Файл: Григолюк Э.И. Устойчивость и колебания трехслойных оболочек.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 16.07.2024
Просмотров: 144
Скачиваний: 0
ным уравнениям местной потери устойчивости цилиндрических трехслойных оболочек (рис. 13):
„ „„ |
|
Eh |
д2 |
Л |
|
Л2 |
- , |
. |
|
(3.1) |
ѵ2 ѵ г = |
R |
дх2\ |
• 1 |
ß |
V" |
у ; |
|
|||
|
|
|
|
|
U |
|
|
|||
£> 1 — — V 2 |
Ѵ2Ѵ2у_ |
+ |
|
|
|
TV?! |
— + |
|
||
â2 |
|
|
<92 \ |
, |
-, |
Л2 |
V |
У = |
0. |
(3.2) |
dxds |
|
|
ds2 |
|
1 |
|
||||
|
2 2 |
|
|
ft |
. |
А |
|
|
||
З д е с ь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
02 |
, |
(92 |
|
|
|
|
|
|
|
У 2 = <9л-2 |
|
Ös2 |
|
|
|
|
|
Рис. 13. Круговая цилиндрическая оболочка
Д л я свободно опертой замкнутой цилиндрической оболочки граничные условия имеют вид
^ = |
Ѵ 2 ^ = х = Ѵ 2 |
х = Ѵ 2 Ѵ 2 ) с = 0 |
при |
х=0 |
|
и х=1. |
|
(3.3) |
||
Систему уравнений |
(3. 1) — (3 . 2) |
с помощью |
введения |
разреша |
||||||
ющей функции %і |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
г,2^2 |
с- Eh |
д2 |
(л |
h2 |
|
л |
|
(3.4) |
|
|
|
|
R |
дх2 |
\ |
a |
|
) Ii |
|
|
|
А |
|
ѵ |
|
|
|||||
сведем к одному уравнению устойчивости |
|
|
|
|
|
|||||
D 1 |
9А2 _ , \ |
_ „ _ , _ , _ , |
.Eh |
д* |
1 |
|
V Yi |
|
|
|
V I V V V V у, Ц |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
(92 |
|
- t ^ ) v |
^ X i = |
0 - |
(3-5) |
|||
|
|
|
- n ^ { 1 |
73
Граничные условия для свободно опертых краев относительно функции хі запишутся следующим образом:
Х г = Ѵ 2 Х і = Ѵ 2 Ѵ 2 Х і = Ѵ 2 Ѵ 2 Ѵ 2 ) С і = Ѵ 2 Ѵ 2 Ѵ 2 У л = 0 при х=0 |
и х = 1. |
|
(3.6) |
Перейдем к решению конкретных задач по определению крити ческой нагрузки свободно опертой круговой тонкой упругой трехслойной цилиндрической оболочки при различных внешних воздействиях.
2. КРИТИЧЕСКАЯ НАГРУЗКА ПРИ РАВНОМЕРНОМ ОСЕВОМ СЖАТИИ
Рассмотрим [14] местную потерю устойчивости опертой по торцам круговой трехслойной цилиндрической оболочки, под верженной действию равномерно распределенной по контуру сжимающей силы N. ПОД действие этого усилия в оболочке при докритпческом безмоментном состоянии возникнут удельные усилия, равные
|
N |
Щ2 = |
0; |
7Ѵ°2 |
= |
0. |
З а д а ч а сводится |
к решению уравнения |
устойчивости |
||||
o ( l - ^ ) |
W W y . |
|
£ |
( 1 - f |
V 2 ) |
|
•УѴ?[дх2 |
Л2 V 2 |
Ѵ 2 Ѵ 2 / а = О, |
||||
которое ищем в виде |
|
|
|
|
|
|
|
Уі==Уа S l n |
mux |
|
IIS |
|
|
|
c |
o s |
|
|
|
(3.7)
(3.8)
(3.9)
где m — число |
полуволн |
по образующей |
цилиндра, |
п — число |
|||||||||
волн по |
окружности, |
образующихся |
в момент потери |
устойчи |
|||||||||
вости оболочек; хо — постоянная. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Вводя |
(3.9) |
в |
(3 . 8), |
придем |
к |
формуле |
д л я |
критического |
||||
осевого усилия |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
1 + |
U [ |
|
|
|
|
|
« 2 \ 2 |
|
т2 |
|
|
N-- |
2£>зтЗ |
Х2 |
+ |
ц2 |
Х2 |
' |
Л2) |
|
|
|
|
||
|
|
I т2 |
|
п2 |
|
т.1 |
|
т 2 |
|
п2 \ 2 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
l |
+ k { |
U |
+ |
V2 |
|
"хг" |
U |
4 " |
Я2~/ |
J |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
_£_ |
|
(3. |
10) |
г д е |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/і2Я 2 |
|
12^2(1 |
_ V 2 ) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
0Я2 |
|
|
Я4Л2Ѳ |
|
|
|
|
74
П о д б и р а я целоисчисленные |
значения |
т, |
п, |
соответствую |
||||||||||
щие минимуму в ы р а ж е н и я |
(3. 10), найдем |
|
наименьшее |
значение |
||||||||||
критической осевой силы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
^ к р г а 1 „ = |
- 2 я / ? Т О к р |
т 1 |
п = |
- ^ - ^ 1 | п . |
(3.11) |
|||||||
Проведенные |
вычисления показывают, |
|
что при k^O, |
К^0,4, |
||||||||||
|
/ ^ „ п р а к т и ч е с к и не зависит от п а р а м е т р а А, (см. т а б л и ц у ) . |
|||||||||||||
Таблица значений |
ртіи* |
при |
j . i 2 |
= 100, |
ф = 0,05, |
/ г = 1 , л = 0 |
||||||||
X |
1,00 |
|
1,1 |
1,2 |
1,3 |
|
|
1,4 |
|
1,5 |
1,6 |
|||
* |
•5,4218 |
5,4212 |
5,4013 |
5,4134 |
|
5,4136 |
|
5,4013 |
5,4093 |
|||||
Лпіп |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
7 |
|
7 |
8 |
|
9 |
|
|
9 |
|
|
10 |
11 |
|
На рис. 14 приведены графики |
зависимости |
наименьшего |
||||||||||||
критического |
значения |
п а р а м е т р а |
Р* = |
Р*т1п> |
определяемого из |
|||||||||
формулы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Infi |
л 2 \ |
/tri1 |
л 2 |
\ 2 |
|
|
|
m 2 |
|
||
|
|
1 + |
Jut^nL) |
|
iL |
|
1 |
' |
|
(oL + JiL)2 |
|
|||
|
|
|
{ I2 |
' Я2 / |
|
À2 |
|
|
|
|
\ 12 ^ Л2 ) |
|
||
от параметра |
. сдвига |
k дл я значений |
ц.2 = 64, |
1000, 5000, 10 000, |
||||||||||
15000, 30000 |
п р и Ф = 0 , 1 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
С |
достаточно |
хорошим |
приближением |
|
эту зависимость мож |
|||||||||
но получить, считая т2ІХ2+п2/я2 |
и т 2 Д 2 |
непрерывными |
аргумен |
|||||||||||
тами и проводя минимизацию в ы р а ж е н и я |
дл я р*. |
|
||||||||||||
П о л а г а я |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
rrfi |
, л 2 |
, |
nfi |
, л 2 \ 2 |
fnfi \ - і |
|
|
|
перепишем формулу (3. 12) в виде
^ < m 1 < o o , m 1 < m 2 < o o j |
|
Легко видеть, что минимум в ы р а ж е н и я (3. 13) |
достигается |
на границе изменения переменных, определяемой |
равенством |
т\=т2, |
(3. 14) |
75
что возможно, когда форма потери устойчивости оболочки осесемметрична. В ы р а ж е н и е для р* приобретает вид
1 |
Um |
|
(3. 15) |
1 + |
кт{1 |
mi |
|
Рассмотрим два возможных |
случая. |
|
|
1. Пусть /г/?гI — 1, где іщ |
соответствует р^п. |
Здесь член |
|
іЭ7гші<СІ и им можно пренебречь, |
вследствие |
чего формула |
(3. 15) запишется так:
Г
160
ПО
120
100 SO 60 W 20
О
|
|
|
|
|
ГГЦ |
|
|
(3.16) |
||
|
|
|
|
Р" =:1 + |
kmy |
mx |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||||
Mi'=30000 |
Из условия clp*ldinx=Q имеем |
|||||||||
15,000 |
m. |
у- |
'min " |
= p ( 2 - * | i ) . |
(3.17) |
|||||
1 — ku. |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
10000 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
5000 1000 |
|
Pue. |
14. Зависимость |
критического |
значения |
|||||
|
|
продольно" сжимающего |
напряжения р * — |
|||||||
|
|
= р п 1 |
1 п круговой |
цилиндрическои |
ооолочки |
|||||
0,04 0,08 ОД 0,16 А |
от |
параметра сдвига k при •&=О, I |
для ря |
|||||||
|
|
|
|
|
да |
значений |
|х2 |
|
Ф о р м у ла (3. 17) дает |
достаточно |
точные значения Р*п1п^ |
если выполняется условие |
|
|
|
1 —p./fe>». |
(3.18) |
В частности, при k=0 получим известную формулу для кри тического значения параметра продольного сжимающего усилия однородной цилиндрической оболочки.
2. Когда ЫгіП\~\, где іщ соответствует /Сіп ^'" і ^ ' > Ф°Р~ мула для р* приобретает вид
(3. 19).
Определяя корень уравнения dp*/dmi=0, найдем
|
|
(J- |
* |
г - 1 1 |
(3.20) |
|
|
|
|
|
|
Уравнение |
(3. 19) с |
достаточной |
дл я практических |
расчетов |
|
точностью может быть использовано при /г>0,2. |
|
||||
Согласно |
(3.20) и (3. 11) п р и / е > 0 , 2 имеем |
|
|||
|
кр min " |
Eh? |
V |
- O A , — |
(3.21).. |
|
|
||||
|
2R |
3 ( 1 - Ѵ2) |
|
76
О т с ю да для оболочек с легким заполнителем получим
|
|
|
1 |
кр min • |
2R / 3 ( 1 |
_ Ѵ і 2 ) |
2R |
|
|
|
|
•OA |
1 + - 1 |
/ |
Ai + |
Ä2 X |
2 " |
(3.22) |
|
|
|
|
|
|
3 |
V |
Аз |
|
|
|
Пренебрегая |
изгибной |
жесткостью |
несущих слоев, |
найдем |
||||||
|
|
|
|
• OA, |
|
|
Ai + Ä2 |
(3. 23) |
||
|
|
Р min ' |
|
|
|
|
||||
Отбрасывая в скобке второй член, р |
|
|||||||||
придем к общеизвестной |
формуле |
|
|
136 |
|
|||||
|
|
|
-OA3> |
|
|
|
|
128 |
|
|
|
КРіПІП ' |
|
|
(3.24) |
я» |
|
||||
полученной в предположении, что средин |
|
|
||||||||
ные поверхности |
несущих |
слоев |
прикреп |
|
|
|||||
л е н ы к поверхностям |
заполнителя . |
|
|
|
|
|||||
На рис. 15 представлены |
зависимости |
|
|
|||||||
р* = Р'*пип |
от десятичного |
л о г а р и ф м а |
па |
|
|
|||||
раметра |
р 2 при |
k = 0, 0,01, |
0,05, |
0,1, 0,2, |
|
|
||||
0,5, 1000, |
когда |
-0=0,05. |
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 15. Зависимость критического |
значения про |
|
|
|
||||
дольного сжимающего |
напряжения р * |
круговой |
|
|
|
|||
цилиндрической |
оболочки от десятичного лога |
|
|
|||||
рифма |
параметра и.2 при О = 0 , 0 5 и ряда |
значении |
g |
|
|
|||
|
параметра |
сдвига |
k |
|
1,0 |
2,0 3,0 |
4,0 iCß1 |
|
|
|
3. НЕРАВНОМЕРНОЕ |
ОСЕВОЕ |
СЖАТИЕ |
|
|||
В |
случае, |
когда |
осевая |
с ж и м а ю щ а я |
сила N приложена экс |
|||
центрично к |
торцу цилиндрической оболочки, |
удельное |
усилие |
при докритическом безмоментном состоянии оболочки вычисля ется по формуле
|
V 2nR |
- ^ T _ c o s |
— |
(3.25) |
1 1 |
nR2 |
R |
|
|
где Мизг—изгибающий |
момент, |
равный |
|
|
|
M^Ne^NRe |
|
(3. 26) |
|
{е — эксцентриситет |
силы N). |
|
|
|