Из упрощенного анализа й электростатической ана логии вытекают [Л. 5-8] следующие правила зеркального изображения контуров с постоянным током:
для токов в воздухе
а) токи i в частях контуров, расположенные в воз духе параллельно поверхности стали, отражаются для воздуха как ток Mi, с тем же направлением (рис. 5-12,6);
Рис. 5-11. Зеркальное |
изображение |
магнита (а) |
и со |
ветствующего ему контура с током |
(б) [Л. 2-9]. |
|
б) токи i в частях контуров, расположенных в воз |
духе перпендикулярно |
поверхности стали, |
отражаются |
для воздуха, как ток —Mi, с противоположным направ лением (рис. 5-12,6),
в) |
токи, расположенные в воздухе, образуют в стали |
такое |
же поле, как ток |
(1—М)г, |
расположенный в том |
же месте, но в стальном |
пространстве (рис. 5-12,в); |
для |
токов в металле |
|
|
а) |
токи г в частях контуров, |
расположенных в стали |
параллельно поверхности диэлектрика, отражаются для
стали, |
как ток —Mi, с противоположным направлением |
(рис. |
5-13,6); |
|
|
|
|
б) токи i в частях контуров, расположенных в стали |
перпендикулярно |
к поверхности |
диэлектрика, |
отра |
жаются для стали |
как ток Mi с тем же |
направлением, |
(рис. |
5-13,6); |
|
|
|
|
в) |
токи, расположенные в стали, образуют в воздухе |
такое же поле, как ток (\+M)i, |
расположенный |
в том |
же месте, но в воздушном пространстве |
(5-13,в). |
|
I I
2>l
V//////////////////.
Рис. 5-12. Изображение контура с током в поверхности стали (а—в) и сверхпроводника (г) .
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а |
— |
действительный контур |
у |
поверхности стали; б |
— |
т о к и дей |
|
|
ствительный |
и фиктивный, |
с о з д а ю щ и е |
поле в в о з д у х е ; |
в — ток |
фиктивный, |
с о з д а ю щ и й поле |
в стали; |
г — и з о б р а ж е н и е |
в сверх |
проводнике |
iv^gr"о); |
|
|
|
|
|
|
M=(\ir~ 1)/ц,+1; 1-М=2/(цг +1),
При наклонном положении сторон контуров направ ление токов в их изображениях определяют на основа нии составляющих, параллельной и перпендикулярной к поверхности.
а) б)
Рис. 5-13. Изображение (в диэлектрике) контура с током, рас положенного внутри стали (а—в) и проводника, пересекающе го две среды (г).
а, г — действительное расположение контуров; б — поле в |
стали; в — |
поле |
в диэлектрике. |
|
|
|
|
|
Выводы эти справедливы |
для |
всех форм |
контуров и |
их отрезков и для различных сочетаний |
сред. |
Их можно |
в первом приближении принять также для |
переменных |
токов, |
основываясь |
на |
допущениях, |
обсужденных |
в § 5-1 и 5-2, и пользуясь формулой для |
квазипроницае- |
мостей данных сред |
(5-26): |
|
|
|
|
|
fXg= (М-gJJ—№ql)I |
+ Hql) . |
|
При этом следует соблюдать принцип непрерывности действительного тока и всех его изображений.
Нахождение изображения переменного тока в мас сивном металле с учетом реакции вихревых токов ока зывается простым только в тех случаях, когда реакция вихревых токов имеет настолько большое значение, что металл можно рассматривать как идеальный диамагнетик (сверхпроводник). В этом случае ток в изображен-
ной петле тока имеет то же самое направление враще ния, что и действительный ток (рис. 5-12,г). В промежу точных случаях реакцию вихревых токов можно учесть как некоторое кажущееся уменьшение проницаемости по отношению к действительной проницаемости \хг (квази проницаемость \1д).
Рис. 5-14. Составляющие поля на повернхости крышки трансформатора.
Практическое применение и дальнейшее развитие ме тода зеркальных изображений контуров с током будет обсуждаться в § 5-6, посвященном определению поля лобовых соединений электрических машин.
5-3. ПОЛЕ ВВОДОВ
Д и н а м и ч е с к о е з е р к а л ь н о е и з о б р а ж е н и е п е р е м е н н о г о т о к а . На рис. 3-1 и 3-2 показано прохождение мощности поля сквозь крышку трансформатора. С целью определения динами ческого изображения переменного тока в металле элемент dl провод
|
|
|
|
|
|
ника, |
проходящего сквозь |
покрышку (рис. 5-14), можно рассматри |
вать |
как электрический |
д и п о л ь , |
находящийся |
в пространстве |
с пренебрежимо малыми размерами |
по отношению к длине волны |
(г<Я). |
Электромагнитное |
поле такого диполя |
определяется по |
(2-81 а), |
(2-82а), (2-83а). |
|
|
|
Если стальной лист, сквозь который проходит ввод, является достаточно толстым (больше 6-7 мм), то электромагнитная волна практически не проникает сквозь него. Напряженность магнитного поля в точке А крышки трансформатора (рис. 5-14) можно, следо вательно, рассчитать, интегрируя известным способом по dl выра жение (2-81 а)
dH=[idl/(4nr2)]sinQ
от нуля до бесконечности.
В результате этого получим, что на поверхность листа падает электромагнитная волна с напряженностью магнитного поля
Ялад = г7(4я/ч).
Эта волна отражается от поверхности металла, имеющего вол новое сопротивление |Z 2 | < \Z{ | =гв о э д {см. (2-90а) и (2-79а), со гласно (2-107):
• 2,
Я О Т Р = •
создавая на поверхности результирующее значение Я., = 2 Я п а д = (7(2яг,),
что согласуется с законом полного тока (2-12).
Таким образом, динамическое отражение тока, перпендикулярно го к поверхности, имеет то же самое направление, что и действи тельный ток. На рис. 5-13,г было показано статическое изо бражение провода, проходяще го сквозь стальную поверх ность. Как легко заметить, оба метода дают тот же результат.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
П о л е на |
п о в е р х н о |
|
|
|
с т и к р ы ш к и т р а н с ф о р |
|
|
|
м а т о р а . |
Результирующую |
|
|
|
напряженность магнитного |
по |
|
|
|
ля |
на |
поверхности |
|
крышки |
|
|
|
можно, |
следовательно, |
рассчи |
|
|
|
тывать приближенно, |
применяя |
Рис. 5-15. Определение результи |
закон полного |
тока |
и |
принцип |
рующего |
поля на |
поверхности |
наложения. |
Как |
показывает |
крышки |
трехфазного |
трансформа |
опыт |
[Л. 4-11], для |
практиче |
тора [Л. |
7-19]. |
|
ских |
целей можно |
при |
этом |
ие |
|
|
|
учитывать некоторую неоднородность среды, вызванную переменной проницаемостью стали вдоль поверхности листа, реакцию вихревых токов и размагничивающее действие отверстий под вводы.
Составляющие Я е и Н, мгновенного |
значения напряженности |
магнитного поля согласно |
рис. 5-15 равняются: |
Я 9 = /,/(2тсг,) + |
<! cos (!/(2тсгг) + |
н cos $'/(2ш3); |
Hr = i<i sin Р/(2яг2)—<"з sin Р7(2ят3 ).
Учитывая фазовый сдвиг трехфазных токов м, i'2 , h и решая ин теграл
т
(Н\+Н*) dt,
находим {Л. 7-19] максимальное значение напряженности магнитного поля в любой точке на поверхности крышки трехфазного трансфор матора в цилиндрических координатах
Нт |
= |
1а |
Л/ |
^ |
cos 29 + а* |
(5-4) |
V2m |
У |
г* — 2а |
2г2 |
|
|
, |
|
|