Файл: Большанина М.А. Распространение света в анизотропных средах.pdf

-

ID3

-

кристалле оказываются, как

мы увидим дальше, некогерентньши и

не могут давать эллиптической

поляризации.

Обращаем внимание читателя

на

то,

что по выходе из кристалличес­

пластинок, эти колебания будут

также перпендикулярны и плоскости

главного

сечения второй пластинки, и луч пройдет как обыкновен­

ный луч

через вторую пластинку

без разделения на два. Точно так

же луч,

который в первой пластинке распростронялся как необыкно­

венный,

окажется и для второй пластинки тоже необыкновенным и

пройдет

без разделения на два.

Таким образом, получится не четыре,

Луч,

бывший необыкновенный в первой пластинке, пройдет в качестве

обыкновенного без

разделения во

второй пластинке. Опять получит­

ся два луча,

а

не

четыре.

Рассиотрии случай нормального падения лучей (рис.26). Вра­

щая

одну из

пластинок вокруг падающего луча, на будеи иметь то

четыре пятна

на экране, то два.

из них затухнут,.то опять появит­

ся четыре луча,

затем затухнут

два другие при каждом повороте на

90°.

Практически

такие

опыты на пластинках не удаются, так нак расхож­

соб. Возьмем

поверхность волны и нормаль к ней или луч и перпен­

дикулярную к

нему плоскость ( в н ) (рис.30).

■о іа оскость, проходящая

через

нормаль и оптическую ось 00'

т .е . главное сечение кристалла, перпендикулярна

плоскости волны

ЯЪСФ (ри с.30,а ) .

Колебания в обыкновенной волне происходят

перпендикулярно

плоскости главного сечения.

Через

Во обозначена их амплитуда.

если взять луч

и плоскость М )

. Амплитуда этих колебаний

обозначена

через B e

.

На рис.

3Qb изображен вид

сверху нг плоскость ЯѢСЮ .

Точка О

- след нормали (луча),

перпендикулярной к плоскости

чертежа. <РФ - след плоскости

главного сечения. По направле­

нию днр

происходят колебания

в необыкновенной волне. Перпен­

дикулярно

к ним - . в

обыкновенной. Способом изображенияамплитуд

на рис. 30 в

мы и будем пользоваться в дальнейшем.

#

= Ф ? .

(70) -

В последних двух формулах и содержится закон Иалв.

При выводе этих

формул мы предполагали,

что поглощение в

кристалле отсутствует. Если оно

существует, то

оно может внести

существенные поправки, так как

коэффициенты поглощения для обык­

новенного и необыкновенного лучей могут быть неодинаковыми

и кро-

*

Это явление носит название

дих­

ае того зависят от длины волны.

роизма. В турмалине,

например,

необыкновенный луч поглощается

Рассмотрим

случай, когда на пластинку падает естественный

лучііП оскаіьку

в

естественном луче имеотся

всевозможные колеба­

ния, то ясно,

что амплитуда того и другого

поляризованного луча

венного луча. Лвбой осциллятор в светящемся

теле совершает линей-

•но-пожяризованные колебания .

Эти колебания нарушается в резуль­

тате тепловых взаимодействий с соседями. Судя по когерентной

длине в явлениях интерференции, такие

нарушения происходят через

1СГ®-10“^ секунды. При нарушении колебания происходит скачком

изменение фазы колебания и его

направления,

т .е . поляризации лу~

ча. Итак, в

естественном луче

Q

_7

каждые 10 -ТО

сменяется фаза и

направление

поляризации. Когда такой луч в

кристалле разделяео-

ся на два,

то эти два луча, будучи когерентными по фазе, будут,

однако, некогерентными по амплитуде.

В самом деле, вектор О-М

на рис.31 хаотически меняет свое направленье. Следовательно,

так же хаотически меняются амплитуды

$ о

и

&е