Файл: Петров И.К. Технологические измерения и приборы в пищевой промышленности учебник.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 246
Скачиваний: 1
Магнитная система логометра выполнена так, что магнитная индукция в зазоре между магнитными наконечниками и сердеч ником неравномерна и имеет наибольшую величину в середине, а наименьшую у краев. Неравномерность достигается применени ем полюсных магнитных наконечников или сердечников специ альной формы. К рамкам подводится ток от общего источника питания Е. Направление токов через рамки R\ и R2 таково, что они создают в рамках встречно направленные моменты сил. Вра щающие моменты сил рамок соответственно равны (в Н-м)
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( 2 1 5 > |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
М 2 = С 2 Й 2 / 2 , |
|
|
|
( 2 1 6 > |
||
где |
/і |
и / 2 |
— сила тока, протекающего через рамки, А; |
|
|
вит |
|||||||||
|
С і |
и С2 —постоянные, зависящие от геометрических размеров и числа |
|||||||||||||
|
|
|
|
ков рамок, м2 ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Вх |
и б 2 |
— магнитные индукции в зоне расположения рамок, Т. |
|
|
||||||||||
|
Если |
сопротивления |
рамок одинаковы, т. е. Ri = R2 |
и R = |
Rt, |
||||||||||
то, следовательно, l\ — h и М\ — Мг |
и подвижная |
система нахо |
|||||||||||||
дится |
в |
среднем |
положении. |
|
|
|
|
|
|||||||
При |
изменении |
|
сопротивления |
|
юо 0 |
гоо |
|
|
|||||||
ТС |
вследствие |
изменения |
тем |
|
|
|
3о0 |
|
|||||||
пературы через одну из рамок |
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||
течет ток большей силы, равен |
|
|
|
|
|
||||||||||
ство |
моментов |
нарушается |
и |
|
|
|
|
|
|||||||
подвижная система |
поворачи |
|
|
|
|
|
|||||||||
вается. Рамка, по которой те |
|
|
|
|
|
||||||||||
чет ток большей силы, попада |
|
|
|
|
|
||||||||||
ет в зазор с меньшей |
магнит |
|
|
|
|
|
|||||||||
ной индукцией, а другая рамка |
|
|
|
|
|
||||||||||
заходит в зазор с большей |
маг |
|
|
|
|
|
|||||||||
нитной |
индукцией. |
При |
опре |
|
|
|
|
|
|||||||
деленном |
положении моменты |
|
|
|
|
|
|||||||||
рамок сравняются, т. е. будет |
|
|
|
|
|
||||||||||
справедливо следующее |
равен |
|
|
|
|
|
|||||||||
ство: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С і В х / ^ С А / , . |
|
( 2 1 7 ) |
|
|
|
|
|
|||||
|
Из уравнения |
(217) |
следует |
|
|
|
|
|
|||||||
IJI, |
= |
С . В . / С А = |
|
С (В2/Вг). |
|
( 2 1 8 ) |
|
|
|
|
|
||||
|
Так |
как |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
h = U/(R |
+ |
Rt) |
I2 |
= |
U/(Rt |
+ |
R2), |
Рис. |
5 5 . Принципиальная |
электриче |
|||||
|
|
|
|
( 2 1 9 ) |
ская схема логометра. |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ТО |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U/(R |
+ |
Ri) |
|
Rt + |
Ri |
= С ( В 2 / В ! ) . |
|
|
( 2 2 0 ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
UHRt+Ri) |
|
|
R + |
Ri |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Исходя из неравномерности магнитной индукции в зазоре между магнитными наконечниками и сердечником, можно запи сать:
B = h (ф) |
(221) |
или
(222)
|
« і |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следовательно, справедливо |
выражение |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Rt + |
|
R* |
• = / ( ф ) |
|
|
|
|
|
|
(223) |
|
|
R + |
|
Ri |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ф: |
, |
/ Rt + «2 \ |
|
|
|
|
|
|
(224) |
|||
|
II |
R +R+Rii I |
|
|
|
|
|
|
||||
Сопротивления R, Ri и R2— |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
величины постоянные, поэтому |
|||||||||||
|
v=F(Rt). |
|
|
|
|
|
|
|
(225) |
|||
Таким образом, показания логометра не зависят от напряже |
||||||||||||
ния питания, что является их |
большим |
достоинством. |
|
|
||||||||
|
|
|
|
Ток к рамкам |
логометра |
|||||||
|
|
|
"і |
подводится |
по |
спиральным |
||||||
|
|
|
|
пружинам, |
которые |
служат |
||||||
|
|
|
|
также |
для |
возвращения |
||||||
|
|
|
|
стрелки к началу шкалы при |
||||||||
|
|
|
|
прекращении |
питания. |
Для |
||||||
|
|
|
|
увеличения |
|
чувствительно |
||||||
|
|
|
|
сти и температурной |
компен |
|||||||
|
|
|
|
сации |
рамки |
логометров с |
||||||
|
|
|
|
сопротивлениями |
Ri |
и |
R2 |
|||||
|
|
|
|
включаются |
|
по |
мостовой |
|||||
|
|
|
|
схеме (рис. 56). Постоянные |
||||||||
|
|
|
|
манганиновые |
|
сопротивле |
||||||
|
|
|
|
ния |
(резисторы) |
R3, Rit |
R5, |
|||||
|
|
|
|
Re служат для создания мо |
||||||||
|
|
|
|
стовой |
схемы, |
манганиновое |
||||||
|
|
|
|
сопротивление R7 |
— для под |
|||||||
Рис. 56. Мостовая схема включения |
гонки |
угла |
отклонения |
по |
||||||||
движной системы, медное — |
||||||||||||
рамок логометра. |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
сопротивление Re — д л я |
тем |
|||||||
|
|
|
|
пературной |
компенсации. |
Выпускается большая номенклатура промышленных логомет ров, имеющих широкое распространение практически во всех от раслях пищевой промышленности, особенно на хлебопекарных и кондитерских предприятиях, консервных и винодельческих за водах, элеваторах, в сахарном производстве.
§ 5. ПИРОМЕТРЫ
Принцип действия пирометров основан на измерении энергии излучения, испускаемого нагретыми телами, без непосредствен ного контакта термоприемника с объектом измерения. Преиму-
ществами их является бесконтактность, отсутствие искажения температурных полей и теоретически не ограниченный верхний предел измерения.
Лучистая энергия излучается раскаленными телами в виде волн различной длины. При сравнительно низких температурах
(до 500° С) |
излучаются в основном инфракрасные лучи, а по ме |
|
ре повышения температуры цвет тела от темно-красного |
доходит |
|
до белого, |
содержащего волны всех воспринимаемых |
глазом |
длин. Зависимость между излучаемой энергией и температурой тела выражается законом Стефана — Больцмана, который явля ется теоретической основой бесконтактной пирометрии и записы
вается в следующем |
виде: |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
Е = оТ 4 , |
|
|
(226) |
где |
Е—энергетическая |
|
светимость (полная |
энергия, излучаемая |
в 1с по всем |
|||
|
|
направлениям с і м 2 площади черного тела), Вт/м2 ; |
|
|||||
|
о — постоянная |
Стефана — Больцмана |
(равная 5,67-10—8 Вт/(м2 -К4 ); |
|||||
|
Т— температура тела, К. |
|
|
|
|
|||
|
Распределение энергетической светимости черного тела (в |
|||||||
Вт/м2 ) |
по спектру выражается формулой |
Планка: |
|
|||||
|
|
|
Ь, |
= |
— Г ~ 8 |
г |
dX, |
(227) |
где |
bi |
—энергия, соответствующая длине волны А,, Дж ; |
|
|||||
|
|
т |
|
|
|
|
|
|
|
Cx — первая постоянная |
излучения, связанная с основными физически |
||||||
|
|
ми постоянными соотношением Сі = |
2яйс2 ., |
|
||||
здесь |
с—скорость |
света, м/с; |
|
|
|
|||
|
h — универсальная постоянная Планка (равная 6,62-10— 3 4 |
Дж - с); |
||||||
|
Са —вторая постоянная |
излучения, равная |
1,438-10—2 м-К. |
|||||
|
Для измерений при температуре ниже 3000° С формула План |
|||||||
ка может быть заменена |
более удобной формулой Вина: |
|||||||
|
|
|
|
Ъ% |
= — Я , - V " W . |
|
(228) |
т- я
Формулы Планка и Вина являются теоретической основой прин ципа действия яркостных пирометров излучения, т. е. пирометров, действие которых основано на измерении яркости нагретых тел. Излучение реальных тел, однако, не подчиняется законам излуче
ния, установленным для черного |
тела. Оно зависит |
не' только |
от их температуры, но также от химического состава, |
состояния |
|
поверхности, чистоты ее обработки |
и т. п. При этом как полная, |
так и монохроматическая энергия, излучаемая реальным телом, меньше соответствующей энергии черного тела, поэтому по энер
гии излучения определяются не истинные, а условные |
темпера |
|
туры. Дл я установления истинной |
температуры тела в |
получен |
ные величины необходимо ввести |
соответствующие |
поправки, |
которые связаны с так называемыми коэффициентами черноты из лучения, показывающими степень отличия излучения реального тела от излучения абсолютно черного тела. Эти коэффициенты всегда меньше единицы.
8 И. К- Петров |
113 |
ЯРКОСТНЫЕ ПИРОМЕТРЫ
В яркостных пирометрах мерой температуры является моно хроматическая яркость объекта, определяемая визуально или с помощью фотоэлектрических устройств. Измерительные прибо ры, основанные на визуальном наблюдении, предназначены лишь для периодических замеров. Фотоэлектрические приборы чаще выпускаются как автоматические для непрерывного измерения.
Накал |
Накал |
Момент |
мал |
велик |
измерения |
Рис. 57. Принципиальная схема яркостного пирометра с исчезающей нитью накала.
На рис. 57 приведена принципиальная схема яркостного (оп тического) пирометра с исчезающей нитью накала. Поток излу чения нагретого тела собирается объективом / и проецируется на плоскость нити пирометрической лампочки 2. С помощью оку ляра 3 осуществляется визуальное наблюдение за изображением нити лампочки, пересекающем изображение объекта. Нить лам почки нагревается от источника питания Е постоянным током, изменяя силу которого с помощью реостата R, можно добиться одинаковой яркости изображения объекта и нити. В этот момент часть нити, пересекающая изображение объекта, исчезает, как это показано на рисунке. После уравнивания яркостей произво дится отсчет показания пирометра по прибору ИП, измеряющему силу тока или напряжение питания лампочки 2.
Яркостные пирометры выпускаются в различном конструктив ном оформлении для измерения температуры от 800 до 10 000° С.
Трудность измерения температуры тел этими пирометрами за ключается в правильном введении поправок на неполноту излу чения реального тела. Коэффициенты черноты для различных ма териалов приводятся в соответствующих специальных таблицах, но необходимо учитывать, что они могут сильно изменяться в кон кретных условиях измерений.
Действие фотоэлектрических яркостных пирометров основа но на свойстве фотоэлектрических приборов (фотоэлементов, фотоумножителей, фотосопротивлений) менять фототок в зави симости от энергии излучения падающего на них светового по тока. Сила фототока (в А)
1 = аТп, |
(229) |
где а — постоянная прибора, зависящая от его чувствительности, А/К; п—-постоянная прибора, зависящая от его спектральной характеристики.
Фотоэлектрические яркостные пирометры в отличие от пиро метров с исчезающей нитью являются автоматическими устрой ствами, и проведение измерений с их помощью не требует уча стия наблюдателя.
РАДИАЦИОННЫЕ ПИРОМЕТРЫ
В радиационных пирометрах используется тепловое действие полной энергии излучения нагретого тела как в видимой, так и в невидимой частях спектра, вследствие чего эти приборы называ
ются |
пирометрами |
полно |
|
|
|
||||||
го |
или |
суммарного |
излу |
|
|
|
|||||
чения. В качестве |
чувст |
|
|
|
|||||||
вительных |
элементов |
в |
|
|
|
||||||
радиационных |
|
пиромет |
|
|
|
||||||
рах |
|
используются |
термо |
|
|
|
|||||
батареи |
из |
нескольких |
|
|
|
||||||
миниатюрных |
последова |
|
|
|
|||||||
тельно |
соединенных тер |
|
|
|
|||||||
мопар. Рабочие |
спаи |
их |
|
|
|
||||||
нагреваются |
излучением |
|
|
|
|||||||
объекта |
измерения, |
кото |
|
|
|
||||||
рое |
|
фокусируется |
с |
по |
|
|
|
||||
мощью |
оптической |
систе |
|
|
|
||||||
мы. Комплект |
радиацион |
|
|
|
|||||||
ного |
пирометра |
состоит |
|
|
|
||||||
из термоприемника |
(телескопа) и вторичного прибора. Энергия |
||||||||||
теплового излучения от нагретого тела |
1 (рис. 58) |
фокусируется |
|||||||||
на |
рабочих |
концах |
термобатареи 2 |
с |
помощью |
фокусирующей |
|||||
оптической |
системы — сферического |
зеркала 3. Т. э. д. с , разви |
ваемая батареей термопар, подается на милливольтметр или на вход электронного автоматического потенциометра 4, где она уси ливается и происходит перемещение указателя или записывающе го устройства прибора.
8* |
115 |
Имеется ряд конструкций радиационных пирометров, пред назначенных для измерения температуры от 100 до 4000 °С и от личающихся оптической системой, схемой включения термопар термобатареи и другими элементами.
Передаточная функция термоприемников радиационных пи рометров имеет следующий вид:
W (р) = |
. |
(230) |
Тр + |
1 |
v |
Постоянная времени Т различных типов телескопов радиа ционных пирометров лежит в пределах 0,12—2,7 с.
Показания радиационных пирометров сильно зависят от со стояния объекта, промежуточной среды между объектом измере ния и телескопом, температуры окружающей среды и т. п.
Низкотемпературные радиационные пирометры имеют особое значение для измерения температуры пищевых продуктов в про цессе изготовления.
ЦВЕТОВЫЕ ПИРОМЕТРЫ
Цветовые пирометры, или пирометры спектрального отноше ния, предназначены для измерения цветовой температуры по от носительному распределению энергии в спектре излучения нагре того тела. Температура оце
|
нивается по отношению яр |
||||
|
костей |
раскаленного |
тела |
||
|
в двух выбранных |
областях |
|||
|
спектра, |
например |
красной |
||
|
и синей. |
выделить |
в спектре |
||
йййя/й |
Если |
||||
I |
излучения |
раскаленного те- |
|||
Рис 59. Структурная |
схема цветового ла два |
монохроматических |
|||
пирометра. |
излучения |
с длинами |
волн |
||
пример, красному |
Ях и К2 (соответствующих, на |
||||
и синему цвету), то с изменением температу |
ры будет меняться соотношение яркостей этих излучений. Для нечерного тела отношение яркостей характеризуется выраже нием:
|
|
Я = |
— R4, |
|
|
|
(231) |
где |
и |
—коэффициент-излучательной |
способности |
длин |
волн Ях |
и Я,2; |
|
|
R4 |
— отношение яркостей |
излучения длин волн |
Ях и Я2 |
для черного |
||
|
|
тела. |
|
|
|
|
|
|
Структурная схема цветового |
пирометра |
показана |
на |
рис. 59. Излучение от объекта измерения через объектив / пада ет на фотоэлемент 3, перед которым установлен вращающийся диск — обтюратор 2 с вставленными в него двумя фильтрами — красным и синим. Фотоэлемент поочередно освещается то крас
и в