Файл: Невский, Александр Сергеевич. Применение теории подобия к изучению тепловой работы нагревательных печей.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 04.04.2024
Просмотров: 88
Скачиваний: 1
полей скорости движения металла в печиаун |
и подобие полей |
|
объемной теплоемкости |
Выполнение обоих этих условий, |
согласно разделу 6, влечет за собой и выполнение подобия полей
величины Тн^нС'-
Первое из этих условий находится во власти экспериментатора и легко соблюдается соответствующей организацией движения металла в печи. Второе условие находится вне власти экспери ментатора, так как физические константы нагреваемого металла определяются его температурами и, смотря по характеру этих зависимостей, может соблюдаться или не соблюдаться подобие полей физических констант.
В процессе нагрева металла в печи до высоких температур происходят фазовые превращения металла. Это обстоятельство выражается в нарушении нормального хода зависимости тепло емкости металла от его температуры. Сами по себе фазовые превращения не представляют для нас интереса, а интересуют только с точки зрения их влияния на величины теплоемкостей.
Рассмотрим в общем виде вопрос о подобии полей физиче ских констант при их зависимости только от температуры.
Температура является определяемой величиной, поэтому поле
физических величин, зависящих от температуры, не может зада ваться произвольно, оно получается в результате всего комплекса процессов, происходящих в системе. Рассмотрим, при каких усло
виях будет иметь место подобие полей этих величин. Обозначим такую величину через р. В зависимости от физических свойств тела, вид зависимости р от температуры будет различен. Возь мем две системы. Для одной будем иметь
P = f(T), |
(200) |
для второй |
|
Р' = ?(Л- |
(201> |
Теория подобия показывает, что при подобии условий одно значности и при равенстве определяющих критериев имеет место
полное подобие явлений. При этом должно, очевидно, осуществ ляться как подобие полей величин р, так и подобие полей темпе ратур. Если вид функций (200) и (201) обеспечивает возмож ность одновременного существования подобия полей обеих этих величин, то подобие полей величин р устанавливается автомати чески при подобии остальных условий однозначности и равенстве определяющих критериев. При этом условии требование подобия полей р автоматически снимается и из уравнения (197) исклю
чаются члены П с соответствующими индексами. Если, наоборот, вид функций (200) и (201) не обеспечивает возможности полу чения одновременного подобия полей р и Т, то подобие полей
73-
величины р не будет осуществлено. Задачей исследователя яв ляется в этом случае установить величины возможных отклоне ний в неподобии полей р и влияние этих отклонений на исследуе мый процесс.
Возьмем две системы с подобными полями абсолютных темпе
ратур. Для двух точек в первой системе с температурами |
и Т |
будем иметь |
|
P = f(T), | |
|
Р1 = /(Л)-/ |
|
Для двух сходственных точек во второй системе |
|
Р' = ? (Г'), 1 |
|
Pi = ?СП)- / |
|
Если множитель подобного преобразования для температуры —
Ст, то
Т' = сгт,
Т\=СтТ\,. |
(204) |
|
|
При подобии полей величин р должно осуществляться равен |
|
ство |
|
г — Р’ — Pl |
(205) |
— |
рPi
Подставляя соответствующие значения из равенств (202), (203) и (204), имеем
<р (СтТ) |
? (Ст т,) _ |
|
(206) |
|
f(T) |
f(T\) |
р |
||
|
||||
или |
|
|
/'907'» |
|
<р(СтТ) __ f(T) |
|
|||
Т(СтТ,) “/(Г,) ’ |
|
|
||
Условия (206) или (207) |
определяют вид функций f |
и ср, при |
которых обеспечивается подобие полей величины р при наличии подобия полей Т, т. е. условие, необходимое для получения пол ного подобия систем. Нетрудно видеть, что соотношение (206) при всех значениях коэффициента Ср удовлетворяется в том случае, если обе функции являются одночленами с одинаковыми показателями степени при Т, т. е., если
р = /(/) = ^Г,
(208)
р'=?(Т) = ^2Г.
При этом коэффициент подобного преобразования для величины
р равен
Ср—^-Сг |
(209) |
<1 |
|
74
Таким образом, если зависимости физических констант от температуры имеют вид соотношений (208), то подобие полей
физических констант удовлетворяется автоматически для всех си стем, в которых имеет место подобие условий однозначности и
равенство определяющих критериев.
Одночленные выражения типа (208) обеспечивают подобие
величин р при всяких значениях множителя подобного преобра зования Ст ■ Существуют, однако, другие функции, при которых подобие полей р может быть достигнуто для частных значений коэффициента Ст .Рассмотрим случай, когда физические кон станты представлены выражениями в виде степенных многочле нов с одинаковыми степенями при Т:
f(T) = a ■ ЬТ"+ сТп + ...
(210)
? (Т) = а1+Ь1Тт + с1Тп+.У
Составим выражение (206)
а, + |
+ с,С"Гл +... |
— ср- |
(211) |
|
a + ЬТт + cTn |
||||
|
|
|||
Запишем его в следующем виде: |
|
|
||
<4 - аСр + (b.C? - ЬСр) Тт + (С1Спг-сСр) Тп + ... = 0. |
(212) |
|||
При этом величина Ср |
не должна зависеть от Т. Существо |
вание равенства (212) при всяких значениях Т возможно только при наличии нижеследующих самостоятельных равенств:
аг — аСр = 0,
ЬхСт~ ЬСР = 0, |
(213) |
сгСт — сСр = 0,
И т. д.
Исключая Ср, получаем
ab^r = atb,
(214)
и т. д. J
Величина Ср определяется по выражению
(215)
Вчастном случае двучленного выражения из системы равенств
(214)остается только первое.
Если во всех рассматриваемых системах имеется одно и то
же тело, то уравнение (206) |
переходит в уравнение |
|
||
f(CTT) = ЛСтТ1) |
= с |
(216) |
||
f(T) |
7(Л) |
р' |
||
|
75
Подобие полей величины р получается при этом только при наличии степенной зависимости ее от температуры.
Теплоемкость среды в излучающем объеме самостоятельно в условия однозначности не входит, но является множителем в
произведениях 7 wC' и АС'. Для подобия каждого из этих произ
ведений, достаточно иметь подобие величин С и отдельно вели-
—>
чин 7 о» и А.
В связи с этим вопрос о подобии полей величины С представ
ляет большой интерес.
Теплоемкость среды изменяется как за счет температуры сре
ды, так и за счет изменения химического состава топлива в процессе горения. Подсчеты показывают, что зависимость тепло емкости от температуры довольно хорошо апроксимируется сте пенной зависимостью.
Изменение теплоемкости среды за счет процессов горения представляет небольшую величину, не превышающую для га зовых топлив 5%, а для мазута 7—8%. При сжигании оди
накового топлива в группе систем характер изменения
теплоемкости будет одинаковым. Эти соображения позволяют считать, что в геометрически подобных системах, сжигающих одинаковое топливо, при соблюдении условий подобия по подаче
топлива, можно считать, что подобие полей теплоемкостей со блюдается с достаточным приближением.
22. Поле коэффициентов поглощения
Оптические свойства среды представлены в системе уравне ний полем коэффициента поглощения. Это получилось в резуль
тате некоторой схематизации процесса с допущением серого излучения и поглощения среды. В действительности, при не сером излучении, что и имеет всегда практически место, оптические свойства среды в уравнениях типа (98) и (109) характеризуются двумя коэффициентами: излучения и поглощения. Коэффици
ент излучения зависит от химического состава среды и темпера
туры.
Зависимость от температуры может быть в первом приближе
нии апроксимирована одночленной формулой типа (208). Коэф фициент поглощения зависит как от химического состава среды и температуры, так и от предыдущего пути луча. В настоящее вре мя эта зависимость еще почти не исследована.
В критериальных уравнениях влияние оптических свойств среды учитывается критерием лз и полем коэффициентов погло щения (излучения). Учесть влияние последнего на излучение в настоящее время не представляется возможным. Мы полагаем,
что влияние это должно быть не очень большим и что при иссле довании явлений лучистого теплообмена можно ограничиться учетом влияния только критерия ти3.
76
23.Гидродинамические факторы
Впринятой нами постановке задачи в условия однозначности
входит поле величины 7 wC' во всем объеме камеры. Поле этой
величины на границах камеры, при входе в нее, определяется способом подачи топлива и воздуха. Это находится в руках иссле
дователя и может меняться по его воле. Поле же этой величины во всем объеме создается независимо от воли экспериментатора,
как результат условий однозначности по вводу горючей смеси в
камеру и |
механизма процессов, |
совершающихся в |
камере. |
|
Величина |
> |
|
собой произведение |
вектора |
7 wC' представляет |
||||
массовой скорости среды |
7 w на теплоемкость С'. Подобие поля |
|||
7 wC' будет обеспечено |
при соблюдении в отдельности |
подобия |
полей 7 w и С'. Вопрос о подобии поля теплоемкостей был рас смотрен выше.
Опыт показывает [7], что при значительных числах критерия Рейнольдса, имеющих место в большинстве случаев работы мето дических печей, гидродинамические процессы в камерах протека ют автомодельно. Поэтому соблюдение подобия скоростного поля
при входе топлива и воздуха в камеру влечет за собой также и
-->
подобие поля ( w во всем объеме. Кроме того, опыт работы ко тельных установок показывает, что даже при совершенно различ ных условиях по вводу топлива в камеру, а следовательно, при
явном несоблюдении подобия полей 7 w, конечный эффект по
теплообмену в камере меняется незначительно.
При организации в подобных системах подачи топлива и воз духа в камеру возникает вопрос —следует ли исходить из подо
бия полей величин ywC' или величин 70». По прямому, перво
начальному смыслу условия о подобии величин ~[wC' представ ляется более логичным именно этот принцип положить в основу
организации подачи топлива и воздуха. С другой же стороны, если исходить из требования гидродинамической автомодельно
сти, то более правильным, кажется, исходить из условия подобия
полей 7Ш. Нам представляется, что практически оба эти способа будут равноценными. При равенстве теплоемкостей топлива и воздуха оба способа совпадают автоматически.
24. Поля абсолютных температур топлива и воздуха
Дополнительно к требованию подобия полей вектора мас совой скорости при поступлении топлива и воздуха в камеру,
должно быть также соблюдено подобие полей абсолютных темпе
ратур. Если топливо и воздух подаются при одинаковой темпе ратуре, то это подобие соблюдается само собой. Если же этого нет, то во всех системах должно быть соблюдено постоянство
77