Файл: Данилин Н.С. Теория и методы неразрушающего инфракрасного контроля радиоэлектронных схем.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 15.07.2024
Просмотров: 127
Скачиваний: 0
Так как |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Re exp |
j |
b - [ t |
|
|
cos 2 b т [ t ---- g |
|
|||
то выражение (5.139) |
можно записать в следующем виде: |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 „’2 |
\ |
|
|
|
\% (*)|: |
|
U ° |
|
е х р ( - 1 |
е х р | - V 2 |
т(/ — |
|||
|
|
2 Ес |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
cos 2 b ~ \ t ---- ^- | tf/. |
(5.140) |
|||
С учетом выражения (5.118) |
смешанная |
автокорреляционная |
||||||||
функция |
будет равна |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
;М")1 = |
|
ехр[ |
- |
|
|
Ь- X2 |
|
(5.141) |
|
|
|
-^9— |е*Р |
|
|||||||
При |
!ф0 (х)1 = 0,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
'•0,5] |
Т |/ 2 In 2 |
|
(5.142) |
||
|
|
|
|
V Т1 + & |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Тогда временное |
разрешение |
определится |
как |
|
||||||
|
|
• (О м ане — |
2 !т 0,5| — |
2 Tl / 2 l n 2 |
|
(5.143) |
||||
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
V 'Г + 52 |
|
|
|
Для |
приближенных |
расчетов |
можно пользоваться |
|
||||||
|
|
|
8 (О* |
ЬЗ- |
kc |
|
(5.144) |
|||
|
|
|
|
|
||||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
krк |
f |
|
■ |
V |
|
Т1 |
I' |
|
(5.145) |
|
|
|
|
|
Как видно из последнего выражения, коэффициент сжатия больше единицы и возрастает при возрастании девиации частоты, если длительность импульса т„ будет постоянной. Это в свою очередь означает, что временное и пространственное разрешение сигналов модулированных линейно меняющейся частотой тем больше, чем больше произведение Дшхи.
118
/
ГЛ ABA 6
ПРИНЦИПЫ КОНСТРУИРОВАНИЯ ик АППАРАТУРЫ
§ 6.1. КЛАССИФИКАЦИЯ РАДИОМЕТРОВ
Получить картину распределения температур по поверхности нагретого тела можно с помощью различных устройств, которые разделяются на два больших класса: радиометры без сканирова ния и сканирующие радиометры.
В радиометрах без сканирования преобразование ИК излуче ния в видимое производится одновременно по всему полю зрения, в то время как использование сканирования или пространствен ной развертки изображения позволяет осуществлять это преобра зование последовательно от точки к точке.
Радиометры без сканирования. К ИК приборам, создающим изображение без сканирования, естественно, в первую очередь отнести фотографическую пластинку и электронно-оптический преобразователь изображения, которые, однако, в настоящее вре
мя чувствительны |
только к очень коротковолновому |
ИК |
излуче |
нию (до 0,8—1,2 мкм). |
три |
большие |
|
Сканирующие радиометры можно разделить на |
|||
группы: |
1 |
|
|
— системы со сканированием электронным лучом; |
|
' ; |
|
— приборы со |
сканированием световым пучком; |
|
|
— устройства |
с оптико-механическим сканированием. |
|
Сканирование электронным лучом осуществляется в инфра красной телевизионной трубке видикон. Ее основным элементом является фоточувствительная мишень из тонкого слоя фотосопро тивления, нанесенного на прозрачное входное окно. Благодаря из менению проводимости фотссопротивлеиия при облучении элемент мишени, облученный сильнее, успевает зарядиться до более высо кого потенциала за время, пока электронный луч, сканирующий мишень, вернется к этому элементу (время кадра). Когда элект ронный луч проходит над облученным элементом, потенциал это го элемента понижается до потенциала катода, причем чем выше
Cl 19
потенциал элемента мишени при облучении, тем больше электро нов используется для компенсации этого потенциала и, следова тельно, тем меньше электронов, отразившихся от мишени, попа дает на коллектор. Значит, ток коллектора будет зависеть от сте
пени облучения |
элемента мишени, т. е. |
от распределения яркости, |
||
в изображении. |
Величина тока больше |
для |
темных |
элементов и |
меньше для освещенных областей мишени. |
|
|
||
Основная трудность создания виднкона, способного обнаружи |
||||
вать слабонагретые объекты, состоит в |
том, |
что для |
удержания |
заряда на мишени ее удельное сопротивление должно быть вели ко ( 10 10 ом-см), а полупроводник с большим удельным сопротив лением не имеет фоточувствителыюсти е длинноволновой области спектра, где энергия кванта весьма мала.
Существующие модели видикона чувствительны к излучению с длинами волн до 2 мкм и позволяют наблюдать объекты, собст венная температура которых не ниже 150°С.
Трудности создания телевизионных ИК трубок и желание реа лизовать преимущества систем с накоплением заставляют пред
принимать попытки разрабатывать многоэлементные |
приемники |
с коммутацией. |
|
По принципу действия к системам с электронным |
сканирова |
нием близки устройства со сканированием световым пучком. При мером такого устройства является термоэлектронный преобразо ватель изображения — (трубка термином). Приемная поверх ность термикона состоит из очень тонкой, свободно закрепленной пленки, покрытой с одной стороны слоем, поглощающим ИК излу чение, которое направляется на него объективом, а с другой — специальным фотоэлектрическим слоем. Фотослой приготовлен из материала, фотоэлектрическая эффективность которого зависит от температуры.
Объективом на фотослой проецируется изображение яркого светящегося пятна, движущегося по экрану индикатора, по задан ному закону, определяемому током, который поступает в откло няющие катушки индикатора от генератора развертки. В зависи мости от положения светящегося пятна на фотослое и распределе ния температуры по поверхности количество эмитируемых элект ронов и фототок в цепи кольцевого коллектора изменяются на
2—3% на каждый градус изменения температуры. Изменение фототока усиливается усилителем, выходной сигнал которого воз действует на модулирующий электрод второго индикатора. В от клоняющие катушки индикатора поступает сигнал от генератора, общего для индикаторов. Таким образом, на экране второго ин дикатора можно получить изображение предмета, не видимого глазом.
Максимальная разрешающая способность термикона огранш чивается теплопроводностью вдоль поверхности и зависит от вели чины температурных перепадов, которые желательно зарегиетри-
120
ровать. При Д-Т=1° максимальное разрешение оказывается рав ным 50 линиям на всю картинку.
В оптико-механических сканирующих устройствах процесс ска нирования осуществляется в результате изменения направления оптической оси прибора. При этом общее поле обзора последова тельно анализируется мгновенным полем зрения оптической систе мы. Сканирование может производиться качанием всей системы
.пли щелыо, движущейся в фокальной плоскости. Такое сканирова ние было использовано Нипковым для систем механического теле видения. Изменять направление оптической оси можно также оп тическими элементами — вращающимися или качающимися зер калами, призмами и клиньями.
Рассмотрим некоторые основные соотношения, характеризую щие общие свойства приборов с оптико-механическим сканирова нием. Если перед объективом прибора установлено вращающееся N-гранное зеркало (рис. 6.1), то угол сканирования (угловой раз
мер «строки») |
может быть |
найден следующим образом. Когда |
•зеркало повернется на угол |
(3, визирный луч отклонится на угол а, |
|
причем а = Р(3. |
|
i |
Рис. G.I. |
Сканирование многогранным |
зеркалом, |
|
|
||||
ось вращения которого параллельна оптической осп объекта. |
|
|||||||
Для случая, когда ось вращения |
зеркала |
перпендикулярна |
к |
|||||
оптической оси объектива, |
Р = 2, т. |
е. |
при |
повороте |
зеркала |
на |
||
угол р визирный луч отклонится на угол 2°. |
Если ось |
вращения |
||||||
зеркала параллельна оси объектива, |
то Р = |
1. |
Связь угла отклоне |
|||||
ния визирного луча |
с углом |
поворота |
сканирующего |
устройства |
может быть и нелинейной. Если перед объективом установить два оптических клина и вращать их навстречу друг другу, можно обес печить сканирование по прямой, причем угол отклонения луча а
121