Файл: Алексеев А.И. Колебательные цепи. Параллельный контур учеб. пособие для курсантов ХВВУ.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 06.08.2024
Просмотров: 160
Скачиваний: 0
Для величин коэффициента подключения пг ^ т <о-= 8(^2-В) резо нансные частоты сложного контура определяются следующими соотноше
ниями: |
|
,------------------------------- ------ - |
|
|
|
|
[П7.+ t)2) - |
ЪЧ - U 2 |
(126) |
|
|
|
|
|
|
|
2 - (пг |
m -b'è2)2 -к Ъ г |
(127) |
|
|
|
|
|
Частота |
^ |
(рис. 41) близка |
по величине к резонансной часто |
|
те последовательного контура L ,Сг и X . Действительно, при |
||||
(т +S г )г |
4 § г |
|
|
|
•f = f |
/ 2 - ( m t ~ P ) - ( т + S 2) |
tT\ J0 2 |
||
JPH |
JO V |
2 |
= i„ / T |
|
На этой частоте входное сопротивление сложного контура мини мально, так как в основном оно определяется малой величиной сопро тивления правой ветви контура:
г мин = г
1 |
|
4 2 |
|
і - |
|
[6 * с л ^ ог) |
і - m -В* |
|
^ 1 |
A |
2in |
Анализируя соотношение (127), нетрудно заключить, что макси мальное отклонение величины от частоты независимо от прием лемых для практики величин затухания контура § имеет место лрм критическом значении коэффициента подключения в контуру m . = r n
is этом случае
- ѴіТв - і - - 4 - ^ »
т .е . абсолютная расстройка Д |
j |
J В равна половине |
полосы пропускания контура (относительная расстройка на границах полосы пропускания £ п = ± -L § ).
График зависимости относительной расстройки от величины ко эффициента подключения т. изображен на рис. 42. В таблице 4 при ведены результаты расчета этой же аависимооти для контура
с добротность» |
Q |
*20 |
(затухание 'b *0,05, |
критическая |
величава |
|||
коэффициента подключения |
*0,0975). |
|
Т а б л и ц а 4 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||
|
НТ. |
|
|
0 , 1 |
0 . 2 |
0 , 4 |
0 , 6 |
0 , 8 |
|
Д Ір t |
о / |
|
2 |
0 , 6 7 |
0 , 5 7 |
0 , 1 9 |
0 ,1 6 |
|
+. |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Jo |
|
|
|
|
|
|
|
M> e 4і£ , о; |
4 0 |
1 3 ,4 |
І І , б |
3 . 8 |
3 , 2 |
|||
п |
tu ' |
lo |
|
|
|
|
|
|
Уже при величинах коэффициента подключения т.^2гтг к.р aöcoлютяая расстройка Ajp= j j не превышает 15 % полосы пропуска
ния контура, поэтому в большинстве практических схем можно при нять
|
|
|
{ |
- f |
= |
- - і - |
V |
L C (C2 |
. |
|
|
|
|
Jp2 |
|
Jo |
23Г |
|
|||
• |
На частоте j |
= |
j Q |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(I2 8 ) |
|
Графики зависимостей модуля и аргумента входного сопротивле |
|||||||||
ния сложного контура приведены на рис. |
43. |
Пунктиром на рисунке |
||||||||
изображена |
зависимость |
реактивного |
сопротивления емкости С, |
|||||||
X |
= |
с, |
• |
|
|
|
|
|
|
* |
•А-СІ |
со |
|
|
|
контура |
|
|
|
||
|
Входное сопротивление |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
_ |
I___ _ |
|
||
где |
|
|
|
|
ел |
W |
|
2 |
г г |
' |
|
|
|
|
|
|
H |
« |
|
||
|
|
|
|
Б 6* ' |
Б г - |
Б , |
|
. |
|
|
В области низких частот входное сопротивление анализируемого контура (рис. 40) практически определяется величиной суммарной ре активной составляющей &£*($) входной проводимости контура, так как активная составляющая входной проводимости .(проводимости пра
вой ветви) контура в |
этой |
области частот нала (.Ga ( p |
достигает |
|
максимума на частоте |
$ = |
$ о2)- |
|
|
Составляющая |
имеет емкостной характер во всей области |
|||
частот 0 6. $ |
і оа |
• |
|
|
Суммарная реактивная составляющая входной проводимости конту |
||||
ра в этой области |
частот |
|
|
|
B z “ V - W 6 ' ■ |
<o0' |
на любой частоте.
Вследствие этого график зависимости входного сопротивления
контура от частоты (рис. 43) пре уыеньаешш частоты до нуля ври-
бикнется к графику зависимости х с< |
снизу. |
|
Фазочастотяая характеристика в области частот 0 ^ |
j ^ ^ |
|
0 ‘ , * так как здесь |
ü |
(входное |
сопротивление |
контура |
имеет |
активно-емкостной характер). |
||||||
|
В |
области |
частот |
t |
\ |
реактивная составляющая проводи- |
|||
иости |
|
|
|
|
J |
•>оа |
|
имеет индуктивный характер. |
|
правой ветви контура |
|
|
|||||||
Она компенсирует величину |
емкостной проводимости левой б ѳ т в и кон |
||||||||
тура |
^ |
на |
двух частотах |
^ |
и |
(рис. И ) , т .е . |
|||
|
|
|
|
6 z U |
P, ) |
- B z H |
P2) |
- о - |
|
|
Входное |
сопротивление |
контура |
на |
резонансных частотах опреде |
||||
ляется только |
величиной активной составляющей проводимости правой |
||
ветви контура |
(.$) • Так как Д ^ = |
2 " |
, |
т.е . частотный интервал ыенду частотами основного резонанса
ипоследовательного резонанса в правой ветви контура $оа доста
точно велик, |
то |
|
|
1 а |
слѳдоватѳльно» |
и |
|
^ |
сл ^ |
^ |
би. сл ^ |
р г") ' |
» поаіоыУ |
здесь |
|
|
В области |
частот |
J |
^ ^ L | рг |
|||
входное сопротивление контура имеет активно-индуктивный характер,
фазочастотная характеристика |
|
> 0 . |
|
|
При увеличении |
частоты |
до бесконечности величины составляющих |
||
и <3г2 (^ ') |
проводимости |
правой ветви контура |
уменьшаются |
|
до нуля, проводимость левой |
ветви |
контура (емкости С, |
) возраста |
|
ет до бесконечности. Величина входного сопротивления здесь практи
чески |
определяется |
проводимостью емкости С, .Н о проводимость ем |
кости |
СА в области |
несколько скомпенсирована индуктивной |
проводимостью правой ветви контура, поэтому график входного сопро тивления контура при увеличении частоты до бесконечности приближа
ется сверху |
к зависимости |
, ФЧХ входного сопротивления |
||
стремится |
к уровню - ^ . |
|
||
На частоте |
основного резонанса |
|||
|
|
Ъ9 |
")■“£. |
(129) |
|
|
U =" T' R0 i 4 |
||
|
|
охЛ^рг ' |
||
Это первое |
замечательное |
свойство сложного параллельного кон |
||
тура. Подбирая в пределах возможного величину коэффициента подклю
чения fri |
, «окно согласовать контур |
о источником, имеющим малую ■ |
величину |
внутреннего сопротивления |
. |
