Файл: Амитей Н. Теория и анализ фазированных антенных решеток.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 277
Скачиваний: 2
f r , град
Рис. 7.14. Зависимость | R T | от i|’r в области возникновения дополнительных главных лепестков.
О |
36 |
72 |
108 |
М4 |
180 |
216 |
252 |
288 |
324 |
360 |
|
|
|
|
|
<рг , град |
|
|
|
|
|
Рис. 7.15. Зависимость 7?lw от i|v при возбуждении с горизон
тальной |
поляризацией |
(а = 0,48, 6 = 1 , & — 1, \ = 1,4 и |
а |
= 60°) для Е - |
п 77-плоскостей сканирования. |
30 0 |
Глава 7 |
к его большой оси; угол наклона большой осп т берется по отно шению к осп ф. Как можно было ожидать из условий симметрии и как видно пз графиков, поле элемента в дальней зоне имеет кру говую поляризацию относительно нормали к плоскости решетки н A. R. = 1,0. При двух значениях фг (до возникновения допол нительного главного лепестка) полярпзация становится линейной
пA. R. обращается в нуль. Липейпую поляризацию в точке ф =
=203,5° (т = 90°) можно связать с вынужденным резонансом поверхностной волны в Я-плоскости (рпс. 7.12 и 7.13), где Тф обра
щается в нуль. |
Равенство |
пулю коэффициента равномерности |
в точке фг = 207° |
(т = 105°) |
является следствием того, что раз |
ность фаз коэффициентов Т 0 п T v равна 0 (или 180°), т. е. ф- н 0- компоненты поля в дальней зоне синфазиы.
Отдельный нуль коэффициента равномерности наблюдался при наклоне плоскости сканирования данной решетки под углом 30° в точке возникновения дополнительного главного лепестка. Этот нуль можно отнести на счет резонанса поверхностных волн в Е- плоскостп (рис. 7.7 п7.8). Прп сканировании в радиальных плоско стях под углами 0—30° результаты, соответствующие одной плоско сти сканирования, постепенно переходят в результаты, соответ ствующие другой плоскости. Вблизи точкп возникновения дополнительного главного лепестка коэффициент равномерности существенно уменьшается (до — 0,1), но не достигает нуля.
Резкие пзменения коэффициента равномерности вблизи точки возникновения дополнительного главного лепестка наблюдались также н для плоских решеток других типов. При круговой симмет рии возбуждающего поля (круговая полярпзация) н шестикратной симметрии самой решетки сектор сканирования, равный 30°, позволяет полностью определить характеристики отражения и из лучения решетки. Такое поведение характеристик решетки каче ственно наблюдалось в диапазоне частот 1,3 ^ Mb 4^ 1,5 (Ъ = d).
В решетке из прямоугольных волноводов (гл. 5) резонансы поверхностных волн наблюдались в Я-плоскости. Для идентичной решетки из круглых волноводов, возбуждаемых так, как показано на рис. 7.18, вынужденный резонанс наблюдается до возникнове ния дополнительного главного лепестка при сканировании в Е- плоскостп. Как можно видеть, возникновение этих резонансов зависит от формы элементов и геометрии решетки.
На рис. 7.19 показаны обособленные резонансы поверхностной волны в плоскости двухкоордииатного сканирования для решетки с треугольной сеткой расположения элементов (рис. 7.13). Мы по кажем также, что обособленность этих вынужденных резонансов сохраняется даже тогда, когда ТЕи-волна, ортогональная по от ношению к возбуждающей ТЕп-волне, шунтируется короткозамыкателем. [При шунтировании ортогональной волны элементы решетки можно рассматривать как двухполюсники.]
1 — в о з б у ж д е н и е п о в е р х н о с т н о й в о л н ы п р и s in 0 = 0 ,8 2 (в Е - п л о с к о с т н ); |
||
2 |
— т о ч к а с и м м е т р и и д л я .Е -п л о с к о ст и ; 3 — |
т о ч к а си м м е т р и и д л я Я - п л о - |
|
с к о с т |
и . |
302 |
Глава 7 |
Для записи интегрального уравнения в этом случае надо заме нить действующие модальные проводимости для шунтируемого типа волны в выражениях (5) н (6). Если, например, волна Ф2
1 — п о л о ж е н и е м а к с и м у м о в ; 2 — п л о с к о с т ь | Tty 1 = 1; |
3 — п о в е р х н о с т |
н а я в о л н а п р и 6 = 90°, s in 0 = 0 ,8 |
2 . |
(имеющая постоянную распространения у2) встречает короткозамыкатель на расстоянии I от раскрыва, то можно принять
А 2 = 0, |
(17) |
заменить г/2 в выражении (6) на
У \ = — )У2Ctgy2^ |
(13) |
и решить соответствующие уравнения описанным ранее способом. На рис. 7.20 приведены результаты расчетов для решетки из одпомодовых круглых волноводов. Видна обособленность вынужден
ного резонанса в плоскости ТХТУ.
Между решеткой из одиомодовых круглых волноводов н решет кой пз одиомодовых прямоугольных волноводов (т. е. прямоуголь ных волноводов, в которых может распространяться только основная ТЕ10-волна) существует некоторое функциональное сход-