Файл: Термодинамические основы интенсификации сушки строительных материалов и изделий [сборник]..pdf

чальной точке Mt° a 4 = WHa4j (рис. 1-а), а также в ко­ нечной, если изделие высушивается полностью

— М° = W K

кон к

Заштрихованная на графике площадь определится интегралом

а) при конвективной сушке; б) при импульсно-вакуумной конвективной

сушке

Очевидно, что минимум этого интеграла будет до­ стигнут в том случае, если режим сушки обеспечивает максимальную ее равномерность.

Поскольку добиться полного совпадения графиков

2

идеальной и реальной зависимости — М°(т)от W (т)

R

можно лишь при бесконечно малой скорости сушки, ос­

значения, а процесс сушки приближается к идеальному. Подобный режим наиболее четко реализуется в им­ пульсно-вакуумной конвективной сушке [4], когда по­ очередно создаваемые импульсы нагрева с обдувом и

46

разрежения на поверхности изделия способствуют по­ очередной интенсификации, соответственно, внешнего и внутреннего массопереноса. В этом случае импульс раз­ режения вызывает приток влаги к поверхности изделия, в результате чего величина М° резко возрастает (уве­ личивается плечо силы тяжести влаги), а подынтеграль­ ная функция меняет знак.

dx

тяжести становится единственным контролируемым ин­ тегральным параметром. В этом случае уравнения (14) и (15) приобретают одинаковый вид и могут быть сов­

измерены с помощью двух аналитических весов. Для этого образец помещают в жесткую форму, которую снабжают тонкими, выступающими наружу осями, сов­ падающими с линией, проходящей через центры тяже­ сти поперечных сечений формы (с образцом). Этими осями опирают форму на лезвия специальных серег, ко­ торые подвешивают на гибких нитях к центральным точкам чашек обоих весов. Моделируя процесс и не­ прерывно восстанавливая равновесие обоих весов с по­ мощью гирек, получают зависимости G° = f, (т) и GR= = f2 ('), связанные с искомыми моментами следующими соотношениями:

весие тех весов, к которым подвешен образец стороной,

47

При исследованиях чисто внутреннего массопереноса (W = const) достаточно одних весов. В этом случае серьги подвешиваются к обоим их чашкам. Зависимость между Мд и грузами, восстанавливающими равновесие весов, выразится следующим равенством:

ромысла весов.

Из рассмотрения условий равновесия весов, соглас­

точкой его опоры, W — вес формы с образцом, б — крат­ чайшее расстояние между центром тяжести формы с об­ разцом и линией, проходящей через точки опоры осей на серьги.

Как видно из (23), величина б может иметь два зна­ ка. Положительному знаку соответствует расположе­ ние центра тяжести формы с образцом под упомянутой линией, а отрицательному — над ней. Величина и знак б влияют на чувствительность весов. Добиться того, что­ бы величина б была достаточно мала, несложно. В ре­ зультате весы, переоборудованные для измерения момен­ та, будут иметь чувствительность несколько большую или меньшую стандартной.

48

Б. Н. БОБКОВА

ОСОБЕННОСТИ ВНУТРЕННЕГО МАССОПЕРЕНОСА ВО ВЛАЖНЫХ КАПИЛЛЯРНО-ПОРИСТЫХ ТЕЛАХ ПРИ СТАТИЧЕСКОМ И ИМПУЛЬСНОМ ИЗМЕНЕНИЯХ ВНЕШНЕГО ДАВЛЕНИЯ*

В тех процессах, где давление среды на поверхности сушимого тела подвержено импульсным изменениям во времени (импульсно-вакуумная сушка [3]), возникает конвективно-молярный перенос жидкости.

Анализируя результаты экспериментального иссле­

ционными изменениями скорости переноса, возникнове­ нием ударных волн сжатия и поверхностей разрыва, а также с межфазными процессами обмена количеством движения, энергией и массой, которые не зависят от наличия в системе потенциальных полей и величин по­ тенциалов переноса.

В данной работе предпринята попытка выявить влия­ ние пульсаций давления на динамику и механизм внут­

ристое тело насыщено жидкостью с дискретно включен­ ной парогазовой фазой. Для обоснования выбора физи­ ческой модели проводились экспериментальные иссле­ дования на одиночных цилиндрических капиллярах и модельных образцах.

При исследованиях на капиллярах использовались сквозные (открытые с обеих концов) и тупиковые (от-

* Публикуется в порядке обсуждения. (Прим, ред.)

50

Импульсное приложение разрежения приводит не только к перемещению жидкости в капиллярах вместе с защем­ ленными пузырьками, но и к выдергиванию из них части или всей жидкости и разрушению паровоздушных пузырь­ ков в момент приложения импульса.

Статическое приложение разрежения той же глуби­ ны вызывает лишь незначительное перемещение эле­ ментов жидкости в этих капиллярах за счет увеличения объем пузырьков.

Повышение глубины разрежения и температуры спо­ собствует возрастанию скорости переноса. Величина потока является функцией этих параметров, т. е. jm =

-f (ЛРср, t).

Таким образом, на перенос жидкости в капиллярах

51