Файл: Алексеев А.И. Колебательные цепи. Параллельный контур учеб. пособие для курсантов ХВВУ.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 06.08.2024
Просмотров: 157
Скачиваний: 0
V J |
O |
■= ИГ |
— u r |
— U JC t> + MJ. Ct> |
|
|
UMÜKC |
CNÜKC |
1 |
C4'"' |
|
- ± Ч ^ « » Ч Ѵ * Ѵ T ) *
+ T tu« “ * I V ♦ V ) - y |
SU*, . |
|
амрпш ooxep» за оарвод |
Tp |
|
.1 |
|
|
В Д - f - f c v f ■^ |
гл^ - |
|
добропоста ос— —В іш ш и я о а схем |
||
2 * 4 , |
|
(Я) |
|
|
|
Ч " V ^ ) " |
“ * f î " ' |
|
Son oo— і ш ш |
а і ш окомв пожучена в роаудвсам |
|
обров— п схема простого паражхопаого конура, то |
||
c$K=L |
Ъ •" |
|
L |
|
|
|
|
f r - |
н раметрое аквавахяяюі схемы paoowt— a яа орв;рвмх ooo«— f!:
гг 1
CL 1
Подставляя (32) и (33) в (31), находим |
|
|
Q. - |
• |
<м> |
Формулы (28) и (34) абсолютно идентичны. Это лишний раз под черкивает эквивалентность обеих схем (рис. 13,а,б) на резонансной частоте.
При наличии шунтирующего сопротивления (рис. 14,а)
I |
' |
Ku |
К ш
|
|
|
(35) |
где Qy- - добротность |
собственно |
контура. |
|
Так как |
- это |
практически |
добротность простого параллель |
ного контура, являющегося частью анализируемой схемы (рис. 14,а ), то для нее справедливы все закономерности, которые иллюстрируют зависимость добротности такого контура от величин индуктивности
и емкости. |
„ |
|
Q |
|
|
Рис. |
15. |
|
Добротность аѳ |
всей |
цепи, как |
это следует из |
(35), достигает |
максимума (рис. 15) |
при величине добротности собственно контура |
|||
В том случае, |
когда |
|
. физичеокиѳ |
процессы, оп |
ределяющие добротность цепи, существенно отличаются от ранее рас смотренных для простого параллельного контура.
Подчеркивая специфичность физических процессов в такой цепи, авторы некоторых работ по исследованию характеристик параллельно
го контура называют ее вполне параллельным контуром,что,очевидно, имеет свой смысл.
Действительно, здесь (рас. І4,а) при выполненьи отмеченного
вше условия |
^ |
* ое - |
} |
|
«* |
R “ ^ |
- к . |
|
к ш+ Ru |
|
добротность вполне параллельного контура (рис. 14,б)
воарѳотает о увеличенном ѳмкостя в с уменьшением нндуктнзностя
контур«.
Этот вывод пряно протнвополояеп тоиу, который был получен прав авалязе схемы простого параллельного контура. Что это? Очерадвой парадокс влв онябка?
Нв то н нв другое. Полученное соотновенна (36) опревадлнво только для схемы вполва параллельного контуре, нэобраханвой на
рно. 14,б.
Юлж предполохвть, что в »той цепи отсутствуют другие пота« рн, хроме необретхмых потерь внерпш электронапятого поля в сопрогяжишв вупіа й ш , то пре постоянной амплитуде аапрвханяя на контуре аиергяя потерь sa парнод резопансвой чаототы
растет нропорцновально ваннчввам емкости в мидунтяиностн воохм варахлальиого кохтура в отапанв 1/2.
Среди* валячкяа ввергни электвшагамтвого поля, явкоплепвя > таксе яонтуре на реаонавоноі частота
Ч ~ Ч иохс" Ч маке"* 2
уводи м стоя проаордояыьао веягаш» еикостя вовтуре в ясумі •м м п, т.в. бывтрв«, чш воврастает вмаргкв потерь sa аармдТр .
Свадоаатальмо, вывод о шипит акшояв п пщ нттп ад нв •«лвпну шбротвост вполне парвлаахьвого г а тура (рве. 14,6) •*»
отш атнут еунвоетя &п*чаедх qonoe«, ц о м в н в * там!
т т .
О т а о воохва вараівсіьмй контур (ряс. 14,6) нови бить а»-
лучен только при выполнении весьма существенного условия для ис ходной цепи (рис. І4 ,а); а именно
B-шu i«' |
,чоеRoe~ Ruи4Jр;^0) > |
(3?) |
|
где |
л |
|
|
|
Lx |
^ое ^іЛ Ір^ |
2 |
Таким образОіЧ, возможность выполнения условия (37) (условия существования вполне параллельного контура) зависит в свою оче редь от величин емкости и индуктивности исходной цепи. Поэтому вывод о влиянии емкости и индуктивности контура (рис. К ,б ) на ве личину его добротности справедлив только для ограниченных облас тей величин L и С исходной цепи.
Если конкретизировать условие (37)
|
|
|
|
|
|
< 5 8 > |
то |
на |
основании (38) легко определить области |
возможных величин |
|||
L |
И с |
исходной |
цепи |
(рис.14,а) , для которых |
справедливо соотно |
|
шение |
(36): |
|
|
|
|
|
если |
с |
4 - А |
- |
|
||
|
|
(39) |
||||
|
|
|
|
I0 4 R „ |
|
|
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
ц » |
т г , № |
ш |
( « ) |
|
Для расчета добротности простого параллельного контура одина ково пригодны как приближенное соотношение (29)
так и (31)
_ ----- ■,
дли вычисления добротности контура с шунтирующим сопротивлением целесообразно использовать одно из соотношении (33). <
При строгой оценке степени влияния тех или иных параметров контура но величину его добротности необходимо учитывать совокуп ность всех факторов, вызывающих измоиение энергетических соотноше нии в цени на резонансной частоте.
g 5. ПХОЛИОЕ СОІІІ'ОІИВЛЬІШ»: ПГОСІОІ о І1А(>АЛЛЕЛЬНОГО КОНГУІ>А ЭКВИВАЛЕНТНЫЕ СХЕМЫ
Обобщая анализ различных схем простого параллельного контура, приведенный в § 4, можно предположить, что схема контура с сопро тивлением потерь только в индуктивной ветви (рис. 16) по существу представляет простой параллельный контур с предельно высокой доб ротностью (при заданных реактивных параметрах контура).
Комплексное входное сопротивление такого контура
, ... (V W |
|
_L_ |
J .соС |
|
|
|
|
С |
|
|
|
||
'6х |
|
ІРІ <0„(О _ |
03 |
/ |
|
|
Л и н ° ) |
|
, |
_ • _ L |
Wo |
|
|
|
1 |
-1 Q. ' to |
|
|||
|
|
R. |
|
|
|
(41) |
• P / Ü . |
«•SI |
06 i + jQ( |
_ |
«оЛ |
||
1 J |
to / |
|
\ Q0 |
|
ti> ) |
|
где |
|
|
|
|
|
|
Модуль и аргумент (фазочастотная характеристика) комплексно го входного сопротивления контура определяются на основании (41) следующими соотношениями:
^Соотношение для Q здесь является приближенным, см. (34).
