Файл: Большанина М.А. Распространение света в анизотропных средах.pdf

- - 114 -

внутреннего "отражения. Для этого призматический достаточно длкннм кристалл исландского шпата разрезается определенным образом (так,

чтобы создать условия для полного внутреннего отражения на плос­ кости разреза) и склеивается канадским бальзамом (рис.-35),

нен-ьшим показателя преломления исландского шпата для обыкновенно­ го луча ( Л . 0 =1,658) и большим наименьшего показателя преломленіе для необыкновенного луча ( а е -і,4еб).

сошлифовывается до 68° для обеспечения полного внутреннего от­ ражения обыкновенного луча от слоя канадского бальзама.

разреза оказывается больше предельного и он испытывает полное внутреннее отражение.от слоя канадского бальзама ж гасится

Для необыкновенного луча показатель преломления канадского баль-

заиа больше, чей исландского шпата, поэтому луч проходит слой

бальзама как плоско параллельную пластинку и выходит из кристал­

и наглядна для преподавания и для разъяснения действия поляриза­ тора и анализатора.

в) Призма_Аренса.

Вместо призмы Николя в настоящее время для видимой облас­ ти спектра употребляют поляризатор Аренса. Он состоит из трёх прямоугольных призм из исландского шпата, скеенных канадским баль­ замом в виде прямоугольного блока (рис.36). Направление оптичес­ кой оси у всех трех призм одинаково и параллельно преломляющей поверхности. При нормальном падении лучей они в призмах не раз­ деляются, как мы видели в § 20, но идут с разными скоростями до разреза.. Тут обыкновенный луч претерпевает полное внутреннее

отражение и гасится на гранях поглощением, а необыкновенный луч,

поскольку, его колебания дедат в плоскости главного сечения

зации, широкое распространен приобрели так называемые поляроиды.

Действие их основано на явлении дихроизма: один "из лучей устраняет­

ся благодаря очень сильному его поглощению в кристаллах поляроида.

Попытки искусственно вырастить большие дихроичные кристаллы .не

увенчались успехом. В 1928 г . Ленд, тогда еще студент Гарвардского колледжа, предлояил пленочный поляризатор, состоящим из большого

числа упорядоченно расположенных дихроичных субмикрокристалликов,

внедренных в прозрачный материал с тем яе приблизительно показа­ телем преломления (для снижения рассеяния света). В качестве дих­ роичных кристаллов были употреблены иглообразные кристаллики гера-

патита (периодидсульфат хинина). Наибольшая Главная ось поглощения параллельна длинной оса кристалла. Правильная ориентация игл дос­ тигается растяжением пленки. Эти поляроиды в настоящее время поч­ ти не используются из-за дефицита хинина.

Предложено большое число микрокристаллических поляроидов

с другими дихроичными кристаллами. Однако, наиболее распростра­

ненными в настоящее время являются пленочные поляроиды молеку­ лярного типа.

В этих поляроидах используются длинные' тонкие дихроичные молеку­ лы. Ось их поглощения совпадает с длинной осью молекулы. Есть много способов добиться их упорядоченного расположения. К числу

- II9 - .

ленном направлении. Действующими является подвиниловые комплек­

куле поливинилового спирта других атомов, а, наоборот, отщеп­ ления от нее некоторого числа атомов кислорода и двойного числа атомов водорода. В результате в пленке поливинилового спирта,

дихроичного самого по себе, появляется дихроичные, молекулы поли­ винилена. Для упорядочения дихроичных молекул пленка растягивает­ ся.

По пленочным поляроидам имеется очень большое число патен­

тов.

Большим преимуществом поляроидов является возможность по-

лучения их в виде листов лвбых размеров вплоть до Іх І н2 . Поля­ роиды нашли’ большие практические применения.

§ 24. Анализ^оляризованного_света^

Лсбой поляризатор, пропускавший один, тип лучей, может слу­ жить и анализатором. В настоящем параграфе мы рассмотрим, как осуществляется анализ лучей. Проще всего ото сделать, используя иикожь.

Предположим,, что требуется узнать поляризован свет или нет. Пропустим его через призму Нйкодя. Бели это естественный свет,-’т.о в николе он разделится на обыкновенный и необыкновен­ ный пучки одинаковой интенсивности независимо от расположения плоскости главного сечения николя.

Как мы видели, из николя выйдет необыкновенный туч, ин­ тенсивность которого будет равна половине интенсивности падаю­ щего света. Как бы'мы ни вращали наколь вокруг его оси.

Рис. 39

Из николя-поляризатора выйдут лучи с колебаниями, лежащи­ ми в плоскости его главного сечения. Изобразюг плоскость колебаний лучей, как это мы делали в § 21 (рисЛф ). Пусть 3*3* -след се­

чения этой плоскости плоскостью главного сечения поляризатора.

Направление колебаний в падающем на ңикбль-анализатор луче сов­ падает с 9 9 . На рис. 40а, 40в, 40с J ^ -^изображает след

плоскости главного сечения николя-анализатора и в то хе время

интенсивность. Если плоскость главного сечения тнсоля-анализа- '