Файл: Нестеров Ю.Ф. Теория и расчет судовой тепловой изоляции.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 163
Скачиваний: 6
Подобие граничных условий осуществляют путем поддержания постоянных потенциалов v„ и vB вдоль границ модели АС и BD (рис. 15, б), соответствующих наружной и внутренней поверхностям конструкции, для чего эти границы должны соприкасаться во всех точках с шинами, на которых v = const. Свободные края модели АВ и CD, соответствующие боковым граничным линиям тока в конструк ции, должны быть электрически изолированы, вследствие чего на
свободных краях будет соблюдаться необходимое |
условие |
г-= 0. |
|||||
Таким образом, граничные условия для тонкой плоской электри |
|||||||
ческой модели записываются в следующем виде: |
|
|
|
||||
на |
наружной границе AC |
v = vH= |
const; |
|
|||
на |
внутренней |
границе |
BD |
v = vH |
= |
const; |
^ |
|
|
|
|
dv |
|
|
|
на |
свободных |
боковых |
краях модели АВ и CD |
— = |
0. |
|
|
|
|
|
|
охэ |
|
|
|
Математическое описание явлений формально одинаковыми диф ференциальными уравнениями и условиями однозначности является необходимой предпосылкой теории подобия.
Если аналогия достигнута, то числовые значения всех тепловых величин (температуры, теплового потока и др.) находятся в постоян ных отношениях с аналогичными электрическими величинами (по тенциалом, силой тока и пр.).
Введение масштабных преобразований. Аналогию явлений про анализируем методом теории подобия. В первой теореме теории подо бия утверждается, что нет необходимости изучать непосредственную -связь между отдельными размерными величинами, существенными для процесса. Значительно проще найти связь между безразмерными инвариантами подобия (симплексами и комплексами), составленными из этих размерных величин. Уравнения, выражающие связь между физическими величинами, представленные в безразмерном виде, ока зываются одинаковыми для всех подобных явлений. Поэтому для установления количественной связи между аналогичными физиче скими величинами приведем математические описания к безразмерной форме.
Для того чтобы привести к безразмерному виду геометрические условия однозначности, необходимо ввести вместо абсолютных отно сительные размеры конструкции и модели. В качестве определяющего размера тепловой конструкции возьмем высоту набора hT (рис. 15, а). Тогда относительные координаты температурного поля окажутся равными:
Х ^ Ь |
У* = Ъ - |
( 4 5 ) |
В качестве масштаба для линейных размеров электрической модели выберем сходственный размер h3 (рис. 15, б):
Хэ = ^ ; Ул = £ - . |
(46) |
Большими буквами будем обозначать значения всех величин, вы раженных в относительном масштабе.
Если геометрическое подобие достигнуто, то относительные раз меры и координаты сходственных точек конструкции и модели будут численно равными:
ХТ = ХЭ = Х = idem; Г т = Y3 = Y = idem. |
(47) |
При выборе размеров модели нет никаких ограничений. Приведем к безразмерному виду физические условия однознач
ности для температурного и электрического полей. Физическим пара метром, характеризующим свойства теплопроводной среды, является коэффициент к. В качестве масштаба для различных значений к возь
мем коэффициент теплопроводности |
изоляционного |
материала |
ки. |
|
Тогда получим следующие |
значения |
относительных |
коэффициентов |
|
теплопроводности: для изоляционного материала — Л и — kjkn |
— 1; |
|||
для дерева — Л д = кд/ки; |
для стали — Л с = кс/ки. |
|
|
Если бы все области плоской модели имели одинаковую толщину б, то физические свойства материала определялись бы только его электропроводностью 1/р. Модель из бумаги с областями различной электропроводности получают склеиванием внакладку специальным электропроводным клеем разных (по сопротивлению) сортов бумаги с неодинаковыми толщинами б или нескольких слоев одной и той же бумаги. При этом различные области плоской модели обладают раз
ной толщиной б в направлении, параллельном оси z3, тогда как |
все |
|||
детали изоляционной конструкции имеют одинаковую длину |
В |
|||
вдоль оси zT. В этом |
заключается |
существенное отличие |
модели |
от |
конструкции. По этой |
причине в |
качестве физического |
параметра, |
характеризующего свойства электропроводной бумаги, необходимо
брать |
не величину 1/р, |
а отношение б/р, которое назовем электриче |
|||
ской |
проводимостью бумаги g6 = б/р \1ом. Тогда электрическое со |
||||
противление бумаги R6 |
= |
р/б ом. При подборе бумаги удобнее поль |
|||
зоваться этой величиной, |
а не проводимостью |
g6. |
|||
В качестве масштаба для величины g6 |
возьмем электрическую про |
||||
водимость бумаги gfi. иг имитирующей |
область |
изоляционного мате |
|||
риала с коэффициентом |
ка. |
Тогда получим следующие значения отно |
сительных электрических проводимостей листов бумаги, воспроизво дящих различные области изоляционной конструкции: для изо
ляционного |
материала — G6. и |
= |
g6.Jg6, |
и = Re.JRe.* |
= |
^ |
Д л я |
дерева — Сб .д = £ б . д/#б .и = R6, JR6. |
д ; |
для |
стали — G6c= |
g6 |
Jg6.u |
= |
|
= #б. J Кб. с- |
|
|
|
|
|
|
|
Для того чтобы форма и расположение изолиний и линий тока в температурном и электрическом полях оказались подобными, необ ходимо подобрать листы бумаги таким образом, чтобы относительные
физические параметры-аналоги обоих полей |
получились равными: |
Л и = G6. и = idem; Л д == <Зб - д = idem; Л с |
= G6 .c = idem. (48) |
Таким образом, физическое подобие достигается подбором прово димостей или количества листов бумаги, имитирующих те или иные детали конструкции, по соотношениям (48).
Приведем к безразмерному виду граничные условия однознач ности для конструкции и модели.
Все температуры поля будем отсчитывать от наименьшей темпера туры на внутренней поверхности tB как от нуля. В качестве масштаба для избыточной температуры t — tB возьмем разность между наи большей и наименьшей температурами tH — tB наружной и внутрен ней поверхностей конструкции. Тогда для относительных разностей температур (представленных в долях общей разности температур)
получим |
выражение |
|
|
|
Т = |
. |
(49) |
|
|
' н < в |
|
Такая |
структура инварианта |
подобия |
(49) объясняется тем, что |
для явлений теплопроводности существенны только разности темпе ратур, а истинные температуры выпадают из рассмотрения, так как процессы распространения тепла происходят всецело под воздейст вием разностей температур.
Для электрических потенциалов примем за начало отсчета соот ветствующий аналог Ув , а в качестве масштаба для избыточных потен циалов v — vB выберем разность vH — vB. Тогда для относительных разностей электрических потенциалов (измеренных в долях от общей
разности потенциалов) получим |
выражение |
|
у = |
v ~ v * . |
(50) |
После приведения к безразмерному виду граничные условия одно значности (40) и (44) принимают следующий вид:
для тепловой конструкции
на поверхности |
АТСТ |
при t — tH |
= const |
Т = TU= \; |
|
на |
поверхности |
BTDT |
при t = tB |
= const |
Т = Тв = 0; |
|
|
|
|
|
дТ |
на |
поверхностях |
АТВТ |
и CTD.t |
|
= 0; |
для электрической модели
на |
границе |
АС |
при |
v = vH = const |
на |
границе |
BD |
при v = vB = const |
|
на |
свободных краях |
АВ и CD |
V = VW~ 1; V —- VB = 0;
-4^- = 0.
дХ
(51)
(52)
Следовательно, граничные условия оказались тождественно равными:
Тп |
= VH = |
idem; Тв |
= VB = idem; - J ^ - = - j ^ - = і dem. |
|
Из-за |
отсутствия ограничений масштабы для разностей |
t — tB |
||
и v — vB |
можно |
выбирать |
произвольно, необходимо только, |
чтобы |
величины |
ta — tB |
и УН — vB |
были аналогами, т. е. представляли со |
бой значения соответствующих разностей в сходственных точках. Такая автомодельность сравниваемых явлений позволяет произ вольно выбирать значения потенциалов в электрической модели, при
этом решение задачи теплопроводности будет пригодно для любых температурных напоров.
Введем масштабные преобразования (49) и (45) в дифференциаль ное уравнение (37):
Так как масштаб |
t„ — tB |
отличен от нуля, |
|
а размер |
hT |
конечен, то |
||||||
уравнение |
Лапласа (37) принимает |
безразмерный вид |
|
|||||||||
|
|
|
|
д 2 Т |
• |
д 2 Т |
0. |
|
|
|
|
(53) |
|
|
|
|
дХ2т |
' |
дҐ'т |
|
|
|
|
|
|
После |
подстановки |
масштабных |
преобразований |
(50) и (46) диф |
||||||||
ференциальное уравнение |
электропроводности |
(43) |
в |
безразмерной |
||||||||
форме принимает вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
дЪ |
, |
дЧ |
_ |
v« — vB |
( &V |
, |
d*V \ _ Q |
|
|||
|
<э*2 |
^ |
^ |
|
A* |
^ ах2э |
1 |
ак2 |
э |
|
|
|
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
дХ2э |
|
д¥2э |
|
|
|
|
|
Введение масштабных преобразований в дифференциальные урав нения и условия однозначности не дает никаких уравнений связи
между |
масштабами. Поэтому |
все сходственные |
масштабы могут быть |
|||||
выбраны произвольно. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Если условиться рассматривать безразмерные переменные Т и V |
||||||||
только |
в сходственных точках, то при помощи |
равенства (47) урав |
||||||
нения |
(53) и (54) можно переписать |
в следующем виде: |
||||||
|
# |
Г |
+ |
^ |
= |
0 |
(55) |
|
|
<ЭХ2 |
1 |
дУ |
|
|
|
||
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^ - |
|
+ |
- |
^ |
= |
0. |
(56) |
После |
приведения к безразмерному |
виду дифференциальные урав |
нения (55) и (56) получаются тождественно равными и отличаются
только обозначениями |
безразмерных |
аналогов: |
|
д*Т . |
д*Т |
d2V |
, d2V |
+ |
-жтг = |
|
+ -svr = idem. |
Для того чтобы решения этих уравнений были тождественными, необходимо и достаточно, чтобы безразмерные условия однозначности были численно равными.
Если модель удовлетворяет всем условиям подобия, то относи тельные условия однозначности получаются одинаковыми. При этом решения уравнений (55) и (56) тождественно совпадают как по форме
функциональных зависимостей, так и по численным значениям пере менных:
Т = V |
=--f (X, Y) = idem. |
(57) |
Измерив распределение |
относительных разностей |
потенциалов V |
в модели и представив результаты измерений в виде графической совокупности изопотенциальных линий, можно рассматривать най
денное поле V как поле относительных разностей температур Т, |
а изо- |
|||||||||
потенциальные линии |
как |
изотермы. |
В любых сходственных |
точ |
||||||
ках конструкции и модели, имеющих |
относительные |
координаты |
X |
|||||||
и Y, безразмерные разности температур и потенциалов численно |
||||||||||
одинаковы: |
|
|
|
|
у |
|
|
|
|
|
гр |
t |
t& |
V |
Ув |
|
|
|
|
|
|
|
~~ tu — tB ~ Ун — Va |
~~ |
|
|
|
|
|
|||
С помощью этих равенств можно вычислять иоле |
температур |
t, |
||||||||
зная поле V (а также |
температуры |
tH |
и |
tB): t = |
tB |
+ |
V (tH — |
tB). |
||
Температурное поле, определяемое |
уравнением |
(57), |
является |
ре |
шением внутренней задачи Дирихле для уравнения Лапласа. Обычно температурное поле представляют в графической форме.
Таким образом, формальная аналогия между дифференциальными уравнениями, описывающими процессы различной физической при роды, приводит к формально одинаковым их решениям. Метод ЭТА позволяет изучать процесс теплопроводности, происходящий в кон струкции, на плоской модели, в которой протекает электрический ток, и заменять измерение тепловых величин электрическими.
Вычисление теплового потока. Рассмотрим электрический спо соб вычисления теплового потока, основанный на аналогии между
основными |
законами теплопроводности (36) и |
электропровод |
|||||
ности (42). |
|
|
|
|
|
|
|
Введем масштабные преобразования (49) и (45) в выражение за |
|||||||
кона Фурье |
(41) |
под знак |
интеграла: |
|
|||
Q = — X B \ |
{ І н h T |
. d |
L r |
= |
№(*„-tB) |
j ^ - d L T . |
|
Безразмерный |
интеграл со знаком минус |
|
|||||
|
|
|
|
|
Ч |
|
|
назовем критерием формы температурного поля. |
|
||||||
Следовательно, количество тепла, |
проходящее |
через изоляцион |
|||||
ную конструкцию в единицу |
времени, |
|
|||||
|
|
Q=KB |
(tH ~ |
ts) |
Ф т ккаліч. |
(58) |
Для определения общей силы тока, протекающего в модели, не
обходимо проинтегрировать |
уравнение |
закона |
Ома (42): |
||
I = |
і |
-=— aFb — |
—5— dL. |
||
р |
дп3 |
* |
р .1 |
дпэ |
|
|
|
|
|
|
э |
F3 |
/э |