Файл: Нестеров Ю.Ф. Теория и расчет судовой тепловой изоляции.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 172
Скачиваний: 6
Линейный тепловой поток, проходящий в помещение со стороны сплошной изоляции на участке от конца рибанда до середины стенки,
<3л2 : - ^ { C 3 |
s h p 2 ( L - # ) + |
C 4 [ c h M L - £ ) - 1]} = |
|
|
Р2 |
|
|
|
|
P2 |
" Л с і і р ^ |
; s h p ^ t h p ^ L - |
•Я) |
(290) |
|
Отсюда по выражению (276) суммарный линейный тепловой поток, поступающий в помещение, расположенное со стороны рибанда, получается равным
|
Qn = |
|
|
|
k\ |
|
|
|
х |
|
|
|
Qлl + |
<2л2 = |
-5- (Он |
B i ) |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
Pi |
|
|
|
|
|
|
A sh рх /? |
(1 — Б) (ch М |
- |
1) |
Л 2 |
(1 |
- f 5 ch |
р\#) |
th р 2 |
(L-R) |
||
X |
A ch р х Я |
+ |
sh |
th p2 |
(L — |
#) |
|
|
|
||
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(291) |
По соотношению (277) суммарный линейный поток, |
проникающий |
||||||||||
в помещение, расположенное со стороны сплошной изоляции, |
|||||||||||
|
<?л = |
(Злі + |
(?л2 = |
(в„ - |
в,) |
х |
|
|
|||
A sh Pi R |
(1 — В) |
(chPjtf — 1) - І - + М 2 ( 1 |
-!-Bch |
Р ^ ) |
th М * - - Я ) |
||||||
X |
Л ch faR |
-j- sh Pi/? th P2 |
(L — |
R) |
|
|
|
||||
|
|
|
(292) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сложив выражения (291) и (292), можно убедиться в том, что общий линейный поток Qn, определяемый уравнениями (275) и (278), дей ствительно равен сумме частных потоков QM и <2Л [так как k\ + k\ =
= (02 + |
h) |
АЧ. |
|
|
|
|
С увеличением х |
количество тепла, передаваемое в |
помещение, |
||||
вначале |
сильно возрастает, но затем приращения теплового |
потока |
||||
делаются |
все меньше и меньше и, наконец, количество передаваемого |
|||||
тепла приближается к асимптотическому значению. |
|
|
||||
Теплопередача через промежуточную стенку будет |
тем |
больше, |
||||
чем выше начальная |
разность температур |
(8Н —• Oj), |
чем |
больше |
||
коэффициенты |
k, а, |
Хс и толщина стальной |
стенки бс . |
|
|
Полученные общие формулы (275), (287)—(292) справедливы при конечных значениях а, т. е. когда a j= 0 0 . Остальные зависимости справедливы всегда.
Для строгого определения коэффициента теплоотдачи а со сто роны неизолированной поверхности стальной стенки необходимо знать ее среднюю температуру. Эту температуру можно найти так же, как и для стенок, освещаемых солнцем (см. § 53), пользуясь теоремой о среднем значении.
Таким образом
Q = kn-AQ-P ккаліч.
Из выражений (296)—(298) общий и частные линейные коэффи циенты теплопередачи оказываются равными:
Л |
л - T |
+ thрх яthр2 (L-/?) |
|
«ямі*-4- |
|||
|
A sh |
рх Я + |
^ch Pi/? — 1 + |
Л 3 |
j th p2 |
(L — Я) |
|
kjl |
|
Л ch Pi/? + |
sh Pi/? th p2 |
(L — #) |
|
||
|
|
|
|||||
|
A sh Pitf + |
ch Pi/? |
— 1 - ] — I - |
Л 2 |
th P2 |
(L — R) |
|
kn |
— Pi |
A ch Pxtf + |
sh Pi/? th p2 (L — #) |
|
- I
« г
Рис. 100. Стенка, изолированная |
Рис. 101. Стенка, с одной |
стороны |
|||||
рибандом с |
двух сторон |
покрытая рибандом, а с другой — |
|||||
|
|
|
|
неизолированная |
|
|
|
Формулы (293)—(298) справедливы и для стенки, |
изолированной |
||||||
рибандом |
с двух |
сторон |
(рис. 100), |
если положить |
в них |
k2 |
= а2, |
*i = &ї + |
k\\ х 2 |
== а'2 + |
« 2 - |
|
|
|
|
Эти формулы |
можно также употреблять и в тех случаях, |
когда |
стенка с одной стороны покрыта рибандом, а с другой стороны остав
лена |
неизолированной |
(рис. |
101), при этом k\ = a2 = a ; |
k2 = |
|
= a2 ; |
хг = a + k\, и 2 |
= |
a |
+ cc2- |
сторон |
Промежуточная стенка, |
изолированная полностью с двух |
и разделяющая смежные помещения с различными температурами (рис. 102). Подставляя величины
Р = L \ k\ = а2 = k ; k\ = k2 = k ; x i = x 2 x = k
Pi = |
P» = P = |
; |
|
|
1; e'=f6"; |
в 1 = : в 2 = : в |
fe'9' + |
fe"9" |
£ = 0 |
+ |
fc" |
в общие зависимости (266)—(269), |
(259), |
(261), |
(271), (272), |
(275), |
|||||||||||||||
(287), |
(289), |
(276), |
(291), |
(288), |
(290), |
(277), |
(292), |
получаем |
|
|
|||||||||
|
|
|
t = |
t1 |
= |
t2 = |
Q + (Qu-Q) |
c h |
^ |
х) ; |
|
(299) |
|||||||
Qa |
= 6c ^P(e„ — 0 ) t h p L |
= k' - І - |
k" |
( 9 H - e ) t h B L ; |
|
(300) |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
(2л2 = |
0; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
<2л==<Злі = |
-у(Є„ |
— 9 ) t h p L ; |
|
|
|
(301) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
<?л2 |
= |
0; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сл=(2лі |
= |
y |
(6„ |
— 6 ) t h p i . |
|
|
|
(302) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e'(e) |
|
|
|
\ |
|
|
: "1 |
1 |
•, |
/iz: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
;y>.,: |
|
|
|
і |
|
|
|
|
|
|
/ ' |
Є " ( 9 ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
e"(s) |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 102. |
Промежуточная |
стенка, |
изолиро- |
|
|
Рис. |
103. Промежуточная |
стенка, |
|||||||||||
ванная |
с двух |
сторон |
на всем протяжении |
ее |
|
|
изолированная полностью |
с од |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ной стороны |
|
и оголенная |
с |
дру |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
гой |
|
|
В рассматриваемом случае понятие о |
линейном |
коэффициенте |
|||||||||||||||||
теплопередачи кя теряет смысл, так как |
при 6' |
Ф 6" нельзя отнести |
|||||||||||||||||
поток к перепаду температур (0Н |
— 0). |
|
|
|
|
|
|
|
2,5, |
||||||||||
Если безразмерный аргумент гиперболического тангенса 8L ^ |
|||||||||||||||||||
то th |
BL «=! 1 и расчетные формулы |
(300)—(302) |
значительно |
упро |
|||||||||||||||
щаются: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k' |
+ к |
|
|
|
<2л = |
^ - ( Є н - Є ) ; |
0л = |
|
- ^ ( Є „ - в ) . |
|
|||||||
|
|
|
] Р - ( Є Н - Є ) ; |
|
|
Формулы (300)—(302) можно употреблять и в тех случаях, когда одна какая-либо сторона промежуточной стенки оставляется неизо лированной или покрывается сплошным деревянным настилом. Если стенка изолируется только с одной стороны (рис. 103), то в этих формулах следует полагать к'= а'; у. = а'-\- k". Для стенки, покрытой сплошным настилом из дерева, k' — кд/8д.
Промежуточная стенка, изолированная полностью с двух сторон, при одинаковых температурах в смежных помещениях (см. рис. 102). Аналогичным образом можно убедиться, что формулы, приводимые