Файл: Данилин Н.С. Теория и методы неразрушающего инфракрасного контроля радиоэлектронных схем.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 15.07.2024
Просмотров: 126
Скачиваний: 0
Рассмотрим далее возможность оценки надежности системы при исследовании с помощью инфракрасного метода помехоустой чивости путем оценки мощности «сигнала».
Обозначим через и амплитуду перепада напряжения (поло жительного и отрицательного), подаваемого на вход (C,R) логи
ческого элемента |
в случайный момент времени tK, |
через |
внутрен |
|||||||||
нее сопротивление |
RBH и паразитную емкость |
Сп. |
Тогда |
в опера |
||||||||
торной форме для |
напряжения |
на |
входе |
логического |
элемента |
|||||||
и(р) имеем следующее решение: |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
11 ^ |
|
|
Тх(р - |
/?,) (р — р,) |
' |
|
|
|||
где 7', =--=С Rm\ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Pi и р2 — корни характеристического уравнения; |
|
|
||||||||||
|
Pi -f -ур (1 + |
7R + |
Tc)i« + |
^ |
0; |
|
(3.25) |
|||||
|
|
R> |
|
|
|
c_ |
T = C nR. |
|
|
|||
|
TR |
’ |
Tc = |
- c „ ; |
|
|
||||||
|
R |
|
|
|
|
|
||||||
Из уравнения |
(3.25) |
находим, |
что |
|
|
|
|
|||||
Р1 - |
2 Т, |
■(1 |
+ |
7R 4 |
Тс) |
1 - 1 / |
1 - |
4 TR Тс |
|
|||
+ TR + T c)- |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
(1 |
|||||
р2 = |
2 Г, |
(1 + T R + Тс) |
|
|
|
4 TR Тс |
|
|||||
|
+ } / 1 ( 1 + T r + Т с )2 |
|||||||||||
|
|
|||||||||||
Оригиналом и(р) |
является |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
и (7) = |
|
и |
|
eI’ l C - ' J |
— eРс(1- ' к ) |
|
|||||
|
|
|
Ti (Pi ~Pi) |
|
|
|
|
|
Следовательно, суммарное напряжение на входе данного эле мента в любой момент времени t, вызванное перепадами напряже ния и на выходах остальных логических элементов, можно опре
делить выражением |
|
' |
|
и (0 = |
и |
ут ■ Р , 0 - ‘ к) |
гчС-'к)! |
TdPi — Pi) |
е |
е |
|
|
^ |
|
Математическое ожидание величины u(t) при равновероят ностных значениях положительных и отрицательных перепадов напряжения равно 0. Поэтому дисперсия D случайной величины u(t) определяется как математическое ожидание от величины u2(t), т. е. '
D = M [и? (0J.
43
Реально представляет интерес определение D в заданном ин тервале времени [0, t]. Обозначим значение напряжения на входе данного элемента через и (О,/). Предположим, что число перепадов
напряжения |
подчинено |
закону распределения |
Пуассона, причем |
|
математическое ожидание этого числа |
перепадов равно АД. Сле |
|||
довательно, |
обозначая |
через р (Ь„) |
событие, |
заключающееся в |
том, что в |
интервале |
времени [0,t] образуется п перепадов |
(п= 1,2,3,...), и применяя формулу распределения вероятностей по
закону Пуассона, |
получаем |
|
|
Д" /" |
(3.26) |
|
р ( в ")==^ т г е М |
|
|
|
|
В случае, когда в интервале [0, t] имеем п: перепадов напряже |
||
нии, получаемых па входе данного элемента, |
|
|
а (0, t) |
гЕ еР . С - 'к ) —еР а С -'к )' |
|
|
T\{P^— P2) k- I |
|
Делая относительно числа перепадов в интервале [ОД] все воз можные гипотезы п= 0,1,2,...т, применяя формулу полного мате матического ожидания, выразим математическое ожидание слу чайной функции u2(0,t) формулой
М \и2(0, 0] = |
1 р { В п) М [ и - { 0, /). Вп\. |
(3.27) |
I I - о |
|
|
Условное математическое |
ожидание функции и2(ОД) |
при ги |
потезе Вп можно вычислить, производя вероятностное усреднение
по всем возможным |
значениям |
моментов перепадов tK |
при фик |
||||
сированном числе п перепадов, |
действующих в интервале [О, t]. |
||||||
На основании теорем сложения и умножения |
математических |
||||||
ожиданий, учитывая независимость случайных величин |
tK, мож |
||||||
но заключить, что |
|
|
|
|
|
|
|
М \и- (0, |
t)!Bn\ = |
ii- |
|
|
РД 1 (к) |
Рэ(1"*к) |
(3.28) |
7V (Pi |
Р2 ) k = I |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|||
При вычислении |
/И |
P i(t- IK) |
р.зР - ' к) |
|
|
||
|
|
для одного перепа- |
|||||
да, действующего в момент |
tK в интервале [ОД], |
получаем соглас |
|||||
но общему |
правилу |
’> |
\ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
е |
— е |
= |
1с еР . р - 'к ) |
— еРз О - 'к )' |
/ K M s |
(3.29) |
о
где f(t) — плотность вероятности случайной величины Д.
44
Вследствие постоянства средней плотности момента перепадов при большом их числе можно предположить, что они распределя ются в интервале (ОД] статистически равномерно. Следовательно, плотность вероятности момента действия каждого отдельно взя того перепада следует считать постоянной в интервале '[ОД], т. е.
Подставляя это выражение в уравнение (3.29), получим
|
|
£ |
*ж |
1 |
1 |
2р t |
|
т |
2 Pi |
" |
‘ |
II |
~ |
е |
|
-It |
|||
|
|||
|
1 |
2p,t |
|
|
2 р г |
“ |
Po(t—Т) -о
—е |
|
|
2 |
(Р + рг)1 |
Рх — Pi |
Pi A- P i" |
|
2(Pi+Pi)PiPi |
|
|
(3.30) |
Подставляя |
(3.30) в |
(3.28), |
получим с |
учетом выражения |
|||||
(3.27) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
М [ы2 (0, t f |
y i |
Лп/П |
» -.м |
иi |
|
(3.31) |
|||
|
( д - 1 ) ! |
|
|
|
|||||
п«*1 |
|
T f i p t - p , ) т,Н{1). |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Очевидным |
являются |
следующие |
соотношения: |
|
|||||
, |
, . л |
|
х 2 , х 3 , |
V |
|
гп—1 |
|
||
е—1+ ~тт+ -гтг + ~втт •■ ■ = |
2j |
( « - 1)! |
|
||||||
|
|
1! |
2! |
3! |
|
n^l |
|
||
и, как следствие, |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
ек' ~ У |
|
i ) i ' |
|
|
|
(3.32) |
|
|
|
|
I* - |
|
|
|
|
||
|
|
|
П = 1 |
|
|
|
|
|
|
Учитывая выражение |
(3.31), |
получим |
|
|
|
|
|||
|
М [и2 (0, t)\ = - |
— u*A t .. |
|
M(t). |
(3.33) |
||||
|
|
|
11 (Pi — Pi) |
|
|
|
|
Так как pi и р2— величины отрицательные, а также время ра боты схемы и ее контроля значительно больше времени переход ного процесса, математическое ожидание u2(0,t) реально не зави сит от времени- и при/-» со из выражения (3.33) находим
М [и2(0, /)| - ______ и2 А ___ |
(3.34) |
TrtPiP>(Pi+ Pi)' |
|
45
Выражение (3.34) может являться характеристикой мощности помехи. Необходимым требованием для обеспечения помехоустой чивости системы является требование большого отношения сигнал/помехи, т. е.
/>с» |
и- Л________ |
(3.35) |
|
Л 2 2 ( р , + p 2) P i P s #Hx |
|||
|
|||
Это требование ограничивает уровень инфракрасного |
излучения |
||
W снизу, который в линейном приближении можно |
представить |
||
как W —cPc и, следовательно, |
|
||
W > |
_______и М С _______ |
(3.36) |
|
T f 2 (pi +p-2) p lр ъ RBX' |
Задача определения надежности может быть решена конкрет но для данной системы при известной функциональной связи, вхо дящих в нее элементов
Вероятность ошибки (11] р 0 в задаче с условиями, если:
—па сигнал S наложена аддитивная помеха;
—в некоторый момент берется отсчет мгновенного значения сигнала;
—входное напряжение больше Y0, элемент выдает решение «да», в противном случае — решение «нет», может быть представ
лена |
|
|
|
|
Vo |
|
" |
|
|
Р0~ Р (а) [ Wa (л-) dx + Р (0) |
1 W0 (х) dx, |
|
||
- - |
|
Yo |
|
|
где Р{о) и Pi.0j—соответственно априорные |
вероятности |
наличия |
||
сигнала и его отсутствия; |
|
помехи |
и суммы |
|
1170(х)и U"a(x:)—соответственно распределение |
||||
сигнала и |
помехи. |
|
и ее решение при |
|
Можно предположить, |
что условия задачи |
ближаются к условиям обработки сигнала электронного ключа. Так как а — постоянная, то имеем
W, ( x ) = W 0( x - a ) .
Принимая нормальный закон распределения помехи и равно вероятность наличия и отсутствия сигнала, имеем
a ( Yo - * ) a
откуда
a-Y „
46
При К0->0,т. 8. при небольшом значении порога срабатывания клю ча относительно сигнала
(3.37)
где Ф —известная функция Лапласа (интеграл вероятностей). При известном значении о, определяемом как
_Г.
з=='Г>/ | Ч' (0, /)]'
исходя из выражения для вероятности ошибки (3.37), получаем возможность давать оценку помехоустойчивости порогового (клю чевого) элемента схемы (при этом оценка а может быть проведе на по уровню инфракрасного излучения).
§3.4. ФИЗИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ В ВЕЩЕСТВАХ, СВЯЗАННЫЕ
СПОЛЯРИЗАЦИЕЙ ИНФРАКРАСНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ
Вприроде можно встретить ПК излучение с вполне упорядо
ченным видом поляризации (линейной, |
круговой и эллиптической) |
и смешанное, характеризующееся тем, |
что одно из направлений |
поляризации является преимущественным. Возникновение поляри зованного ИК излучения может происходить непосредственно при его излучении, при распространении в веществе или при отраже нии от вещества. Последние явления связаны с взаимодействием ИК излучения с молекулами и кристаллической структурой того или иного вещества. Большинство источников испускают ИК из лучение с хаотической поляризацией, хотя некоторые следы поля ризации всегда можно обнаружить в длинном ряду статистических испытаний. Последнее объясняется тем, что излучаемые ИК волны
более глубокими слоями вещества при своем прохождении через некоторый слой претерпевают взаимодействие с веществом, внося щим незначительную поляризацию, которую, как правило, не учи тывают. Необходимо отметить, что при этом степень поляризации ИК излучения будет зависеть от агрегатного состояния данного ве щества. Так, например, вольфрамовая проволока, нагретая до све чения, в направлении, перпендикулярном к оси, излучает свет, по ляризованный на 20%. При охлаждении ее до температуры, соот ветствующей максимуму излучения в верхней части ИК диапазо на частот, степень поляризации падает до 5%.
С другой стороны, явление поляризации ИК лучей частично или полностью имеет место при их распространении в веществе, при диффракцци, отражении, преломлении и рассеивании самыми разнообразными средами, встречающимися в радиоэлектронной аппаратуре. При излучении элементами интегральных схем, раз меры которых могут быть соизмеримы с длиной волны ИК диапа
47