Файл: Некоторые специальные разделы курса теоретической электротехники учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 02.08.2024
Просмотров: 34
Скачиваний: 0
- 8 -
Значит |
У at •= c£x=C°ns* |
> |
й |
»(х) |
- |
есть прямая |
|
линия, |
соединяющая |
точки |
а |
и |
6 |
|
|
Мы рассмотрели |
выше плоскую задачу.Если |
задача много- |
|||||
мерная и искомаг функция |
lL(x,4,z) |
|
имеет |
несколько |
независимых переменных, то функционал в'случае трехмерной задачи будет иметь вид»
3 " J / J n t i . a ' o c . u ' a . u ' z . x . y . z j a f x c l t f f l t B , |
1 2 |
|||||||
а уравнение Эйлера-Лагранжа записывается так: |
|
|
||||||
Э £ _ _Э_ 2 £ |
i _ iE |
і_ іЕ_ ,_ л |
|
І 3 |
||||
в и |
ах аа'ж an |
aw* |
аг аи'г |
7 |
й - |
|
||
В- инженерной |
практике |
обычно приходится |
исследовать |
|||||
электрические и магнитные |
поля, |
в некоторых объемах и соот |
||||||
ветствующие |
потенциальные |
функции будут для |
плоскоаарал- |
лельных и осесимметричных задач двухмерными, а для общего случая - трехмерными.Положим, необходимо определить потен циал электростатического поля в любой точке внутри некото
рого объема V |
, |
, |
в котором сосредоточен заряд с плот |
|
ностью JJfX,W,Z). |
( |
РИС.2) |
_____ |
|
Потенциал на границе объема равен нулю (Краевая задача |
||||
Дирихле).Известно |
, |
|
что потенциал |
в данной области опи |
сывается уравнением |
|
ііуассона |
|
Энергия электрического поли внутри объема может быть опре делена по одной из двух равноценных щориуд:
- 9 -
РИС.2
Wz - |
r x , a . z ) - L L o t x d a d z . |
|
, V |
|
' |
причем |
Wi = W * = W . |
|
можно записать |
W = 2 W * - W , , |
иди |
« • ^ - ( Й М Й Г - Г Й Л ^ - . .
Значит функционал
v
Имеет физический, смысл энергии электрического подл в рас сматриваемом обьене.
Выше мы говорили,- что если некоторая функция UY*A?)coобцит атому функционалу минимальное значение, то она и будет искомой потенциальной функцией рассматриваемого элек трического поля. Овределим, каким же условиям должна удов летворять эта функция. Иначе говоря, какая функция, при •одстановке в функционал (14) будет сообщать ему мшшмакь-- ное значение.
Воспользуемся уравнением Зйлер'а-Лагранжа. Ь нашем функционале
Согласно уравнению (ІЗ)
или иначе
Значит функций, |
сообщающая, минимум функционалу (14) |
должна удовлетворять |
уравнению Пуассона. В результате; мож |
но сделать вывод, что задача отыскания минимума функционала (14) равносильна интегрированию уравнения Пуассона. Коли будет найдена функция, которая, минимизирует упомянутый функ ционал, то значит ата функция и есть ревенив уравивниш Дуас-' сова.
Существуют несколько способов нахождения эксЕрелального значения; функционала. Мы рассмотрим два из них - Метод Ритца
•метод Канторовича.
Метод Ритца .
Будем искать потенциальную функцию электростатическо го двухмерного поля., созданного объемными зарядами с плот ностью 9 (х,ц) . в эюи случае потендиал подчиняема уравненив Пуассона.
Полагаем , что потенциал на границе области обращается: в нуль.
метод Ритца оводитса к выбору решения в виде суммы квсвоаьках функций ( так называемых, координатных функций)
|
|
- |
и |
- |
|
|
|
|
|
|
Здесь |
а« - постоянные |
коэффициенты, зависящие от конфи |
||||||||
гурации |
области. Функции |
|
выбираются: произвольно .од |
|||||||
нако они должны удовлетворять |
определенный |
требованиям: |
||||||||
I.Обращаться в нуль на границе |
области, |
|
|
|||||||
2.Должны быть, по крайней мере, |
дважды, дифференцируемы. |
|||||||||
Выбор координатных функции играет очень существенную |
||||||||||
роль и многое здесь зависит от опыта |
решающего задачу. В |
|||||||||
І 2 ] |
даются рекомендации по |
этому |
вопросу.Так |
для пря |
||||||
моугольной, области с размерами |
X |
|
=іО. |
,у = ±Ь . |
||||||
Можно брать . |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Ножно применять и тригонометрические |
функции |
|
|
|||||||
% = S i n . Я Р • S U ^ |
, |
* • Ф**г |
|
ш |
||||||
Ун* |
cos |
cos |
-ТГ |
, |
|
|
|
|
|
|
Точность расчета определяется, а* ешвют |
*0яич*с<їіт |
|||||||||
слагаемых в последоват |
льиоств, (17), ОШЫЮ ЖШрШШрт , |
|||||||||
видом этих |
слагаемых. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Посла выбора решение остаетса ещедвж**» |
ітЩвтш* |
|||||||||
ак таким образом, |
чтобы потенцкал*МЯ #jfWflt«* |
аылршт |
||||||||
образом описывала исследуемое |
поде, |
ftltm |
rv*Op*f |
Up* Шїг |
||||||
становке (17) в функционал (14) , |
ког$$*ДОЮ» |
й * |
ЯШЖ |
|||||||
обеспечить |
ему минимальное значение. |
|
|
|
|
|||||
Операция вычисления коэффициентов а « |
е*бД1йге* |
Я |
||||||||
подстановке |
в функционал |
|
|
|
|
|
|
|
||
выбранного |
решения: и составления системы |
алгебраических |
||||||||
уравнений, |
по. числу неизвестных |
|
|
|
|
|
||||
a t ' 0 - * " 4 - 1 - " " |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ь результате таких операции |
получав-ес*. «леавм* яшюеюайк |
Ритца, которую можно записать так:
21
a«C«fa.4i]* <u[«fa.<f*> • • • • ttaCfa. Va] = K i j ,
- • Л і -
- л - I
Теперь остается только решить систему (21) и найденные коэффициенты подставить в уравнение. ( I V ) . Совершенно анало гично решается вадача Дирихле и для электрического поля, описываемого уравнением Лапласа яри ненулевых граничных ус ловиях.
где |
/ |
потенциал на |
границе-области. |
|
В этом случае можно применить операция приведения за |
||
дачи |
к нулевым начальным условиям. Для этого решение за |
||
писываем |
так: |
^~ |
|
|
U-«fo-*2-a.r<Ai««f»*lP |
|
r |
i |
|||
з де ОБ Чи |
- |
некоторая |
функция, обращающаяся, в f |
на |
|
|||
границе |
области |
, |
f « |
- обычные координатные |
функция |
, |
||
равные |
нулю на границе области.Подставим (21) в |
уравнение |
||||||
Лапласа и получим после дифференцирование уравнение Пуас |
|
|||||||
сона для функции *f(ct,u) |
с кулевыми гранитными |
условиями |
|
|
- ІЗ |
- |
|
э У . a V _ |
_ |
|
n |
Правая часть этого |
уравнения |
р |
выполняет функцию распреде |
ления источников.Хеперь решение осуществляется, обычный спосо бом, как было показано выше.
Пример I . |
Рассчитать |
электрическое |
поло; в |
прямоугольной |
||||
области ( поле статора ЭСГ) , |
изображенной, на рис. |
3. На /"* |
||||||
двух |
противолежащих границах |
области ж |
= ± а. |
|
і,ленциал |
|||
равен |
нулю , |
а^на двух д^гих |
( u = ± d |
|
) |
потенциал |
||
описывается. Функцией &(эс) |
. Вид этой, ф-чкции, j |
6 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ic(oc) |
|
|
|
|
|
|
|
|
OSLLH |
-а |
|
|
|
а |
- а |
- 6 |
|
|
|
|
|
|
» |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-Л |
и |
ы |
|
|
|
|
|
|
|
РЙС.З |
|
|
|
|
|
и размеры области заданы. |
|
|
|
|
|
|||
|
Поле і |
данной области удовлетворяет |
уравнению Далласа. |
Праведен задачу к нулевым граничным условиям, раздела* предварительно заданную граничную функцию в степенной, ряд (можно в гармонический) и ограничимся первыми тремя его
слагаемыми.
- I * -
$с(х)=0,5и.*(Ъо |
*ЪгХ |
+ Ъ * х ) , |
|
||
|
|
|
|
|
ги |
где Ъя. |
- |
определяется, формой кривой |
/ с / э с ) . |
||
Согласно |
(22) |
имеем: |
|
|
|
Получали |
уравнение Нуасооиа при |
f |
= О на Гранине |
||
области |
Следуя Ритщу , записываем |
решение задачи |
ге
В данном случае для иллюстрации метода мы ограничимся реше нием в виде одного слагав мого. Система уравнений Рита бу дет СОСТОЯТЬ всего из одного равенства
- a -a
i d
~0.-d
йвиервсувмя нас коэффициент иахог-тся. так:
- 15 -
Потенциальная функция для нашей, задачи теперь найдена:
Ц (X,У) = 0,5UH [Йо + О г X і * |
O Y X v J + |
|
28 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ 0J25U.H |
|
a * + r f * |
|
(ос-сС)(Уг-а). |
|
|
|||
^то решение дает наилучшее среднеквадратичное приближение |
|||||||||
к точному |
решению при выбранной, функции (26 |
) . |
|
||||||
Пример 2 |
Рассчитать статическое магнитное поле в прямоу |
||||||||
гольной пазу, вырезанном в ферромагнитной среде, если из |
|||||||||
вестны размеры паза и проводника с |
током в |
нем |
(см.рис.4). |
||||||
заданы |
граничные условия: магнитная |
проницаемость ферромагне |
|||||||
тика |
JJ- |
- |
о° |
, силовая линия на границе У |
= О |
||||
совпадает |
с |
осью |
"X" . |
(Такие |
допущения обычно принимаются |
||||
в подобных задачах |
{_Ъ[ |
) . |
|
|
|
|
bm//w/////w/
РИС. 4
Так как принято, что выпучивание потока из паза нет, то