Файл: Несенчук, А. П. Тепловые расчеты пламенных печей для нагрева и термообработки металла учеб. пособие.pdf

ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 21.10.2024

Просмотров: 97

Скачиваний: 0

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

-

1350+1000

1000+20

Д/мет=

-----:-----------

---- =665 (938);

 

2

2

1000+1200

Д/св = 1350—

= 250 (523);

-

1200+1220

 

 

Д/том =

1300-----------

-------- =90°С (363°К).

Определяем площади

излучающей

поверхности кладки

методической зоны:

л .мет = 25мет^мет + ^^мет =

2 • 2 L mct+

10,2Lmgt =

14,2Lmct Л*2,

где b и 5 мет — соответственно ширина

и средняя

высота зоны в свету (рис. 5.5).

Лучевоспрннимающая поверхность зоны

/\м.мет = 9,5L mct Л12.

Степень развития кладки методической зоны

(Омет —

14,2І-мет

= 1,5.

 

9,57-ме

Те же величины находим для сварочной зоны:

F к л .с в = 2 • 2,4L cb+ 10,2Lc в = 4 5Lc в л іш\

F м.св = 9 , 5 L cb -и2

и

СОсв —

15Lcb

= 1,58.

 

9,5LCв

Определяем площадь излучающей поверхности кладки томильной зоны:

Fкл.том ^25том^том+ ^-^том;

FК Л . Т ОМ= 2*1,4LTOM+10,2LTOM== ІЗ^ТОМ ЛІ2*

Лучевоспрннимающая поверхность металла, находящегося в томильной зоне, находится так:

^М.ТОМ== 9,5LtOМ■'И2.

Степень развития кладки

13LTOM л

(Отом= " _ _

" = 1,37.

9,5Ltom

Находим объемы рабочего пространства печи, заполненные излучающими газами:

методическая зона

Ѵмет = 2* 10,2 L mct — 20,4LMeT

сварочная зона

V cb = 2,4-10,2Lcb = 24,5Lcb м 3;

томильная зона

Ѵтом — 1,4 ■1 0,2L tom — 1 4,3Ltom лі3.

58


Средняя эффективная длина лума: для методической зоны

 

4Км

 

/мет —0,9 '

 

4 *20,4£мет

= 3 м;

/мст —0,9 *

 

 

 

 

 

2 л.мст

 

 

 

14,2LMeT+öL мет

 

для сварочной зоны

 

 

 

4-24,5Lc

 

 

 

 

 

 

 

В = 0,9

 

=3,5 м;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

для томильной зоны

 

15Lcb‘+ 1 0 ,2 L c

 

 

 

 

 

 

4- 14,3LTOM

 

 

 

 

 

/том —0.9

 

= 2,2 м.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

13/-том+ 10,2LTOS

 

 

 

Рассчитываем парциальные давления углекислоты и водяных паров. Заметим,

что рсо, и рн 2о для всех трех зон одинаковы

(a =

const).

 

 

Для а=1,05 выбираем ^

4

Ѵі,

Ѵсо2 и Рн2о (табл. 3.1):

 

 

 

К; =

11,68,

 

РСо2=

1,05

и

1/н 2о = 1,98 н м 3/ н м 3.

 

і=і

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Тогда

 

 

 

Рсо2

 

I,

 

05

 

 

 

 

РС02=

 

 

 

 

 

 

4

 

 

 

 

= 0,09;

 

 

 

 

 

 

 

I I ,

 

68

 

 

 

 

 

 

2

 

Ѵ<

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

і=і

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Ѵп.о

 

1,98

=0,17 ата.

 

 

 

 

 

2

Ѵі

11,68

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

i=i

 

 

 

 

 

 

 

 

Находим значения

(рі) со2 и

(рі) н 2о

для

всех зон

рабочего

пространства

печи:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

методическая зона

 

(р/)Со2= 0 ,09-3=0,27;

 

 

 

 

 

 

 

сварочная зона

 

(р /)н ,о = 0 ,17-3=0,51

ата-м;

 

 

 

(р/) со2=0,09 - 3,5=0,315;

 

 

 

 

 

 

томильная зона

 

(р 1)н ,о = 0,17-3,5=0,595 ата-м;

 

 

 

(р/)со2 =

0,09-2,2=0,197;

 

 

 

 

 

 

 

I

(рі) н 2о = 0,17-2,2=0,374 ата-м.

 

 

Определяем средние температуры дымовых

газов в

зонах

рабочего про­

странства:

-

 

 

1000+1350

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(1448);

 

 

 

*г.моТ= ---------------- =1175

 

 

 

-

-

 

1350+1350

 

 

 

(1623);

 

 

 

tr. c n = ---------------- =1350

 

 

-1300+1300

іт .юы=-----------------

=1300 (1573°К).

59


Степени черноты водяных

паров и углекислоты запишутся в соответствии

с рис. 5.1 и 5.2:

0,22;

Рен„Омст = 1,05-0,22 =

0,231;

енпомет =

бц„осп =

0,159,

ß6iio0cD= 1,05-0,159 =

0,167;

£ііотом =

0,158,

ߣH„OToM= 1,05-0,158 = 0,166;

 

 

ЕС 0о.мст == 0,13,

 

ЕСО,,с в

0,12

][

ECO Ото м == 0,105.

 

Используя выражение (5.4), подсчитываем степень черноты продуктов сго­

рания в зонах печи:

 

Ег.мет = 0,231+0,13=0,361;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

и

 

 

 

ег.св =

0,167+0,12 =

0,287

 

 

 

 

 

 

Ег.том =

0,166+0,105 = 0,271.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

По формуле (5.3) для плотной упаковки заготовок определяем приведенные

коэффициенты излучения для всех зон рабочего пространства:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

------(1—0,361) + 1

 

 

 

С„мет =

4,96-0,85-0,361

 

 

 

 

1,5

 

 

 

 

 

(3.39);

 

---------------------------------------------------=2,92

 

 

 

 

 

(1—0,361) 0,85+0,361 (1-0,85) +0,361

 

 

 

 

 

 

 

 

1,58

(1-0,287)+ 1

 

 

 

С„ с„=

4,96-0,85-0,287-

 

 

 

 

 

 

 

= 2,57

(2,98);

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

,58

(1-0,287) 0,85+0,287 (1-0,85) +0,287

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(1-0,271) +

!

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1,37

 

С„ том =

4,96-0,85-0,271

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(1-0,271) 0,85+0,271 (1 -0,85) +0,271

 

 

 

 

 

 

1,37

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

= 2,34 ккал/м2-ч-°\^ (2,71

аг/.н2-0 К1).

 

Для каждой зоны находим коэффициент теплоотдачи излучением от про­

дуктов сгорания к металлу. Для этого воспользуемся формулами:

 

 

 

f

1448

\ 4

[

783

Л

 

 

 

 

 

 

2,92

[ (\

100

/

 

100\

 

 

 

 

 

О л .м ет —

 

 

665

 

 

 

 

=257 ккал/ м1 ■ч С (298 ег/иі2-°К);

 

 

 

 

 

 

 

V I

 

 

 

 

 

 

2,57

(

1623

\ 4

/

1373

 

 

 

 

 

 

 

[ |^

100

/

V

100

) 1

 

 

 

 

 

С£л .с в —

 

 

 

250

 

 

 

 

=350 ккал/м--ч-° С (407 вг/л2-°К);

 

2,34 [ /

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1573

у

(

1483- V

I

 

 

 

 

 

 

 

\

100

/

\

100

)

J

390 ккал/мг•

° С (452 37/ иі2-°К).

СІл .т о м —

 

 

90

 

 

 

 

=

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Полагая,

что

в методической, сварочной и томильной зонах соответственно

а„=0,1 а „ .л; а к=

0,05 а сп.л и а„ =

0,05 а т.л,

имеем:

 

 

 

 

а мет =

257+0,1-257 =

282,7 ккал/м2-ч-° С

(327 вг/иі2-°К);

 

 

а СІ1 = 350+0,05-350 =

367,5 ккал/м2- ч ° С

(426 ег/иі2-°К);

 

 

а том =

390+0,05-390 =

409,5 ккал/м2-ч-° С (473 ѳг/иі2-°К).

 

60



В тех случаях, когда изделия нагреваются в расплавах солей, для сравнения расчетных величин можно обратиться к графикам (рис. 5.6 и 5.7) или к специальной литературе [3].

Рис. 5.6. Значения коэффи­

Рис. 5.7. Значения коэффициентов

циентов теплоотдачи в рас­

теплоотдачи в расплавах хлорис­

плавах солеи:

тых солей:

/ - N a N 0 3; 2 - N a NO*.

1 — КС1; 2 — Са С12; 3 — N a Cl;

 

4 - Ba Cl*.

сА-Ю7,

 

Рис. 5.8. Охлаждение изделий в цир­

Рис. 5.9. Охлаждение изде­

кулирующей

воде

(скорость

воды

лия в масле:

0,25 м/сек)

при температурах

воды:

1 — тяжелое масло; 2 — легкое

/ — 20° С; 2 — 60;

3 — 100° С.

 

масло.

Результаты расчета процесса охлаждения деталей в воде или масле могут быть сопоставлены со значениями а, приведенными на рис. 5.8 и 5.9. Как и в предыдущих случаях, для сравнения рас­ четных величин с табличными можно обратиться к специальной справочной литературе [3].

61

Г л а в а 6. ВРЕМЯ ПРЕБЫВАНИЯ МЕТАЛЛА В ЗОНАХ ПЕЧИ

Интенсивность нагрева материала в печи во многом определяет качество и экономичность тепловой обработки. Поэтому наряду с правильным выбором расчетных параметров очень важно произ­ вести оценку длительности пребывания материала в зонах печи.

Ниже рассматриваются вопросы, касающиеся определения вре­ мени нагрева металла в печи.

6.1. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ

Время пребывания металла в зонах рабочего пространства печи зависит от многих факторов: размера и конфигурации изделия, теплофизических свойств материала, температуры нагрева, интен­ сивности теплообмена, характера распределения давления печных газов и т. д. Рассчитать время нагрева — значит найти конкретный вид функции t— f(x, у, г, т). Решение такого рода задач сопряжено с определенными трудностями, а в некоторых случаях оно просто невозможно (тела сложной конфигурации с переменными тепло­ физическими коэффициентами).

При выполнении инженерных расчетов допускаются некоторые упрощения в постановке задачи. Так, действительные тела (или от­ дельные участки) произвольной конфигурации могут приводиться к одному из классов тел классической формы, для которых имеются аналитические решения. Кроме того, можно сгруппировать тела по характеру распределения в них температуры. Например, при малых значениях Ві (критерий Ві — величина, характеризующая относи­ тельную интенсивность теплообмена между телом и окружающей средой, им определяется соотношение между термическим сопротив­ лением тела и термическим сопротивлением теплоотдачи) термичес­ кое сопротивление тела значительно меньше термического сопротив­ ления на поверхности и температурные перепады по сечению тела незначительны, т. е. распределение температуры в таких телах мож­ но считать равномерным.

При расчетах используют величину критерия Віьр, который определяет границу раздела тел на тонкие и массивные:

Вікр=0,5.

62