ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 288
Скачиваний: 1
значный смысл. Его значение зависит от физических и геометрических параметров.
Сравнивая теоретические расчеты поля при М=\ с результатами измерений на модели, можно определить
коэффициент |
Мд |
(рис. |
5-3) |
как |
это |
было |
сделано |
||||||
в [Л. 5-15, 5-16]. Коэффи |
1,0г- Mq |
|
|
|
|||||||||
циент Мд |
удобен |
для быст |
|
|
|
||||||||
рого, |
но |
|
приближенного |
|
|
|
|
|
|||||
определения |
поля |
на |
по |
|
|
|
|
|
|||||
верхности |
исследуемого |
ме |
|
|
|
|
|
||||||
таллического |
тела. |
Более |
|
|
|
|
|
||||||
точные |
значения |
|
получают |
|
|
|
|
|
|||||
ся при этом для |
нормальной |
|
|
|
|
|
|||||||
составляющей поля для |
ста |
|
|
|
|
|
|||||||
ли или |
тангенциальной |
со |
|
|
|
|
|
||||||
ставляющей |
для |
|
меди |
или |
|
|
|
|
|
||||
алюминия. |
|
|
|
|
|
|
Рис. 5-3. Изменение коэффи |
||||||
Так |
как |
поле |
|
«а |
поверх |
циента |
зеркального |
изображе |
|||||
ности рассчитывают |
как |
ре |
ния (Л |
обмоток трансформа |
|||||||||
тора |
(2) в массивной стальной |
||||||||||||
зультат |
наложения |
полей |
|||||||||||
стене |
бака |
в зависимости от |
|||||||||||
действительного |
тока |
i и его |
места определения поля в пло |
||||||||||
изображения |
fa |
—Mi |
(рис. |
ской |
системе [Л. 5-16]. |
||||||||
5-2,6), |
то |
иногда |
полезно |
|
|
|
|
|
'пользоваться общим коэффициентом зеркального изо бражения
т ) = ( 1 + М д ) / 2 . |
(5-26) |
Коэффициент г] имеет меньшие пределы |
изменения |
значений, и поэтому ошибка при его выборе меньше ска зывается на расчете [Л. 5-15].
Сопоставим теперь между собой все фиктивные экви
валентные коэффициенты для переменных токов: |
|
||||||||||||
а) |
сверхпроводник: |
Т| = 0; Mq = — l; |
[iqr— |
(1 +Mq)/(l |
— |
||||||||
- A f , ) = 0 ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
б) |
цветные |
металлы: |
0<г)<0,5; |
|
— 1 < М о |
< 0 ; |
|||||||
0 < ц , Р |
< 1 |
(медь |
при |
50 |
Гц; |
п = |
0,50-5-0,1;- |
Mq |
= —0,9-5-- |
||||
—0,8; |
^ |
= 0,05-^-0,1); |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
в) |
немагнитное тело |
без |
вихревых |
токов: |
rj=0,5; |
||||||||
M g = 0; |
ц , г = 1 ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
г) |
массивный |
ферромагнетик: |
0,5<г)<1; |
0 < М д " < 1 ; |
|||||||||
1 < I V < ° ° |
(при |
50 Гц; |
г, = 0,6 |
до |
0,75; |
М = 0,2-5-0,5; |
|||||||
fXgr—1,5-нЗ); |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
д) |
ферромагнетик |
без вихревых токов: |
т) по (5-26), |
||||||||||
М 9 по |
(5-2а), \x.qr=\ir,Fe; |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
е) |
идеальный |
ферромагнетик: r) = |
l ; |
Mg == + 1; \iqr |
— oo. |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
269 |
3. Магнитное изображение тока в стальном цилиндре
Так же как и в п. 2, магнитное поле уединенного про водника вне или внутри цилиндра можно определить с помощью граничных условий (2-101) и (2-103). В ре зультате преобразований, приведенных в книге Б. Хэга [Л. 5-2] или М. Штафля [Л. 2-14], можно установить, что
Рис. 5-4. Магнитное поле изолированного проводника с постоянным током г, расположенным внутри стального цииндра.
а — и з о б р а ж е н и е изолированного
линдра; б — результирующее |
поле. |
оси, образуют поле в стали, |
ниже |
действительного |
тока в |
поверхности |
ци |
Токи, значения |
которых |
записаны |
выше |
о с и — п о л е в воздухе . |
|
|
если постоянный ток i расположен внутри массивного ферромагнитного цилиндра в точке А (рис. 5-4,а), то:
а) поле в стали действительной системы можно за менить полем токов i в точке А и (^ — i~^r\-^ в точке В,
расположенных в однородной стальной среде с относи тельной проницаемостью \хг; точки А и В являются при этом инверсионными точками, удовлетворяющими для любой точки Р на окружности уравнению OA • ОВ = ОР2;
б) поле в воздухе действительной системы можно за
менить полем токов ( |
, i\ в точке А |
и ( - |
Л |
\Р-г + 1 |
J |
\ |
М-г+1 J |
в точке 0, расположенных в однородной |
воздушной сре |
||
де. |
|
|
|
На рис. 5-4,6 показаны линии магнитного поля тока i при j i r = 9 и OA : ОС: 0 5 = 8 : 10 : 12,5. Как видно, почти все поле сосредоточено внутри стального цилиндра. При
270
д.—*-оо магнитная индукция в воздухе получается очень
слабой |
по сравнению |
с индукцией |
в стали. |
i проходит |
В |
противоположном случае, |
когда ток |
||
внутри |
вырезанной в |
стали цилиндрической |
полости (на |
рис. 5-4, а внутренняя полость заполнена воздухом с от
носительной проницаемостью |
pr= |
1), |
поле в воздухе |
об |
|||||
разуется |
действительным |
током |
i в |
точке А (рис. 5-4,а) |
|||||
и |
его изображением ( |
|
. i) |
в |
точке В; в стали — то- |
||||
|
|
|
точке |
A |
|
|
|
точке 0. В та- |
|
кой системе почти все линии |
магнитного поля замыкают |
||||||||
ся |
через |
окружающую |
сталь, |
тогда |
так раньше они |
за |
|||
мыкались |
в основном внутри |
цилиндра. |
|
||||||
4. |
Многократные |
зеркальные |
изображения |
|
|||||
в |
пересекающихся |
стальных |
плоскостях |
|
|||||
Несмотря на то, что метод зеркальных изображений |
был |
||||||||
известен |
еще во |
второй |
половине |
прошлого века, |
он |
продолжает развиваться и теперь, в особенности метод многократных изображений и изображений переменного тока.
Если проводник с током расположен между |
двумя |
||||
пересекающимися поверхностями, |
разделяющими |
сталь |
|||
и воздух, и образующими угол п/п, |
где п — целое |
число, |
|||
то зеркальные |
изображения |
этого |
тока |
можно найти на |
|
окружности, |
проходящей |
через |
действительный |
ток. |
|
Центр этой окружности лежит в точке |
пересечения |
пло |
|||
скостей раздела. На рис. 5-5 показаны |
изображения то |
ка для углов, определенных числом п= 1, 2, 3, 4, 5 и 6. Стрелки на хордах указывают, в какой последователь ности образуются изображения. Заштрихованная об ласть — сталь, незаштрихованная — воздух.
Если проводник с током расположен в воздухе, он имеет одноименные (того же знака) изображения, а если в стали — то разноименные. Магнитное поле в об ласти, в которой расположен действительный ток, может быть определено как поле действительного тока и всех его изображений, находящихся в такой однородной сре де, в какой находится действительный ток. Способ рас чета поля прямолинейных токов, расположенных сим метрично на окружности, был дан Расселем i .
1 Russel. A Treatise on the Theory of Alternating Currents. Pt. 1, 1904, p. 304.
271
Рис. 5-5. Зеркальные изображения тока в двух пересекающихся под углом л/и граничных плоскостях воздуха и стали с практиче ски бесконечно большой проницаемостью (заштрихованное поле) [Л. 5-2].
5. Проводник расположен между двумя стальными поверхностями
На рис. 5-6,6 и в показаны очередные фазы зеркального изображения (отражения) действительного тока i, рас положенного между двумя плоскими стальными поверх-
272
ностями с конечной проницаемостью (рис. 5-6,а). Пер вый раз действительный ток i изображается в верхнем стальном полупространстве. Согласно (5-1) и (5-2а)
после |
появления |
первого |
изображения поле |
в |
верхней |
||||
стали |
образуется током |
/—Mi = mi (рис. 5-6,в), |
а |
поле |
|||||
в |
воздушном |
пространстве — парой |
токов |
i |
и |
Mi |
|||
(рис. |
5-6,6). Теперь два последних |
тока для |
нижней |
||||||
стальной поверхности замещают всю систему, |
лежащую |
||||||||
выше |
этой поверхности. Поэтому второе изображение |
||||||||
можно рассматривать |
исключительно |
как изображение |
|||||||
токов i и Mi в нижнем |
полупространстве. |
|
|
|
|||||
|
Для поля в воздухе |
получаем четыре фиктивных то |
|||||||
ка |
одинакового |
знака Mi, i, Mi, МЧ, а для поля |
в ниж- |
С.таяь
W/////////A
Воздух® 1
W//////M
Сталь
а)
®Mi
® * _
® Mi
®Mii
®Мг1
<g> M3i
®МВ1
(g) Mi
Z ®HZ—
<8> Mi
®Msi
®M3i
®Mzi
®Mi
®Mi
®Mzi
®M3i
®Mui
6)
®i-Mi=mi1 |
Отраже- |
' |
ние |
<g) |
|
Mi~Mzi= Mmi |
|
® i-Mi=mi 2а0тражг- |
|
Ш/ШШс |
ние |
& mi |
—-eОтраже |
®Mmi |
ние |
|
|
®M2mi |
|
iM3mi
®/ni ^'еОтраже-
ШШШ, ние
0)
Рис. 5-6. Очередные фазы многократного зеркального изобра жения тока в стали с |х= const.
а — действительная система; б — р я д |
фиктивных токов, |
о б р а з у ю щ и х |
|
поле в воздухе; в — ряды фиктивных |
токов, |
о б р а з у ю щ и х |
поле соот |
ветственно в верхнем или нижнем стальном |
пространстве |
[Л. 5-13]. |
18—346 |
273 |