Файл: Шиняев А.Я. Фазовые превращения и свойства сплавов при высоком давлении.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 01.07.2024
Просмотров: 122
Скачиваний: 0
Гл а ва 3. В Л И Я Н И Е Д А В Л Е Н И Я НА Д И Ф Ф У З И Ю
ИСВЯЗАННЫЕ С НЕЙ ПРОЦЕССЫ
Диффузионные процессы являются фактором, определяющим все зависимые от времени процессы в металлах и сплавах [1]. В ос нове диффузионных процессов л е ж и т акт термического переме щения атомов в кристаллической решетке. Скорость протекания процесса диффузии зависит от величины энергетического барь ера, который необходимо преодолеть диффундирующему атому, и механизма этого процесса. В настоящее время накоплено мно го данных, убедительно показывающих, что при нормальном дав лении процесс диффузии не может осуществляться без присутст
вия дефектов кристаллического строения. В отсутствие |
дефектов |
д и ф ф у з и я может проходить только по типу внедрения |
элементов |
с малым атомным диаметром, в частности, газов и некоторых
металлов |
(щелевой механизм д и ф ф у з и и ) . Все |
бездефектные ме |
||
ханизмы (кольцевой, обменный) не получили |
экспериментально |
|||
го подтверждения. |
|
|
||
Однако, как показано в последних работах |
[ 2 ] , щелевой ме |
|||
ханизм |
в некоторой мере может сосуществовать с |
вакапепонным" |
||
в ряде |
металлов. Роль этого механизма возрастает |
при переходе |
||
к высоким |
давлениям . |
|
|
Многочисленные исследования показали, что процесс диф фузии в поликристаллических м а т е р и а л а х начинается с межкристаллитной диффузии, развивающейся в пространстве между дву мя соприкасающимися кристаллами . Этот процесс диффузии имеет скорость на 4—5 порядков больше скорости диффузии в объеме кристаллов . В объемной диффузии определяющим моментом является концентрация равновесных вакансий, а межкрпсталлитная д и ф ф у з и я зависит главным образом от плот ности дислокации в межзеренном пространстве.
Вусловиях высоких давлений изменяется энергетическое
состояние атомов в кристаллической решетке и состояние все го кристалла . Естественно, что в этом случае изменяются и усло вия осуществления диффузионного акта перемещения атомов п кристаллической решетке.
Взаимодействие атомов в кристаллической решетке опреде ляется в основном валентными электронами и в металлических
телах — коллективизированными |
электронами . |
Уменьшение |
|
электросопротивления металлических тел при |
высоком |
давле |
|
нии убедительно свидетельствует |
о перераспределении |
электро |
нов проводимости в металлах под давлением . Характерно, что при высоком давлении превалирует тенденция к металлизации у всех твердых тел, включая полупроводники и изоляторы, так как электросопротивление практически всегда снижается при уве личении давления .
Изменение междуатомного взаимодействия |
при высоком дав |
|
лении находит отражение на всех характеристиках |
твердого |
|
т е л а — с ж и м а е м о с т и , температуры плавления, |
упругих |
и других |
характеристик, имеющих непосредственное отношение к процес су диффузии . Н а основании этого можно ожидать, что в условиях
высокого давлений |
характеристики процесса диффузии |
т а к ж е |
будут изменяться. |
|
|
Д и ф ф у з и о н н ы е |
процессы тщательно исследовались на |
мно |
гих металлических м а т е р и а л а х в нормальных условиях по дав лению, однако имеется всего немногим более д в а д ц а т и п у б л и - v каций по диффузии в условиях высоких давлений . Причиной это го является то обстоятельство, что и при обычных условиях ис
следование диффузии — трудоемкий |
эксперимент, |
но |
при |
пере |
||
ходе к высоким давлениям эти трудности |
во много |
раз |
возра |
|||
стают. |
|
|
|
|
|
|
При изучении процесса диффузии при высоких |
давлениях |
|||||
важно знать особенности изменения величины |
коэффициентов |
|||||
самодиффузии в чистых м е т а л л а х |
и диффузии |
компонентов в |
||||
сплавах, а т а к ж е характеристик процесса |
взаимной |
диффузии . . |
||||
Это имеет. первостепенное значение |
д л я установления механиз |
|||||
ма процесса диффузии . В связи |
с этим представляет т а к ж е |
инте |
||||
рес рассмотрение особенностей |
изменения |
характеристик |
конт |
ролируемых диффузией процессов. Чтобы охарактеризовать со
стояние этих вопросов, остановимся на некоторых |
наиболее |
в а ж |
ных результатах, полученных при исследовании |
диффузии |
при |
высоких давлениях . |
|
|
Теоретические основы описания процесса диффузии при высо ком давлении. Наиболее общее уравнение диффузии D=f(T, Р) для описания зависимости коэффициента диффузии D от давле ния Р и температуры Т было получено на основе термодинами ческого рассмотрения процесса. Д л я температурной зависимости D уравнение имеет вид:
О = Л е - Л 0 / « г , |
(3.1) |
где AG — изменение свободной энергии процесса диффузии, ко торую необходимо затратить на перевод одного моля диффунди рующих атомов из равновесного в активированное состояние; А — предэкспоненциальный множитель, который д л я кубиче-
ских структур металлов может быть достаточно обоснованно представлен в виде:
|
/1 = сш' 2 7 - /, |
|
|
(3.2) |
||
здесь |
а — численный |
коэффициент, зависящий |
от |
структуры, |
||
а — период |
решетки, |
v — средняя частота колебания |
диффунди |
|||
рующего |
атома, |
/ — корреляционный фактор, |
учитывающий |
|||
различие вероятностен перескока атомов. Величина AG опреде |
||||||
ляется |
как |
|
|
|
|
|
|
bG |
= E — |
TS + PV. |
|
(3.3) |
При независимых переменных Р и Т имеет место следующее со-" отношение д л я изменения объема кристалла ДУ и энтропии AS при переходе моля диффундирующих атомов в активирован ное состояние:
Подставляя уравнение (3.1) в уравнение (3.4), получаем:
4 M ^ = - 4 ^ U ^ ( ^ ) r . (3.
Рассмотрим соотношение величин 1-го и 2-го членов в уравнение
(3.5). Значение д\па2/дР можно |
оценить |
по сжимаемости, а |
||||||
dlnv/dP |
— на |
основе |
соотношения |
|
Грюнайзена. |
Действительно, |
||
из данных о сжимаемости для кубических |
металлов имеем: |
|||||||
|
'dlna2 ^ |
nfd\na\ |
2 |
|
, |
|
(3.6). |
|
|
|
дР |
f i i H £ |
\ = l |
X |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где % — коэффициент сжимаемости, |
порядок величины которого |
|||||||
следует |
из |
а (д l n — |
1 = |3%, г |
Д е |
Р — константа |
Грюнайзена, |
||
|
|
\ dp |
I т |
|
|
|
|
|
величина которой для металлов составляет 3—6 [3]. Однако это рассмотрение справедливо, если D определяется непосредствен но в условиях высокого давления, например, с помощью метода ядерного магнитного резонанса. В том ж е случае, если диффузи онная зона анализируется при нормальных условиях, величина
| ^ = 0 . О б щ а я величина второго члена в уравнении (3.5) составля ет величину менее 0,5 смг/г-атом. Если учесть, что изменение объ ема AV на порядок больше этой величины, то вторым членом в" уравнении (3.5) можно пренебречь. В этом случае величина ДУ может быть определена следующим уравнением:
З н а я D для различных значений Р, можно по уравнению (3.7)
определить величину активационного объема ДУ, которая, как будет показано ниже, является характеристикой механизма про цесса диффузии .
При вакансиоином механизме диффузии величина ДУ может рас сматриваться как объем моля вакансий, находящихся в движении. В этом случае он представляет собой сумму объема моля вакансий, находящихся в покое, ДУобр, и объема ДУд^нж Для моля вакансий, движущихся к активированному состоянию [1,3], т. е.
А К = А ^ б р + A C L - |
(3.8) |
Величины ДУобр и АУдвиж определяются из экспериментов по за калке путем измерения избыточного электросопротивления по сравне нию с отожженным состоянием А/?. При быстрой закалке фикси руются в значительной мере вакансии, присутствующие при темпе ратуре закалки. Количество избыточных вакансий N пропорционально величине AR. Температурная зависимость jV определяется из данных AR/R Для давления Р и разных теператур Т по уравнению
д н обр |
|
NaaK = Ае « г . |
(3.9) |
Для определения АКобр и ДУдшїж нужно знать изменение соответ ствующих значений Л/вак от давления. Разница в значениях
ДгУобр и Д^/движ. полученных при высоком и нормальном давлениях, представляет собой эффект влияния давления на процесс диффузии в металлах и сплавах, а величина ДУ определяет его механизм.
Могут быть получены и другие в ы р а ж е н и я д л я величины ДУ. В частности, Нахтри б [4] из уравнения:
(где АЯ - — энерги я активации процесса диффузии при давлении) и полученного Кейсом уравнения [5]
^ |
= 2 ( Ч |
- ± и . Д 1 / , |
(3.10) |
дР JT |
V |
3 |
|
(где у— константа Грюнайзена) получил:
ДУ =
1+*{*-т)-тТ№Ъ- |
( з л 0 а > |
Нахтриб вывел т а к ж е уравнение д л я расчета ДУ из данных, по лученных при температуре плавления в виде:
ДУ = - г ^ - • ДУ П Л . |
(3.11а) |