Файл: Алексеев А.И. Колебательные цепи. Параллельный контур учеб. пособие для курсантов ХВВУ.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 06.08.2024
Просмотров: 171
Скачиваний: 0
Сравнивая соотношения (87) и (92), нетрудно заметить, что влияние внутреннего сопротивления источника на форму резонансных
кривых |
н ( Икф сугубо специфично. Если с увеличением |
внутреннего сопротивления источника полоса пропускания резонанс-
ной кривой напряжения, на контуре уменьшается и, следовательно, возрастает крутизна скатов этой частотной характеристики (увели
чивается Q 3 ), то |
крутизна частотной характеристики |
при |
|||
этом уменьшается. |
|
|
|
|
|
|
Наглядное представление о влиянии внутреннего сопротивления |
||||
источника на форму |
резонансных кривых |
(.р |
и |
дают гра |
|
фики |
этих кривых в |
относительных координатах, |
приведенные на |
||
рис. |
38. |
|
|
|
|
ЧсЧ) |
1 |
. |
и кр. Ѵ і + 4 Я э І г
_ |
/ |
і ч о У . |
^n.p |
VV |
(S*) |
i + 4 Q ^ 2 |
ГДѲ
При величине =oo) напряжение на контуре не зависит от расстройки (этот случай соответствует подключению контура к идеальному источнику напряжения). Резонансная кривая напряжения имеет вид прямой параллельной оси абсцисс, крутизна резонансной
кривой |
пѣдводимого |
тока максимальна ( Q 3 |
=0). |
С |
увеличением |
крутизна резонансной |
кривой напряжения на |
контуре возрастает, крутизна резонансной кривой подводимого тона уменьшается. Физически уменьшение крутизны резонансной кривой
3 a ( j ) объясняется тем, что с увеличением внутреннего сопротив
ления источника уменьшаются относительные изменения полного сопро
тивления цепи |
контур-источник, вызываемые изменениями |
входного |
сопротивления |
контура. |
|
Случаю R t = °®(^ = 0 ) 'соответствует подключение контура к иде альному источнику тока. При этом подводимый к контуру ток не зави сит от расстройки, вследствие чего резонансная кривая подводимого тока имеет вид прямой, параллельной оси абсцисс; резонансная кри
вая напряжения на контуре имеет максимальную крутизну (Q |
“ Q |
” |
= Q ) . |
3 |
W |
Используя обычные способы оценки полосы пропускания для из вестной формы АЧХ, можно записать
|
|
b |
4 |
f e |
' n)2 |
|
|
|
|
|
. |
|
4Q2 . . . г |
|
|
|
|
|
|
i + — |
t ë n ) |
|
|
|
||
Уравнения (95) и (96) имеют единственное общее решение |
|
|||||||
|
&' = |
± _ і _ = |
+ |
1 - . ± 1 É |
q |
|
(97) |
|
|
I п |
2 Q3 |
|
■ 2 |
|
|
|
|
при величине |
отношения |
|
|
|
|
|
|
|
|
* |
+ |
|
- 0 , 7 3 . |
|
/ |
(98) |
|
Во всех |
остальных случаях |
=£ ^'п |
, т .ѳ . |
величина |
Q 3 |
|||
однозначно определяет полосу пропускания только резонансной кри вой напряжения на нагруженном контуре.
|
Более того, при величине отношения |
|
|
|
||||
|
* = |
|
^ л Т - 1 - 0 ,4 * , |
|
||||
уравнение (96) вообще не имеет решения, |
так как для этой величи |
|||||||
ны внутреннего сопротивления источника ( |
1 5 ^ |
2,42 R qe ) предель |
||||||
ная |
амплитуда подводимого |
тока |
|
|
|
|
|
|
|
Jnnpe<3 |
ß l |
|
|
|
|||
не |
превышает уровня |
|
|
|
|
|
|
|
|
J V |
з |
= J T |
— - — |
• |
|||
|
|
|
пр |
^ с |
о. |
+ |
о |
|
|
|
|
г |
|
|
|
к ое |
|
|
Так как в параллельном контуре, как правило, используется |
|||||||
резонансная кривая напряжения на контуре, то соотношение |
||||||||
|
_ + |
1_ |
Да __ + _ L _ |
|
(99) |
|||
|
% |
2 |
ір |
" |
2 q 3 |
|
||
или
пэ
широко применяется для оценки избирательных свойств нагруженного параллельного контура.
Эквивалентная добротность системы контур-источник численно равна добротности условного реального вполне параллельного конту
ра |
(рис. 36,г) |
с параметрами |
R = R3 |
и р |
. |
|||||
|
Добротность вполне |
параллельного контура равна |
||||||||
|
|
|
|
|
|
Q |
= |
у - |
' |
(ЮО) |
|
Подставляя |
(84) |
в |
(100), |
получаем |
|
||||
|
П |
_ |
*э |
_ __^ое |
|
_ |
Q |
} |
||
|
Ч Э |
|
? |
|
|
|
N*t |
|
1 + - І 21 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
К\_ |
|
|
где |
KQe , |
р |
, |
Q |
- |
параметры параллельного |
контура в исход |
|||
ной цепи (рис. 36,а ). |
|
|
|
|
|
|||||
|
Этот метод обычно используется для расчета эквивалентной доб |
|||||||||
ротности и более сложных цепей, |
содержащих параллельный контур |
|||||||||
(рис.39,а ). На рис. |
39 показана |
последовательность схемных преоб |
||||||||
разований. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 39.
Эквивалентная добротность условного |
контура |
|
||||
Q = |
= |
Roe М |
и _________ |
|
||
|
? |
Р ^ А ^ о е ' Ѵ Ѵ н ) |
|
|||
|
|
■ое |
“V- |
'ое |
|
( Ю І ) |
|
|
i + |
|
'“Ч |
|
|
|
|
" H |
|
|
|
|
полоса пропускают резонансной кривой напряжения на контуре |
|
|||||
п э = |
і “ |
Ч 1 + ^ |
|
1 7 |
) ■ |
(І02) |
амплитуда напряжения на контуре на резонансной частоте
и_ _ L o _ І ___________ ®ss________
>Ф |
R, |
*3 |
R. |
|
|
Ros |
(ЮЗ) |
Эквивалентная добротность |
ц э |
ß; |
ß H |
|
|||
во всех |
приведенных выше соот |
||||||
ношениях - это |
условный параметр колебательной цепи. Если величи |
||||||
на добротности |
собственно контура Q |
определяет количественные |
|||||
соотношения между амплитудами токов в ветвях |
I и, I с |
и подводимым |
|||||
к контуру током |
I |
на |
резонансной частоте |
|
|
||
|
\ р а |
Ѵ |
- С і : Ѵ |
|
|
||
то эквивалентную добротность следует рассматривать как некоторый вспомогательный параметр, предназначенный для оценки только формы частотных характеристик нагруженного параллельного контура.
Полоса пропускания нагруженного контура существенно зависит от величин сопротивлений нагрузок ß^ , б н . В реальных схемах различных электронных устройств величины ß-L и RH выбираются боль шими только в тех случаях, когда необходимо иметь минимально воз можную полосу пропускания системы.
|
Гораздо чаще при расчете и проектировании устройства выдвига |
||
ется |
задача согласования |
колебательного контура с внешней цепью |
|
при заданных резонансной |
частоте |
и полосе пропускания П^ сис |
|
темы источник-контур-нагрузка (рис. 39,а ). |
|||
|
В простейшем случае |
для цепи источник-контур (рис. 36,а) ус |
|
ловие |
согласования может иметь вид |
|
|