Файл: Пиотровский Л.М. Электрические машины учебник.pdf

Таким образом, частота э. д. с., наводимой полем в обмотке ротора, равна частоте сети, умноженной на скольжение. Такой же будет и частота тока в обмотке ротора.

При работе асинхронной машины двигателем частота /2 обычно

или э. д. с., наводимая во вращающемся роторе, равна э. д. с., наводимой в неподвижном роторе, умноженной на скольжение.

Индуктивное сопротивление x2s обмотки ротора

рассеянию.

Таким образом, индуктивное сопротивление вращающегося ротора равняется индуктивному сопротивлению неподвижного ротора, умно­ женному на скольжение.

Для простоты можно считать, что активное сопротивление обмотки

хотя в ряде конструкции оно зависит от скорости пересечения маг­ нитным потоком проводников обмотки ротора, т. е. от скольжения

(см. гл. 28).

В. Токи и намагничивающая сила обмотки ротора. По закону Ома

Е„

(24-6)

2s

При протекании по обмотке ротора ток / 2 образует намагничиваю­ щую силу F2 и соответственно магнитное поле, вращающееся относи­ тельно ротора со скоростью п2 = n^s [формула (24-1)].

Кроме того, сам ротор вращается со скоростью п, причем из формулы (22-Іа)

Поэтому скорость вращения намагничивающей силы ротора относительно статора, т. е. в пространстве, равна сумме скоростей вращения

n2-f- п = Пі (1 —s) — пъ (24-8)

т. е. намагничивающая сила ротора вращается в статоре с такой же скоростью и в ту же сторону, что и намагничивающая сила

306

статора и, стало быть, они неподвижны относительно друг друга. С этой точки зрения нет разницы между неподвижным и вращаю­

24-2. Схемы замещения асинхронной машины

Пользуясь формулами (24-3), (24-4) и (24-6), можно привести режим асинхронной машины, работающей при скольжении s, к экви­ валентному режиму ее работы при неподвижном роторе. Для этой

Последняя формула по сравнению с формулой (24-6) имеет не только другой вид, но и другой физический смысл.

В самом деле, E2s есть действительная, т. е. физически сущест­ вующая, э. д. с., имеющая частоту скольжения /2. Точно так же сопротивления г2 и х2а являются действительными сопротивлениями

307

обмотки ротора, определяющими совместно с э. д. с. E2s действи­

параллельно включены в сеть с напряжением Uv Что же касается Т-образной схемы, то она состоит из трех цепей, взаимно связанных между собой, и, следовательно, по сравнению с Г-образной схемой является более сложной. Но при этом следует учесть, что при выне­ сении намагничивающей цепи на внешние зажимы допускается по­ грешность, которую компенсируют тем, что несколько изменяют параметры рабочей цени rv хѵ r'z и х:>. Но обычно эти изменения неве-

308

лики (исключение составляют двигатели малой мощности), и для приближенных расчетов можно обойтись без поправок, пользуясь упрощенной Г-образной схемой замещения асинхронной машины

(рис. 24-5).

Г ла ва д в а д ц а т ь пятая ВРАЩАЮЩИЙ МОМЕНТ АСИНХРОННОГО ДВИГАТЕЛЯ

25-1. Энергетическая диаграмма

Рабочий процесс асинхронной машины рассматривается на при­ мере трехфазного двигателя. Этот процесс проще всего показать с помощью энергетической диаграммы (рис. 25-1).

Подводимая к статору электрическая мощность

Мощность, переданная на ротор, частью за­ трачивается в нем на потери в обмотке РЭ2. Ос­ тальная часть мощности преобразуется в механи­ ческую мощность двигателя Рм и называется пол­ ной механической мощностью его. Таким образом,

РМх и добавочные РД. Механические потери состоят из потерь от трения в подшипниках, контактных колец о щетки и вентиляцион­ ных, а добавочные — из так называемых пульсационных и поверх­ ностных потерь, возникающих в зубцах статора и ротора при вра­ щении последнего, вследствие пульсации проходящего в зубец потока, а также потерь, вызываемых высшими гармоническими на­ магничивающих . сил при нагрузке. Следовательно,

309