Файл: Свешников А.А. Вероятностные методы в прикладной теории гироскопов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 260
Скачиваний: 1
388 Н Е Л И Н Е Й Н Ы Е УРАВНЕНИЯ ПРИКЛАДНОЙ ГИРОСКОПИИ [ГЛ. 6
Учитывая вышеприведенные соотношения и формулу (109), уравнение (106) можно представить в виде
дЕ . . |
|
> дЕ . , |
|
. <?£■ - |
|
|
|
||
dz |
"Ь ( ! Ѵ і — |
Р Л ) ~äz----- Ь ( V i + |
vi z 2 — z3> ~ лГ + |
|
|
|
|||
|
|
|
+ (c22 2 + |
ftez4) |
+ (pTz5 — k2zx) |
+ |
|
|
|
|
|
+ (teiȀz2 + |
°і!Ѵ4 + |
Ф / 5) E + |
^0 = ^ + 1 + |
|
|
||
■ c 2 |
dE |
|
J |
E(zv z2, z3 + z, z4, z6,ze)-^- = |
0, |
(6 .1 1 0 ) |
|||
|
2 |
dz. |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где |
dz. |
обозначает |
частную производную |
от |
в |
которой |
|||
аргумент z6 заменен на z6 + |
1 соответственно. |
|
|
|
|||||
|
Дифференцируя |
это |
равенство по различным переменным z . |
и полагая потом все переменные z^.=0 , получим ряд рекуррентных соотношений, связывающих последовательные моменты случайной
величины и г (т)=а (т) (считаем, |
что все |
появляющиеся |
таким об |
|
разом моменты существуют). |
|
|
одному разу по |
|
Так, продифференцировав|последовательно по |
||||
z2 и z3 и положив потом %. = 0 , получим два уравнения, |
содержа |
|||
щие â (т) и В (т), решая которые, |
находим |
|
|
|
t |
|
___ |
|
|
а (t) = сх I е_|1‘ <і!_т)п;к(т) dz, |
ß(£) = |
0 . |
(6 .1 1 1 ) |
|
о |
|
|
|
|
Дифференцируя (110) по другим аргументам характеристической функции Zj и комбинируя получающиеся после обращения в нуль всех переменных Zj уравнения, можно получить ряд соотношений между моментами случайных величин U . (т) более высокого порядка.
При исследовании ГИ обычно представляет интерес не только ошибка ускорения, пропорционального â (г), но и ошибка опреде
ления самой скорости, пропорциональная отклонению угла а (t) t
от значения — ^ wK(^) dtv которое должен показывать интегратор
о
в том случае, когда ошибки отсутствуют. Определение ординат функции а (t) можно выполнить аналогичным образом, используя уравнения (1 0 0 ), однако расчеты при этом усложняются.
Исследование ГИ, приведенное выше в качестве иллюстрации применения теории марковских процессов к анализу нелинейных гироскопических устройств, может быть проведено и каким-либо другим приближенным методом, например, методом последователь ных приближений.
390 Н ЕЛ И Н Е Й Н Ы Е УРАВНЕНИЯ ПРИКЛАДНОЙ ГИРОСКОПИИ [ГЛ. 6
Учитывая, что значение t предполагается большим, в послед нем выражении сохраним только слагаемое, пропорциональное t, а верхний предел интегрирования положим равным бесконечности. После этого получим
СО |
|
|
D[a(t)]*»f S cos ^ [ Я ,,( т ) + |
£ ,,(*)]* . |
(6.115) |
о |
|
|
Для определения корреляционных функций |
|
|
Zx (t) = т)2 sign 6 (t) и Z2(t) = |
тд sign 9 (f) |
|
в соответствии с (4. 38) имеем
АД (т) = |
2 |
\ |
— т]| arc sin kb(т), |
(6.116) |
|
|
|
|
АД (Д = |
a r o s i l 1 h i '1)’ |
, |
где нормированные корреляционные функции кь (") и к? (т) в соот ветствии с (1 1 2 ) определяются равенствами
кь (т) = е~^е1т 1(c o s Хѳт ------ |
s j n Х8 1т |^ , |
(6.117)
/сф(т) = е '^ І т| (1 — [а |т|).
Дальнейшие вычисления приходится вести численно. Подстав ляя (116) в (115), учитывая (4.36) и производя численное инте грирование, получим
D[a(ü)] = 5 • IO“ 10 t рад2!сек. |
(6.118) |
Например, при t= l0 мин D [а (t) ]= 3 -ІО- 7 рад2.
Для сравнения рассмотрим решение этой задачи методом ста тистической линеаризации. Согласно этому методу [25] нелиней
ные выражения sign Ѳи sign сЬнужно заменить |
линейными функ |
циями |
(6.119) |
sign Q= kfl, sign cp = /Cjtp, |
где коэффициенты k2 и А;'подобраны так, чтобы дисперсии обеих ча стей равенства (119) были одинаковы, т. е. в нашем случае, учиты вая (117), имеем
(6.120)
_!/" |
і _ |
1 |
• |
У |
АГФ(0) |
|
Подставляя (119) в (4), для определения a(t) и ß (t) получим си стему линейных уравнений с постоянными коэффициентами, в пра