Файл: Кирпатовский, С. И. Периодические процессы в нелинейных цепях учеб. пособие.pdf

U/s- Евііб 4

dip,в

„

dtp,в

т .к .

(г,ві,в)л

•«

( ^ Щ

dt

и,Б~

db

\ dt ] макс•

Тогда и ЭДС

Р

dipzB

ufz

diptB

UTz

и ,.

егБ~~~ыГ~= ~ bSf '

d t

idt

также будет синусоидальной. Для решения поставленной задачи в первич­

ной обмотке трансформатора Б необходимо обеспечить

р е ж и м

с и ­

н у с о и д а л ь н о г о тока или близкий к нему режим. Для этого

достаточно соединить трансформатор Б о источником синусоидального на­

пряжения через

достаточно большое линейное сопротивление,

которое обес­

печит близкую

к синусоидальной

форму тока. Такой ток

создаст

в насы­

тоты Джоли, как видно ив схемы рис. 6 2 ,в качестве линейного

сопротив­

ления испольвуется первичная обмотка трансформатора А , что,

однако, не­

Важными показателями

-

ICO

-

эффективности умножителей частоты являются

коэффициент

преобразования

k„

=

-Ш—

і

представляющий

собой

отношение

действующих

значений напряжений

Гили токов) выходной частоты

к входной

и коэффициент полезного действия

п

Pt

OtT, costf,

. Они явля-

^ -

(.3

Сначала рассмотрим удвоитель, который схематично изображен на

рис. 6 4 . Он состоит из двух идентичных половин ( о )

и

) , каждая

из которых имеет

ферросердечник и

iSf

три обмотки (полуобмотки) пер ви ч ­

ную

,

Zifa

ь/г и подматни-

вторичную

чивания

. Обмотка подмагнячива-

In - const

постоянным током

няя возбуждается

ЬГпІп

ампервитки

и совдает постоянные

.

,

положительное

направление

которых

определяется

правилом правого винта и показано

стрелками. Первичная обмотка пита­

Ut, Zf

ется от

синусоидального

источника,

ее

половины ооѳдннѳны

в с т р е ч -

н о * ' в

том смысле,

что

bftlt

Р и с .

64

положитель­

ное

направление их

ампѳрвлтков

ъТп I

н о ж е н и ю

к

неодинаково

ориентированы по о т -

ампѳрвиткаы подмагничивания

* . . Вторая обмотка

сделана для индуктирования в ней ЗДС двойной частоты.

Ее половины с о е -

^

Понятия

Ра,

’Рй

и встречного

соединений в

обычном смысле

’согласного

адеоь неприменимы, поскольку рассматриваемые катушки сцѳпляютоя с раз­

ными потоками (

и

) ,

а не с одним общим.

Эти понятия

применены

здесь

в ином смысле,

что оказалось полезным.

следующий образом. На

вѳбарамлѳрной

характеристике одного сердечника

(рис. 65) покажем влияние аыпѳрвитков

половины

(Q )

и здесь

же для нагляд­

ности -

половины

(6

) .

Из построения

видно, что кривая потока имеет неси­

нусоидальную и несимметричную относи­

<р

тельно горизонтальной оси форму, что

'

свидетельствует о

наличии постоянной

составляющей

Ра

и высших гармоник,

в том чиолѳ четных. Запишем в виде

ряда Фурье поток половины ( & ) :

Д У ,)+

Pa,(t)=cP0+Yz<P! sm(ü)t +а>)+

*VzPz sin(Zcob

ОІг)+Vz<P3Stn [3(Ot

+ ѴгФу5іл(Ьь)Ь+

-к*ѵ) +

Р ис. 65

. . .