Файл: Кирпатовский, С. И. Периодические процессы в нелинейных цепях учеб. пособие.pdf

-

83 -

Для втого

ток

I ,

должен приводиться,

как

Тогда

т'=

—Кт— •jІг ■

£ г

±г

І г - KT Èi С

fa i â )

èz'iz

ние приведенные сопротивления~Кт, определяемыеEz _ fjz =

как

^ z~

J£г_ _

~

—

f-z

и , следовательно, / J;=

/б/

- т Л

Ар ‘«йТг

Г2, х'г - ^ Л> .

(по р и с.

4

9 ,6 ) ,

кото­

Итак, мы получили схему замещения трансформатора

рая верно

описывает энергетический

процесс

т о л ь к о

п р и

у с ­

л о в и и

пользования

п р и в е д е н н ы м и

значениями

всех

ве­

На рис.

50 построена векторная диаграмма

с х е м ы

з а м е щ е н и я трансформатора в

рабочем

режиме, она несколько отличается от диа­

граммы

т р а н с ф о р м а т о р а тем, что

ж>

В И н а

стр .

114

члены

двваимоиндукции.

ваписаны оо знаком

ми­

н ус, что

означает принятие

при описании закона влѳктромагннтной

индук­

ции правила

л е в о г о

винта

что находится

В

противоречии

о

при­

нятой на ст р .

20

формулой е = -

» соответствующей правилу п

р

а ­

в о г о

винта.

Наша запись уравнений трансформатора.сделана в

п р а -

в о в и н т о в о й

системе.

в которых Lj и L2 ото но индуктивности р а с с е я н и я ,

а п о л ­

н ы е индуктивности, связанные с индуктивностями рассеяния

следующими

полученными далее соотношениями:

Lfp—L j - КтMi

или

-jcJKr МІю = (ri+jb>L'2p)-j±+l/z-KT

Ez=(rl+jujL'zp) -ij + U* ,

г д е

E z = -K T ÈZ = - È t ;

Uz = - K TÜz '.

f z = - ^ r i 2 .

Полученные уравнения справедливы для цепи

по рис. 4 9 ,6 , что и

Заметим, ч т о fприведение

комплексных величин

можно выполнять ина­

ч е , чем у нас:

Ег= КГЁг

»

i'z^jflz

, т .ѳ . без

знака минус. Но тако­

щие фшзичѳским представлениям

о цепи

с

одним источником (вто направле­

ния,

совпадающие со

стрелками для

І 2

,

Uz

,

Ег

)• Для реальной схемы

с одним источником

представляются естественней направления, показанные

для

Ег , Ü'z

,

І г

в результате

приведения со

знаком минус.

К^-І

КЦЦ трансформатора

зависит от

коэффициента загрузки

2/12ном

,

коэффициента мощности нагрузки

cos<pz

и параметров

трансформатора. Вид зависимости

п ( К ^ , с о

иллюстрируется рис. 51.

ностей (100 МГВА и более)

с

высокого напряжения на

высокое хе (от

10 кв до 750 кв) с

коэффициентом трансформации

3 . Применяются ав­

тотрансформаторы и

очень

малых мощностей для трансформации с низкого

напряжения на ниекоѳ хе (не

более 250 в ) , так

как в

автотрансформаторе .

обмотки связаны не

только

и н д у к т и в н о ,

но

и к ' о н д у к т и в -

ся в том,

что

первичная и вторичная обмотки частично

совмещены

(рис.

52

а ,б ,в ) . В повышающем автотрансформаторе

есть

только одна вто­

ричная

обмотка

{U i),

а первичной обмоткой служит

ее

часть (z</>). В

Ö .

è .

неспособное

повысить напряжение. Индуктивный делитель напряжения пока-

88Н на рис.

5 3 ,а и б .

а .

<Г

и напряженность магнитного поля

игл

д[ь5і (і)]

ді(і)

âS,7

Н(ЬI)=— Щ

= и, г~ д Г '

где

-

, —

элемент поперечного сечения магнитопровода, нормальный к

дЬ

-

линии поля;

элемент длины магнитной линии.

восподьвовавшись

мето­

Описать процесс в первом приближении можно

дом

эквивалентных

синусоид, т .ѳ .

полагая

&(Ь)

и

H(t)

оинуооидаль-

кыми величинами.

Ранее было дано

объяснение ( п .іб )

тому явлению,

что

фаге

от тока,

который его создает,

на угол магнитного запаздывания или,

что то же, на угол потерь мощности

в стали

ос

,

зависящей

от равмера

потерь. Повтому 8апшлем эквивалентные синусоиды т ак , как

было предло­

жено В .К . АркадьевымHscn(1913(ь)6г-крн.) )

ß(t)=V2B scn(ub+p-<*)

и то же в комплексной форме:

5= 5-

еус^= £ е

.

'

Н=Н еМн-,

Отсюда получим выражение

комплексной магнитной проницаемости

ß , = A - = Â.e~J*=jtcosoL -jsina

=.

jj.^ - jyun

где

в е щ е с т в е н н а я

часть

комплекса

J J

ооответотвуѳт о б ­

m

р а т и м о м у

процессу намагничивания,

а мнимая -

jUn.

- потерям