7 ' |
э(0|) |
Smx (Шз) } • |
(4.374) |
Значения квадратных скобок, стоящих в фигурной скобке (374), определяются в основном быстротой затухания спектральных плотностей S mx ( о>) и іSm ( со) при росте со. Так как возмущающие
моменты М Тх и Л7Ту связаны со случайными колебаниями объекта,
на котором установлен ГМ (например, с качкой корабля), которые являются сравнительно низкочастотными, «нутационное слагае мое» в (374) должно играть существенно меньшую роль, чем первое «прецессионное» слагаемое, что и является оправданием пренебре жения инерционными членами в рамках прецессионной теории ГМ. Для численной оценки возникающей при этом ошибки необходимо задаться конкретными вероятностными характеристиками возму щающих моментов и значениями параметров ГМ.
Перейдем к рассмотрению системы (359), соответствующей наличию демпфирования, возникающего вследствие жидкостного трения в осях подвеса гироскопа. В этом случае ГМ является устой чивой динамической системой, уравнения его движения имеют стационарное решение и, следовательно, применима спектральная теория стационарных случайных функций как при учете, так и при неучете инерционных членов. Проследим и в этом случае влия ние инерционных членов на дисперсию ошибок ГМ.
Обозначим передаточные функции La ф (s) и |
9 (s), вычислен |
|||
ные, исходя из уравнений прецессионной теории, |
через Ln(s) и |
|||
L22 (s), т. е. положим |
|
|
|
|
гн |
(<.) |
__________ n2Hs 2____________ |
|
|
11 |
К >~ |
(nlS + |
IP) (n2S + IP) + H 2S2 ’ |
(4.375) |
Г. |
__ |
(nlS + |
” 1 (n2s + IP) *_____ |
|
22 |
У ) |
IP) (n2S + IP) + H W • |
|
246 |
ГУ , О П И С Ы В А Е М Ы Е |
Л И Н Е Й Н Ы М И У Р А В Н Е Н И Я М И |
[ГЛ. 4 |
|
Пренебрежение инерционными членами в уравнениях ГМ эк |
||
вивалентно предположению, |
что моменты инерции |
и / г э яв |
ляются «малыми» в том смысле, что в разложении параметров, характеризующих движение гироскопа, можно ограничиваться
Рис. 4.4. Структурная схема гиромаятника.
только первыми членами разложения. Поэтому, разлагая переда точные функции (360) и (361) в ряд по степеням J и / г э и сохра няя только члены первой степени относительно моментов инерции, имеем
К і (s) = |
Lun (s) - ~ j - |
[L“n (S ) ] 2 [(n2s + |
IP) J TTi + |
|
|
|
|
+ {nlS + |
IP) J г.э]> |
Кг (s) = |
Кг (*) + |
K l (*) K . bS — |
|
(4. 376) |
|
|
|||
|
~ |
T ^ f K l ( S ) K |
( S ) ( J t t ] + |
J r . 3 ) s - |
Полученные выражения показывают, что ГМ с учетом инерцион ных членов можно в первом приближении рассматривать как дина мическую систему, структурная схема которой представлена на рис. 4.4, на которой система, соответствующая ГМ в рамках пре цессионной теории, изображена звеном П. Учет инерционных членов в первом приближении эквивалентен тому, что к функциям ф (t) и Ѳ(if), поступающим на вход динамической системы, описы ваемой уравнениями прецессионной теории ГМ, добавляются функции, являющиеся линейной комбинацией функций, поступаю щих с выхода такой же системы (на вход которой поступают ф и Ѳ),
ее производной и добавок типа |
п2н э Ф. Добавки первого типа не |
должны быть существенными, |
поскольку при прохождении воз |
§ 4. 5] |
СИСТЕМА С ПОСТОЯННЫМИ КОЭФФИЦИЕНТАМИ |
247 |
мущений ф (t) и Ѳ(t) через рассматриваемую динамическую систему интенсивность возмущений существенно ослабляется, а добавка
“ |
“тНФ содержит множитель 7 JH, который играет роль физи- |
Но |
ГІ |
чески малого параметра.
Для оценки влияния инерционных членов на дисперсию можно подставить (376) в (362) и проинтегрировать результат по ш в бес конечных пределах. Сохраняя в полученном таким образом вы ражении только линейные члены относительно моментов инер ции / и / г э и обозначая дисперсию угла а (t), вычисленную в пре цессионном приближении, через D [а (t) ]„, получим
00
D [а (01 = D [а («)]„ — |
$ I L*n (to)I2 Re {L"n (to) [(n2to + |
IP) / Г1, + |
||||
|
|
—CO |
|
|
|
|
|
|
|
00 |
|
|
|
+ K to + |
IP) Jr э]} |
(u>) dw — |
J Re { / 4 |
(—to) L'l1 |
(to) X |
|
|
|
—CO |
|
|
|
|
|
X [to/ r . 3 — / 4 (to) to (/r7) + |
/ r.3)]}6 ,e((ü)dü), |
(4.377) |
|||
где последние два интеграла дают |
ошибку в |
дисперсии |
а (t), |
|||
получаемую |
в рамках прецессионной |
теории. |
Вычисление |
этих |
интегралов может быть выполнено при заданном виде спектральных плотностей Sé ( ш) и S s ( ф), например, с помощью вычетов, однако вычисление этих интегралов численным способом не многим проще нахождения D [ a (t) ] путем непосредственного интегрирования спектральной плотности (362) и сравнения получаемого результата со значением дисперсии а (t), которая находится, если в оконча
тельном результате положить / |
= / г 8 =0. Поэтому приведенное |
выше разложение передаточных |
функций по степеням моментов |
инерции имеет значение не столько для получения окончательного числового результата, сколько для того, чтобы показать, что учет инерционных членов в первом приближении соответствует замене ГМ в рамках прецессионной теории динамической системой, структурная схема которой изображена на рис. 4.4.
4. Замечания о некоторых других ГУ, описываемых системой линейных уравнений. По такому же принципу исследуется и уравнение трехстепенного астатического гироскопа (336) при нали чии сухого или жидкостного трения.
Система уравнений (335) инерциальной вертикали при нали чии жидкостного трения имеет ту особенность, что она соответст вует неустойчивой динамической системе, т. е. системе, колеба ния которой, вызванные начальными возмущениями, не^затухаюх.
248 ГУ, ОПИСЫВАЕМЫЕ ЛИНЕЯНЫ М И УРАВНЕНИЯМ И [ГЛ. 4
Действительно, составляя характеристическое уравнение си
стемы (335), |
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S 2 - f - |
V2 |
п2 |
|
|
||
|
|
Я |
= о, |
|
(4.378) |
|||
|
|
|
|
|
||||
|
|
" 1 |
„2 |
s 2 + |
|
|
||
|
|
|
• |
|
|
|||
|
|
Ж s |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т. е. биквадратное уравнение, имеющее корни |
|
|
||||||
«1,2 = Ѵ |
'ЛГ |
{ Y —Н + |
\JH2+ щі |
|
|
|||
|
|
|
||||||
ѵ*2 (Я2 + п^пу) |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
± |
|
і У я + ѵ я а+ |
(4.379) |
|
|
'Jh |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^2 (Я2 + Пі«2) { / - я |
+ \ / я ^ Т ^ |
+ |
|
||||
|
|
|
|
+ |
|
[ Ѵ"Н -f- sjff2-f- щщ}* |
|
Среди этих корней два корня имеют положительные вещест венные части, и соответствующие этим корням независимые инте гралы системы, имеющие вид a.e’J*, будут расти с ростом времени. Поэтому данная система не имеет стационарного решения, для ее исследования спектральная теория стационарных случайных функций не может быть применена и следует исходить из явного решения неоднородной системы в форме (348). Рассмотрим этот вопрос подробнее для частного случая, когда /г1 = н 2 = н . Умножая в этом случае второе уравнение системы (335) на мнимую единицу, складывая с первым и вводя обозначения
8 ( 0 = « ( 0 + <Р(0 , ' , = л | = х
X [VW-h W+T2—і V- н + |
|
= |
(4.380) |
|
|
|
= |
V1 + |
|
|
|
^V2 > |
||
X (t) = |
{[Щ (t) + në (t)l + t [Hb (t) - |
(*)]} = |
|
|
|
= |
( 0 |
+ ^ 2 |
(0 > |
получим вместо системы уравнений (335) эквивалентное им одно уравнение второго порядка с комплексным коэффициентом и комп лексной правой частью
Ч * ) + ѵо8 (t) = X(t). |
(4.381) |